Гейгера—Нэттола закон

Гейгера—Мюллера счетчик 41 Гейгера—Нэттола закон 222—224 Гейзенберга силы 159 Гиг с 5зар()д 364 Гипероны 345—34(i [c.393]

Так как длина пробега -частицы связана со скоростью (энергией) согласно (VI.28), то закон Гейгера—Нэттола запишется [c.224]

Однако закон (VI.29) и (VI.30) имеет приближенный характер. Ниже будет показано, что 1п на самом деле зависит не только от энергии а-частиц, но также зависит от порядкового номера Z, радиуса ядра/ и других факторов, в то время как закон Гейгера— Нэттола учитывает зависимость In А, только от энергии S. Зависимость In А от основных параметров, характеризующих ядро, нельзя представить на двухмерной диаграмме. Отступление от закона Гейгера—Нэттола обнаруживается уже отчетливо, если на графике изобразить In К функцией не In S, а энергии S (рис. 65). Замена переменной 1п (S на переменную S означает увеличение масштаба по оси абсцисс. [c.224]

Выражение для вероятности а-распада (VI.40) или (VI.41) составляет теоретическую основу закона Гейгера—Нэттола и дает качественное его объяснение. Логарифмируя (VI.41) и принимая [c.231]

Известно, что последние элементы периодической таблицы Менделеева обладают а-радиоактивностью, причем, согласно эмпирически установленному закону Гейгера—Нэттола, время жизни а-радиоактивных ядер т однозначно связано с энергией Та испускаемых а-частиц [c.50]

Так как пробег и энергия а-частицы связаны степенной функцией, то закон Гейгера — Нэттола может быть записан в другой форме [c.112]

На рис. 31 закон Гейгера — Нэттола изображен графически. В логарифмических координатах он приблизительно передается тремя параллельными прямыми. Прямая / соответствует се- [c.112]

Тонкая структура а-спектров встречается довольно часто. Наибольшее число линий тонкой структуры наблюдается у а-спектров, соответствующих переходам на возбужденные уровни несферических ядер. Это объясняется тем, что у таких ядер имеются уровни с небольшой энергией возбуждения, связанные с вращением ядра. А переходы именно на такие уровни (расположенные вблизи от основного состояния ядра) и порождают а-частицы с близкими энергиями, которые в соответствии с законом Гейгера — Нэттола должны испускаться со сравнимыми вероятностями. [c.120]

Энергетическое рассмотрение а-распада позволило объяснить целый ряд экспериментальных закономерностей этого процесса. Непонятной осталась только природа закона Гейгера — Нэттола, который никак не следует из энергетической схемы а-распада. [c.125]

Теория а-распада связывает между собой не только постоянную распада к и кинетическую энергию Та, но также еще и заряд Z и радиус R ядра. Все эти константы достаточно хорошо известны для очень большого количества а-радиоактивных ядер, число которых существенно увеличилось в последние годы за счет большого количества искусственно полученных ядер. Поэтому в настоящее время теория а-распада может быть проверена более точно, чем это позволяет сделать закон Гейгера — Нэттола. [c.135]

Формула (29.15) выражает установленный экспериментально закон Гейгера-Нэттола о линейной зависимости логарифма постоянной распада от разницы в энергиях вылета а-частиц. Эта формула хорошо объясняет сильное различие постоянных распада у различных радиоактивных ядер семейства хотя величины а, [c.185]

Существование а-распада, т. е. такого радиоактивного распада, при котором из ядер выбрасываются а-частицы (ядра гелия), заставляло предположить, что по крайней мере часть протонов и электронов группируются внутри ядер в а-частицы, т. е. в конгломераты из двух протонов и двух электронов, отличающихся особой прочностью. Значительный массовый дефект, ядер гелия действительно указывает на их большую прочность. Далее, при рассмотрении вероятности перехода а-частицы, находящейся внутри ядра, через его потенциальный барьер удалось объяснить эмпирический закон Гейгера — Нэттола, связывающий продолжительность жизни радиоактивных элементов с длиной пробега выбрасываемых а-частиц. Это послужило еще одним лишним аргументом в пользу существования а-частиц внутри ядер. Неоднократно высказывалось также предположение, что число а-частиц внутри ядер достигает максимально возможного при данном числе протонов и электронов в частности, что ядра элементов, для которых М = 4п, Z = 2n, где п — целое число, например, О , Ne o и т. д., построены исключи- [c.579]

Если учесть, что пробег зависит от кинетической энергии, то закон Гейгера—Нэттола можно переписать в тако,м виде [c.103]

На рдс. 33 закон Гейгера—Нэттола изображен графически для этих трех семейств. Вероятность распада, как видим, резко увеличивается с ростом кинетической энергии вылетающих частиц. [c.103]

Согласно представленному здесь эмпирическому закону Гейгера-Нэттола меньшая величина Т дает большее значение пробега и энергии испускаемых а-частиц. При этом с ростом кинетической энергии вылетающих частиц увеличивается соответственно и вероятность распада. [c.500]

Постоянная распада Л = 1/г, т. е. вероятность распада в единицу времени равна Л = В-у/ 2Я), где коэффициент проницаемости барьера В определяется формулой (П4.13), V/ 2К) — такое среднее количество раз в секунду а-частица в ядре с радиусом К подходит к границе ядра, V — скорость а-частицы. Видно, что эта зависимость Л от энергии а-частицы хорошо согласуется с законом Гейгера-Нэттола. [c.502]

Сопоставление длины пробега (кинетической энергии) а-частицы с вероятностью распада альфа-излучателя (или с периодом полураспада) позволило Г. Гейгеру и Дж. Нэттолу еще в 1911 г. установить зависимость, известную под именем закона Гейгера—Нэт-тола [c.222]

Закон Гейгера и Нэттола был установлен для а-радиоактивных элементов всех трех радиоактивных семейств, существующих в естественных природных условиях. Параметр А для каждого из семейств оказался разным. Этот эмпирический закон хорошо выполняется для ядер, имеющих четное число протонов и нейтронов. [c.228]

Мы пришли К формуле, выражающей эмпирический закон Гейгера и Нэттола. Таким образом, свойства процессов а-распада дают косвенный метод измерения размеров ядра, поскольку [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...