Счетчик ионный

Счетчик газоразрядный — см. счетчик ионный. [c.154]

Счетчик ионный пропорциональный — счетчик радиоактивных частиц или квантов электромагнитных излучений, у которого амплитуда выходного сигнала пропорциональна числу первичных электронов, созданных радиоактивной частицей или квантом [4]. [c.154]

Счетчик ионный с ограниченной проводимостью — счетчик, у которого пропорциональность амплитуды выходного сигнала числу первичных электронов нарушена взаимодействием фотонов и ионов с катодом [4]. [c.154]

Счетчик ионный с самостоятельным разрядом — счетчик радиоактивных частиц, в котором ионизация газа радиоактивной частицей или гамма-квантом приводит к возникновению самостоятельного разряда и прохождению импульса тока от каждого вошедшего в счетчик гамма-кванта или бета-частицы [4]. [c.154]

Счетчик ионный самогасящийся—счетчик с самостоятельным разрядом, у которого быстрое самогашение разряда достигается за счет введения в счетчик наряду с основным газом галоидов или паров метилового спирта [4]. [c.154]

Счетчик Гейгера—Мюллера — см. счетчик ионный с самостоятельным разрядом. [c.154]

Счетчик газоразрядный — см. Счетчик ионный --ионный пропорциональный 154 [c.764]

Анализ летучих продуктов разложения проведен на масс-спектрометре МХ-1303 со счетчиком ионов СИ-03. Пиролитическая ячейка соединена непосредственно с источником ионов. После анализа при фиксированной температуре производилось вакуумирование образца до уровня фона. О влиянии добавок на термическую деструкцию судили по анализу интенсивности ионных токов бензола, Пд, П4 и Пд (где П=(СНз)2 310) в момент [c.181]

Счетчик газоразрядный — см. Счетчик ионный [c.655]

Пропорциональные счетчики. Если ионизационная камера работает в режиме тока насыщения, то ее чувствительность к регистрации отдельных частиц невысока. Чувствительность значительно повышается, если ионизационная камера работает в режиме газового усиления. В области больших напряжений (участок D рис. 6, б) в результате ударной ионизации происходит лавинное умножение числа пар ионов н первоначально созданные ионизирующей заряженной частицей /г пар ионов превращаются в kn пар ионов. Величина k — коэффициент газового усиления. С возрастанием напряжения между электродами происходит увеличение коэффициента газового усиления. [c.40]

Вначале k не зависит от числа первоначальных ионов п , созданных ионизирующей частицей. При дальнейшем росте U коэффициент усиления k начинает уменьшаться с ростом Пц. Область газового усиления, в которой/г не зависит от Пд, и используется в пропорциональных счетчиках. При этом величина импульса, получаемого от счетчика, пропорциональна первичному числу ионов Аг , созданных в газе счетчика влетевшей заряженной частицей. [c.40]

Число первоначально образованных пар ионов о, а следовательно, и число кп пропорциональны энергии, израсходованной регистрируемой частицей на ионизацию газа в счетчике. Поэтому и величина ионизационного тока, возникающего при прохождении частицы через счетчик, также пропорциональна энергии. Таким образом, при помощи пропорциональных счетчиков можно не только регистрировать факт прохождения частицы через счетчик, но и оценить ее энергию. [c.40]

Процесс разряда в пропорциональных счетчиках является несамостоятельным, и он оканчивается, когда все электроны и ионы, возникшие при газовом усилении, достигают соответствующих электродов. Продолжительность процесса определяется скоростью перемещения медленных ионов размерами (диаметром) цилиндра и составляет обычно сек. [c.40]

Вблизи нити образуется большое количество положительных ионов, обладающих малой подвижностью, которые создают пространственный положительный заряд, окружающий нить. Действие этого заряда уменьшает напряженность электрического поля между электродами счетчика, и разряд прекращается. Через некоторый промежуток времени (за который положительные ионы пространственного заряда достигнут катода) напряжение на счетчике вновь достигнет прежней величины, и в счетчике может снова произойти разряд при прохождении через него новой заряженной частицы. [c.41]

Счетчик представляет собой небольшой цилиндр, внутри которого на изоляторе помещено острие или тонкая проволока. Между цилиндром и острием создается большая разность потенциалов. Получающееся электрическое поле резко неоднородно и вблизи острия (или нити) может достигать весьма больших значений. Если в таком поле появляется несколько электронов или ионов, то они приобретают под действием поля очень большую скорость и могут ионизовать при столкновениях окружающие молекулы газа. Таким образом, число ионов быстро возрастает, и через счетчик протекает кратковременный ток заметной силы. Поэтому счетчик способен отмечать (считать) появление отдельных электронов или ионов и является одним из наиболее чувствительных приборов. В последнее время счетчики широко применяются для исследования космических лучей. [c.642]

Газоразрядные счетчики похожи на ионизационные камеры тем, что во всех этих детекторах рабочим веществом является газ, к которому приложено электрическое напряжение, а регистрируется импульс напряжения, возникающий в результате разряда в газе при прохождении частицы. Главное отличие газоразрядных счетчиков от ионизационных камер состоит в том, что в первых существенную роль играет вторичная ионизация, обусловленная столкновениями первичных ионов с атомами и молекулами газа и стенок. [c.495]

Сейчас чаще используются радиотехнические схемы с активным гашением, в которых возникающий при разряде передний фронт импульса включает быстродействующие спусковые устройства, снимающие напряжение на счетчике. Совершенно иной механизм гашения возникает при добавлении в трубку многоатомных газов, например паров этилового спирта. Пары спирта сильно поглощают фотоны с энергиями, достаточными для выбивания фотоэлектронов из катода. При этом молекула спирта возбуждается и диссоциирует, но практически не испускает электронов. Поэтому повторные, лавины за счет фотоэлектронов с катода возникнуть не могут. Подавляются и повторные лавины за счет положительных ионов. Именно, положительные ионы основного газа счетчика (например, аргона), двигаясь к катоду, сталкиваются с молекулами спирта. Ионизационный потенциал спирта (11,7эВ) ниже ионизационного потенциала аргона (15,7 эВ). Поэтому при столкновении иона аргона с молекулой спирта энергетически выгодным является переход электрона к иону аргона с ионизацией молекулы спирта и нейтрализацией аргона. В результате до катода доходят только ионы спирта, которые при нейтрализации не выбивают электроны, а разваливаются. Счетчики, наполненные многоатомными газами, называются самогасящимися. В счетчиках, работающих в режиме [c.497]

Начнем с пропорциональных счетчиков. Эти счетчики работают в области несамостоятельного разряда, при котором выходной импульс пропорционален энергии регистрируемой частицы. Поэтому пропорциональный счетчик не только регистрирует частицу, но и измеряет ее энергию. Коэффициент газового усиления, т. е. число вторичных электронов на один первоначальный, в этих счетчиках не очень велик, порядка 10 — 10 . Импульс напряжения на счетчике достигает максимальной величины к моменту прихода ионов на катод. [c.498]

Очевидно, что при работе с полным импульсом разрешающее время определяется временем дрейфа ионов к катоду. Это время, как мы только что видели, по порядку величины равняется 10 с. Его можно значительно уменьшить, если воспользоваться нелинейностью нарастания импульса. Оказывается, что скорость нарастания импульса является наибольшей в первые моменты отхода ионов от нити. Поэтому, работая на начальном участке импульса, можно достичь разрешающих времен 10" — 10" с при не очень малом выходном импульсе В. Пропорциональные счетчики обладают практически стопроцентной эффективностью по отношению к заряженным частицам. Пропорциональные счетчики дешевы, просты в обращении. Однако область их применимости ограничивается тем, что треки длиннопробежных частиц не уменьшаются в счетчике, что препятствует измерению энергии этих частиц. Поэтому пропорциональные счетчики применяются только для регистрации и измерения энергии частиц весьма низких энергий. Пропорциональные счетчики применяют и для регистрации нейтронов (см. 5, п. 2). [c.498]

Основной частью полупроводникового счетчика является монокристалл величиной с небольшую монету. Кристалл обработан так, что он является с одной стороны донором, а с другой — акцептором с тонким (от сотен микрон до 5 мм) переходным слоем. Иначе говоря, кристалл представляет собой полупроводниковый диод. На кристалл подается электрическое напряжение, причем р-слой подсоединяется к отрицательному электроду (рис. 9.14). При таком знаке напряжения все носители оттягиваются от переходного слоя, так что диод заперт. Тока нет. Если же через переходный слой проходит быстрая заряженная частица, то образованные при торможении электроны и дырки оттягиваются к электродам, создавая электрический импульс, пропорциональный количеству ионов. Мы видим, что полупроводниковый счетчик работает как ионизационная [c.504]

Кристаллические счетчики. Помимо света, внутренний фотоэффект может быть вызван облучением полупроводника потоком частиц — электронов, ионов, а-частиц и др. Такие частицы, проникая в глубь полупроводника, генерируют на своем пути свободные носители заряда и тем самым повышают его электропроводность, а при неизменном напряжении, приложенном к полупроводнику, увеличивают силу тока в цепи. Так как число генерируемых носителей пропорционально числу таких частиц, падающих на полупроводник, то по изменению силы тока в цепи можно судить о числе частиц, попадающих в полупроводниковый кристалл. Это позволяет конструировать на данном принципе кристаллические счетчики частиц. Обычно их градуируют не в единицах силы тока, а непосредственно в числах частиц. Для увеличения чувствительности счетчика изменение силы тока в кристалле усиливается с помощью специальных радиотехнических схем. [c.327]

Для определения окончания рабочего цикла ионитного фильтра можно пользоваться показаниями счетчика профильтрованной воды, что особенно удобно в тех случаях, когда скорость фильтрования, а следовательно, и производительность фильтра претерпевают значительные колебания в течение рабочего цикла. В этих условиях, зная рабочую обменную емкость фильтра, равную hFe, и разделив ее на концентрацию удаляемых ионов из обрабатываемой воды [c.110]

При высокой разности потенциалов (область напряжений Уз—Ui) ионизация газа в сильном электрическом поле протекает лавинообразно, и число ионов, образующихся в разряде, не зависит от величины начальной ионизации. Импульс тока или напряжения приобретает достаточно большую амплитуду. В этой области работают счетчики Гейгера. [c.16]

Представим себе, что на счетчик падает какое-нибудь ядерное излучение, представляющее собой, например, поток заряженных частиц (рис. 85,а). Столкнувшись с каким-либо атомом газа, частица ионизует его. Электрон, оторванный от атома, будет двигаться к положительно заряженному электроду, которым в нашем случае является нить (рис. 85,6). На пути к нити электрон, сталкиваясь с атомами газа, также будет производить ионизацию. В результате образуются целая лавина электронов и облако положительно заряженных ионов. [c.153]

Очевидно, счетчик будет готов к регистрации следующей частицы только после того, как облако положительных ионов дойдет до отрицательного электрода, где произойдет их нейтрализация. Таким образом, время, затрачиваемое положительными ионами на прохождение от нити к стенке счетчика, определяет его разрешающую способность. Оно является показателем скорости, с которой счетчик способен зарегистрировать попадающие в него частицы. В большинстве случаев это время равно 100—200 микросекундам (миллионным долям секунды), т. е. счетчики могут регистрировать в течение 1 сек. 500—10000 частиц. [c.154]

Для исследования элементов, атм. электричества применяются электрометры (электрографы) в сочетании с радиоактивными коллекторами — для измерения (регистрации) напряженности электрич. поля атмосферы электростатич. флюксметры — для измерения и регистрации быстро меняющихся электрич. полей счетчики ионов — для измерения числа ионов в атмосфере спец. установки (куб Томсона, ватный фильтр) — для измерения объемного заряда грозо-регистраторы — для обнаружения гроз на относительно близком расстоянии и регистраторы атмосфе-риков (пеленгатор иа узкого сектора и катодный пеленгатор) — для изучения и обнаружения гроз на большом расстоянии. [c.205]

Ионизационная камера обычно работает в режиме тока насыщения, где нет газового усиления. В этом случае число пар ионов, возникающих под действием попадающей в ионизационную камеру заряженной частицы, относительно невелико и регистрация отдельных. частиц с помощью ионизационной камеры при отсутствии газбвого усиления связана с большими трудностями. В режиме газового усиления ионизационная камера может работать в качестве счетчика отдельных заряженных частиц. Поэтому ионизационные камеры обычно подразделяются на два вида счетно-ионизационные камеры, предназначенные для регистрации прохождения через камеру одной какой-либо заряженной частицы, и интегрирующие ионизационные камеры, применяемые для измерения интенсивности потока частиц. В зависимости от условий задачи ионизационные камеры по форме электродов имеют вид плоского, сферического или цилиндрического конденсатора. Размеры их могут быть весьма различными — от долей кубических миллиметров до сотен литров, в зависимости от их назначения. [c.39]

Прохождение ионизирующей частицы через счетчик сопровождается ионизацией атомов газа, наполняющего цилиндр счетчика. Возникающие положительные ионы устремляются под действием приложенного электрического поля к стенкам цилиндра, а электроны — к нити. В области сильного поля вблизи нити электроны преобретают такую энергию, что своими ударами ионизируют новые атомы газа. Число ионов нарастает лавинообразно, в газе счетчика вспыхивает электрический разряд, а в цепи — импульс тока. [c.41]

Опыт должен заключаться в измерении энергии ядра отдачи и сравнении Гэксп с ее расчетным значением. Этот опыт из-за начавшейся войны не был поставлен. Совершенно аналогичный опыт провел в 1942 г. американский ученый Аллен (рис. 52). Препарат лВе наносился тонким слоем на платиновую пластину S (источник). В результате /(-захвата атомы 4Ве превращаются в атомы aLi , которые в виде нонов вылетают из платины за счет энергии отдачи. Положительные ионы sLi ускоряются между электродами S и В потенциалом V ЮО—200 в и тормозятся переменным задерживаюш,им потенциалом в области между сетками В и С. Подсчет ионов с определенной энергией производился при помощи фотоумножителя А с присоединенным на выходе счетчиком Гейгера (ускоряющий потенциал между С и А равен 3,6 кв). [c.147]

Одним из опытов, подтверждающих гипотезу Эйн-щтейна, был опыт Боте (рис. 26.9). Основными элементами в опыте являлись чувствительные газоразрядные счетчики С] и Сг, представляющие собой небольшой цилиндр, внутри которого на изоляторе укреплен электрод в виде тонкой нити (анод). Вторым электродом (катодом) служит корпус счетчика. Между электродами создается большая разность потенциалов. Получающееся электрическое поле резко неоднородно и вблизи нити может достигать больших значений. Если в такое поле попадает несколько электронов или ионов, то они приобретают под действием поля большую скорость и могут ионизировать при столкновениях окружающие молекулы газа. Таким образом, число ионов быстро возрастает и через счетчик протекает кратковременный импульс тока. Поэтому счетчик способен отмечать (считать) появление отдельных электронов или ионов и является весьма чувствительным прибором. [c.163]

Стабилизатор напряжения для питания счетчика выполнен на ионном стабилотроне Лбалансным сопротивлением которого является резистор R . Для увеличения напряжения, подаваемого на счетчик, до 415 в к стабилизированному напряжению 390" 10 в с помощью делителя Ri—Rf. добавляют нестабилизированное напряжение необходимой величины. Для предотвращения поглощения Л- во время возникновения импульсов на Л на выходе стабилизатора напряжения включен конденсатор С . Последняя цифра в обозначении зонда показывает количество параллельно включенных счетчиков (показано штриховой линией на рис. 76). [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...