Длина начального участка труб

Длину начального участка трубы легко определить из уравнения движения жидкости в трубе, если воспользоваться введенным ранее понятием характеристического времени. [c.387]

Из уравнения (11.37) следует, что приведенная длина начального участка трубы (т. е. отношение / ,/0) при ламинарном течении пропорциональна числу Рейнольдса. При движении жидкости на начальном участке трубы скорость жидкости является функцией не только г, но и х, т. е. изменяется с расстоянием от входного сечения трубы. На основном участке трубы продольная скорость жидкости при данном г не меняется вдоль трубы скорость является функцией только расстояния г от оси трубы. Что касается радиальной скорости то из уравнения неразрывности [c.389]

Никурадзе (в 1932 г.) провел измерения длины начального участка трубы при Ке = 4,5-10 с сильной завихренностью потока и нашел, что /П = 40. По формуле (11.103) для указанного значения Не получается / щ/П = 30, т. е. совпадение является удовлетворительным. Возможно, однако, что числовой коэффициент в формуле (11.103) следует брать равным не 3,11, а 4,5 во всяком случае по данным разных авторов значения этого коэффициента составляют 2,2—5,4. [c.436]

Длину начального участка- трубы диаметром d при ламинарном течении можно определить по следующей формуле [c.145]

Если на всей длине начального участка трубы движение остается ламинарным, то от входа в трубу и далее вниз по потоку на длине теплового начального участка локальный и средний а коэффициенты теплоотдачи уменьшаются, так как на этом участке происходит увеличение толщины ламинарного пограничного слоя. [c.187]

Длина начального участка трубы диаметром d при турбулентном течении определена экспериментально / = (25.. AO)d. [c.294]

Определить длину начального участка трубы L , на которой устанавливается параболическое распределение скоростей. [c.58]

При рассмотрении коротких трубопроводов длина начального участка трубы (см. рис. 4-21) может быть соизмерима с длиной всей трубы. При таком положении поясненный выше расчет короткого трубопровода оказывается несколько условным, поскольку формулы равномерного движения, которыми мы пользовались выше, строго говоря, не являются справедливыми для начального участка, где имеет место особый закон распределения скоростей по живым сечениям (впрочем в некоторых случаях превышение потерь напора в пределах начального участка над потерями напора, возникающими при равномерном движении, может быть учтено коэффициентом сопро- [c.218]

По уравнению (40) подсчитывается изменение Re по длине начального участка трубы, — а по значению Re определяется распределение температуры стенки Гст по урав нш ию (Зй). [c.278]

Буссинеска для длины начального участка трубы 74 [c.896]

Среднее значение коэффициента сопротивления трения по всей заданной длине / начального участка трубы для условий [c.68]

При ламинарном течении относительная длина начального участка трубы равна / /d=0,065 Re, что для Red= =2000 составляет /н=130 В случае турбулентного режима течения эта длина сокращается и приближенно оценивается но соотношению /H/if= (3- 3,5) Re d. Перестройка профиля скорости и ускорение потока в пределах начального участка трубы сопровождаются дополнительным по сравнению с областью стабилизированного течения падением давления Дрд [c.243]

Рис. 7-17., Распределение локальных значений критерия Стентона по длине начального участка трубы.

Рис. 7-23. Влияние охлаждения иа длину начального участка трубы.

Рис. 7-25. Влияние охлаж. ения стенки на распределение скорости в ядре потока по длине начального участка трубы.

Рис. 7.23. Влияние охлаждения на длину начального участка трубы

Рис. 7.25. Влияние охлаждения стенки на распределение скорости в ядре потока по длине начального участка трубы значения т I—1,0 2—0,6 3—0,4 4— 0,2 5-0,137 6-0,0875 7—0,044 штриховая прямая —длина начального участка по формуле (7.4.27)

В общем случае ири турбулентном режиме течения в трубе кольцевого сечения длина начального участка может быть определена [31[ по формуле [c.20]

Рассмотрим теперь особенности течения с трением при сверхзвуковой скорости на входе в трубу. Из формулы (130) следует, что если приведенная длина трубы меньше критического значения, определяемого для данного значения К > i формулой (131), то по длине трубы скорость потока будет уменьшаться, оставаясь сверхзвуковой. На выходе из трубы при непрерывном торможении потока будет получено Я2 > 1. При некотором значении приведенной длины трубы, называемом критическим, из уравнения (130) следует ф( 2)= 1, т. е. 2=1. Этой длине соответствует предельно возможный режим течения с непрерывным изменением скорости от заданного значения A,i > 1 до кч = 1. Если X > У.кр, то непрерывное торможение потока в трубе невозможно. В этом случае уравнение (130), описывающее течение с непрерывным изменением скорости, не имеет решений для 2, так как из него следует ф(Я-2)< 1. В действительности при этом в начальном участке трубы сверхзвуковой поток тормозится [c.263]

Эту формулу можно рекомендовать также для определения длины начального участка в гидравлически гладких трубах и в переходной области турбулентного режима. [c.195]

Из формулы (9.73) следует, что при ьи = с, п = при малых скоростях, например при дозвуковом течении в длинной трубе, = 1, т. е. течение на начальном участке трубы при малых Wl является близким к изотермическому. При т с, т. е. при сверхзвуковом течении с очень большой скоростью, п оо, т. е. процесс течения близок к изохорическому (рис. 9.24). [c.327]

Чтобы оценить длину / д, начального участка трубы, вспомним, что согласно выражению (11.60) в турбулентном потоке возмущения параметров движения (в частности, скорости жидкости) распространяются поперек потока со скоростью, равной скорости поперечных пульсаций для трубы эта скорость и определяется по формуле (11.84). Соответственно этому возмущение распространяется по радиусу на расстояние — г за время [c.436]

Теплообмен при ламинарном течении жидкости по трубе. Прежде чем перейти к анализу теплообмена между стенками трубы и ламинарно движущейся в трубе жидкостью, вычислим длину теплового начального участка трубы. [c.456]

В теории начальных участков следовало бы рассматривать задачу о развитии произвольного профиля скоростей до установившегося. Ввиду крайней сложности общей задачи большая часть существующих решений посвящена изучению развития профиля скоростей в трубах с постоянной скоростью на входе по всему сечению. В этом случае длина начального участка и процесс развития профиля скоростей будет зависеть от числа Re или, точнее, от того, каким будет поток — ламинарным или турбулентным. В обоих случаях эту задачу можно рассматривать как задачу пограничного слоя. При однородном профиле скоростей на входе скорость непосредственно на внутренней стенке трубы равна нулю. Следовательно, при движении жидкости в трубе образуется тонкий пограничный слой, толщина которого постепенно увеличивается по мере увеличения расстояния от входа. Сечение, в котором пограничные слои смыкаются, является концом начального участка. [c.364]

На начальном участке трубы сопротивление больше, чем на основном, поэтому потери напора на участке трубы, длина которого / нач находят по формуле (4.11) с поправочным коэффициентом /г>1, зависящим от числа Рейнольдса, условий входа в трубу и других факторов. [c.44]

При турбулентном режиме длина начального участка трубы кольцевого сечения с гладкими стенками может бьггь найдена по формуле Солодкина и Гиневского [1-50] [c.19]

Второе условие реальной осуществимости ламинарного течения связано с длиной начального участка трубы. Длина начального участка трубы долн на быть достаточной для того, чтобы на протяжении этого участка всякого рода возмущения, неизбежно возникающие при входе в трубу, должны почти полностью исчезнуть, а основные признаки ламинарного течения почти полностью развиться. Как уже указывалось в главе X, длина начального участка трубы по результатам ряда экспериментов находится в прямой зависимости от числа Рейнольдса и от ртдиуса трубы, т. е. [c.386]

Рис. 7.5. Развитие профиля скорости по длине начального участка трубы при ламииариом течении (решение Тарга) % = (l/Re)(A /i/)

Пример VIII.1. Определить давлен le р2 в конце перфорированного участка горизонтально уложенной трубы, с ели заданы диаметр трубы d = 0,2 м начальный расход Qi = 0,047 м с длин перфорированного участка трубы 1 = = 40 м боковой расход Q 6 = 0,02 м с (проходящий через боковые отверстия перфорированного участка). [c.136]

На рис. (XI,5) представлено изменение отношения осевой скорости и акс к средней скорости v по длине начального участка круглой трубы. Характерное для стабилизированного ламинарного движения отношение и акс/ = 2 имеет место на расстоянии x/d- lIRe O.OiiS. Средний по длине начального участка коэффициент гидравлического тренля оказывается примерно в 1,2 раза большим, чем коэффициент К, определеь ный по зависимости (XI.13). [c.161]

Все изложенные выше соображения относятся к сформировавшемуся турбулентному потоку. Формирование турбулентного потока (так же, как И ламинарного) происходит постепенно. Длина начального участка, на котэром заканчивается формирование поля осредненных скоростей (при заданной форме входа), как показывают проведенные n j[eflOBaHHH, зависит fr числа Рейнольдса (для гладких труб) и относительной шероховатости (для вполне шероховатых труб). На основании исследований Г. В. Филиппова для вполне шероховатых труб справедлива зависимость [c.195]

Значения Ln 4, вычисленные п э формуле (XII.61) для шероховатых труб с большими величи 1ами коэффициента гидравлического трения, невелики. Так, для Л=0,04 имеем Laa ld—12. Однако для гладких труб и больших чисел Рейнольдса, когда коэффициент Я принимает малые значения, длина начального участка заметно возрастает. [c.196]

Г. Шлихтинг [211 для расчета начального участка в плоской трубе применил следующий прием. Вначале рассчитывался пограничный слой путем подхода спереди , т. е. определялось развитие пограничного слоя под действием ускоренного течения в ядре. Затем производился расчет путем подхода сзади , т. е. вычислялись отклонения профиля скоростей от параболического по мере приближения ко входному сечению. В обоих случаях решения представлялись в виде рядов, которые смыкались в том сечении, для которого оба решения давали достаточно точный результат. Таким путем получалось решение для всего начального участка. При расчетах пограничного слоя было использовано точное решение Блязиуса для бесконечной пластины. Для длины начального участка Г. Шлихтинг получил [c.392]

Полученные теоретические зависимости дают хорошую сходимость с результатами экспериментов для участков трубы с развившимся ламинарным режимом при равномерном движении жидкости. Однако на практике встречаются случаи неравномерного движения на начальных участках трубопроводов. Начальным называется участок, на котором происходит формирование профиля скоростей ламинарного режима движения (рис. 4.4). Для нахождения длины начального участка /нач можно воспользоваться формулой /нач/ =0,029Ке. При подстановке в эту формулу значения критического числа Рейнольдса получаем максимальную длину начального участка, равную 66,5 диаметра. [c.44]

Профиль скоростей в турбулентном потоке формируется — подобно тому как и в ламинарном — на протяжении некоторого начального участка трубы по формуле Лацко длина этого участка равняется [c.158]

Наибольшая возможная длина начального участка получается при подстановке в формулу (4.27) Рекр = = 2000, в результате чего можно получить Это означает, что в коротких трубах с закругленным входом распределение скоростей по сечению не описывается формулой (4.19). [c.164]

На рис. 4.14 представлено изменение отношения осевой скорости и,пах К срсдней скорости V по длине начального участка круглой трубы. Характерное для стабилизированного ламинарного движения отношение итах1о=2 наблюдается на расстоянии (х/с1) (1/Не) 0,065. Средний по длине начального участка коэффи- [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...