Масса покоя релятивистская

В ньютонианской механике каждой материальной точке присуща масса т. В релятивистской механике эту величину называют массой покоя точки. Будучи постоянной скалярной величиной, она инвариантна относительно любых преобразований координат, в частности, преобразований Лоренца. Поэтому вектор [c.290]

Перечисленные данные о пределяют свойства излучения, следующие из релятивистской механики. Таким образом, световое излучение можно рассматривать как движение точек с нулевой массой покоя. Эти точки названы световыми квантами или фотонами. [c.297]

Из определения Mr очевидно, что релятивистская масса системы не равна сумме масс покоя ее отдельных точек [c.299]

В отличие от релятивистской массы масса покоя частицы то — величина инвариантная, т. е. одинаковая во всех системах отсчета. По этой причине можно утверждать, что именно масса покоя является характеристикой частицы. В дальнейшем, однако, мы часто будем использовать релятивистскую массу т, что продиктовано только стремлением упростить ряд выводов, рассуждений и расчетов. [c.212]

Пример 1. В современных гигантских ускорителях протоны ускоряются до скоростей, отличающихся от скорости света на 0,0003%. Найдем, во сколько раз релятивистская масса таких протонов превышает их массу покоя. [c.213]

Таким образом, приращение кинетической энергии частицы пропорционально приращению ее релятивистской массы. Кинетическая энергия покоящейся частицы равна нулю, а ее масса равна массе покоя то. Поэтому, проинтегрировав (7.7), получим [c.216]

Пример 1. Частица с массой покоя щ движется со скоростью, при которой ее релятивистская кинетическая энергия Т в п раз превышает значение кинетической энергии Г , вычисленное по нерелятивистской формуле. Найдем Т. [c.217]

Если нас интересует движение системы как целого, то, отвлекаясь от внутренних процессов в системе и пренебрегая ее пространственной протяженностью, систему можно считать одной материальной точкой — частицей. Поскольку это так, систему релятивистских частиц как целое можно характеризовать полной энергией Е, импульсом р, массой покоя Mq и утверждать, что полученные ранее выражения справедливы и для системы частиц как целого. [c.224]

Остается выяснить, что следует понимать под полной энергией Е, импульсом р и массой покоя Mq системы как целого. В общем случае, если система состоит из взаимодействующих релятивистских частиц, ее полная энергия [c.224]

Пусть, например, две релятивистские частицы испытали столкновение, в результате которого образовалась новая частица с массой покоя Mq. Если в /(-системе отсчета полные энергии частиц до столкновения равны Ei и 2, а их импульсы — соответственно Pi и рь то мы сразу можем записать, что при переходе от /С-системы (до столкновения) к Д-системе (после столкновения) будет выполняться следующее равенство [c.229]

Распад движущейся частицы. Релятивистский л -мезон с массой покоя Шо распался на лету на два Y-фотона с энергиями б1 и б2 (в К-системе отсчета). Найти угол 0 между направлениями разлета этих фотонов. [c.236]

Требуется найти такое выражение для импульса движения р, чтобы оно принимало вид AIv (где Л1 —масса покоя )) при ц/с < 1 и удовлетворяло закону сохранения импульса при соударениях частиц при любых значениях их скоростей относительно системы отсчета. Мы найдем это выражение, рассмотрев определенный случай соударения. Сначала покажем на конкретном примере, -что ньютоновский (нерелятивистский) импульс AIv не сохраняется при столкновениях, в которых участвуют частицы с релятивистскими скоростями. [c.377]

Таким образом, релятивистская энергия свободной материальной точки является суммой энергии, связанной с массой покоя, и [c.389]

Нерелятивистскому случаю соответствуют малые скорости и <С с и малые скорости внутреннего (микроскопического) движения частиц в жидкости. При совершении предельного перехода следует иметь в виду, что релятивистская внутренняя энергия е содержит в себе также и энергию покоя птс составляющих жидкость частиц (т—масса покоя отдельной частицы). Кроме того, надо учесть, что плотность числа частиц п отнесена к единице собственного объема в нерелятивистских же выражениях плотность энергии относится к единице объема в лабораторной системе отсчета, в который данный элемент жидкости-движется. Поэтому при предельном переходе надо заменить [c.693]

В ряде руководств по специальной теории относительности инвариантную массу т называют массой покоя , в отличие от релятивистской массы m/Vl — зависящей от скорости. Введение релятивистской массы — чисто формальный акт, не имеющий какого-либо физического обоснования. Поэтому МЫ не будем пользоваться указанной терминологией и сохраним термин масса для инвариантной величины т. [c.463]

Для частиц с релятивистской энергией к введенным выше обозначениям добавляются М — масса покоя, МэВ (т. е. скорость света с=1) Т — кинетическая [c.1087]

Во-первых, в литературе, особенно старой, можно нередко встретить утверждение, что полный момент электрона нельзя разделить на спиновую и орбитальную части, поскольку каждая из этих частей якобы не сохраняется даже при свободном движении. Это утверждение, однако, неправильно и возникло из-за того, что точное определение спинового (внутреннего) и орбитального моментов в релятивистском случае было сформулировано лишь через много лет после того, как Дирак опубликовал (1928 г.) свое знаменитое уравнение, описывающее движение релятивистского квантового электрона. Из этого точного определения следует, что разделение полного момента частицы с ненулевой массой покоя на спиновую и орбитальную части возможно всегда как в нерелятивистском, так и в релятивистском случаях. Для покоящейся частицы (т. е. при р = 0) полный момент просто равен спиновому. Переход к частице, движущейся с импульсом р, осуществляется посредством преобразования Лоренца, которое для спинового момента имеет довольно сложную, но вполне определенную форму. Релятивистская частица с нулевой массой не может покоиться. Поэтому для таких частиц разделение полного момента на орбитальный и спиновый в общем случае произвести не удается. Например, бессмысленно говорить об орбитальном моменте фотона. Поскольку массы нейтрино и антинейтрино равны нулю, то для них, казалось бы, эта проблема также должна-возникнуть. Здесь, однако, существенно проявляется то обстоятельство, что спины нейтрино и антинейтрино равны i/j. Для спина такой малой величины, оказывается, понятия спинового и орбитального моментов могут быть введены и при нулевой массе. Поэтому учет релятивизма не влияет на все рассуждения предыдущего пункта. [c.245]

Таким образом, член тс , известный под названием энергии покоя, приобретает важное физическое значение. В нерелятивистской формулировке законов сохранения, данной в главе 1, сохранение количества движения могло иметь место без сохранения кинетической энергии. Однако релятивистская кинетическая энергия (6.41) должна при этом все же сохраняться, что может быть только в том случае, когда изменяется энергия покоя, т. е. масса покоя. Связь между изменением массы покоя и вызванным им изменением энергии дается следующей известной формулой Эйнштейна [c.228]

До тех пор, пока мы не касаемся релятивистских эффектов, можно считать т. постоянной величиной, характеризующей частицу. Именно эту массу называют в специальной теории относительности массой покоя. [c.10]

Важным примером В. в. в релятивистской механике является вектор четырёх.мерной спорости частицы с ненулевой массой покоя — касат. вектор [c.345]

Следовательно, частицы с нулевой массой покоя обладают релятивистской массой или инертностью тем больше11, чем больше энергия и импульс частицы. [c.297]

Введение энергии и массы покоя системы (Eq и Mq) позволяет рассматривать систему невзаимодействующих релятивистских частиц как одну частицу с полной энергией = импульсом р=2 Рь массой покоя Mq= =Eoj и утверждать, что выражения (7.12) и (7.14) справедливы и для системы частиц [c.226]

Пороговая энергия. Релятивистская частица с массой покоя то налетает на покоящуюся частицу с массой покоя Мц. В результате столкновения возникают частицы с массами покоя rtii, Ш2,... по схеме [c.234]

Шо— масса покоя ш — релятивистская масса р — релятивистский импульс Дт — изменение массы ЛЕ— изменение эаергии Е — полная энергия тела [c.287]

Рис. 12.6. Для того чтобы сохранение импульса соблюдалось во всех системах отсчета, принимаем следующее новое определение импульса р для частицы, имеющей скорость v и массу покоя М, импульсом назовем величину р — Aiv (1 - График показывает зависимость как релятивистского, так и нерелятивнстского импульса от vj .

Массу т мы рассматр 1вали как некоторую скалярную характеристику материальной точки, не изменяющуюся при преобразованиях Лоренца. Это —так называемая масса покоя. Однако иногда вводится и другая масса, которую мы будем называть релятивистской и обозначать через Шг. Под этой массой [c.229]

Смотреть страницы где упоминается термин Масса покоя релятивистская : [c.230] [c.291] [c.296] [c.212] [c.225] [c.227] [c.231] [c.380] [c.389] [c.393] [c.27] [c.286] [c.644] [c.249] [c.27] [c.524] [c.641] [c.111] [c.274] [c.533] [c.428] [c.524] [c.533] [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...