Воздух — Вязкость при постоянном давлении

Воздух — Вязкость при постоянном давлении 608 [c.705]

Вязкость воздуха при постоянном давлении р = 760 мм рт. ст. [c.608]

Зная, таким образом, динамическую вязкость воздуха, можно вычислить по формуле (5-1) теплопроводность воздуха до 20 000°. Величина теплоемкости воздуха при постоянном давлении Ср табулирована в работе [Л. 5-1 ] при температурах от 12 ООО до 20 000° [c.130]

Здесь X - координата по оси струи V и - поперечная и эффективная поперечная компоненты скорости р, НжТ - плотность, энтальпия и температура среды в целом aj j = а,у,з) - массовые концентрации индексы а,у,8 относятся к неконденсирующимся газовым компонентам (воздуху), пару и возникающей внутри струи дисперсионной фазе - каплям р - парциальное давление пара pi и Ri i = а, у) -удельные теплоемкости при постоянном давлении и газовые постоянные пара и воздуха е - коэффициент турбулентной вязкости 8ст -турбулентное число Шмидта Ь = Ь Т) - теплота фазового превращения р и у - пульсационные составляющие плотности и поперечной скорости ( ) - скобки осреднения со - объемная скорость образования конденсата. При записи (2.2)-(2.5) предполагалось, что коэффициенты турбулентной диффузии для /г, а а и аз одинаковы и равны [c.503]

Для определения вязкости было разработано большое число различных вискозиметров, основанных на применении восьми различных способов ее измерения 1) по длительности истечения определенного количества жидкости через короткую трубку или капилляр под действием силы тяжести жидкости 2) по крутящему моменту, необходимому для вращения с определенной скоростью цилиндра, диска или лопатки, погруженных в жидкость 3) по крутящему моменту, который передается диску, погруженному в чашку с жидкостью, при вращении чашки 4) по скорости вращения цилиндра или диска, погруженного в жидкость и приводимого в движение с известным постоянным крутящим моментом 5) по времени падения в жидкость сферического или цилиндрического предмета 6) по времени подъема пузырька воздуха через жидкость, залитую в пробирку 7) по скорости затухания ультразвуковых волн, возбужденных в жидкости 8) по перепаду давления в капилляре [124]. [c.89]

Казалось бы, что для заданной температуры и измеренного давления р можно определить плотность р из уравнения состояния. Однако термометр, помещенный в газовый поток, отнюдь не показывает истинную температуру газа. В самом дело, согласно сказанному в 10, в критической точке всегда возникает повышение температуры. Повышение температуры возникает также и на боковых поверхностях термометра — вследствие трения движущегося газа. Величина этого повышения не постоянная, она зависит от вязкости и теплопроводности для воздуха она лишь немного меньше повышения температуры в критической точке. Более или менее надежное измерение температуры можно выполнить при помощи термоэлемента, помещенного внутрь полутела, выполненного в виде трубки Пито. Ио для того чтобы получить истинную температуру газа, надо из отсчитанной температуры вычесть ад" [c.411]

Принято считать [11, 19, 31, 34], что по капиллярам СОЖ проникает в зону резания в виде гетерогенной смеси, состоящей из образующих пар молекул - продуктов гидролиза среды, осколков молекул - радикалов и отдельных атомов (например, кислорода). Все это относится к началу проникновения СОЖ в сеть капилляров. Поскольку при обработке металлов резанием сеть капилляров постоянно перестраивается, СОЖ, первоначально проникнув в сильноразреженную область капилляров, в следующий момент, когда капилляры закроются, окажется в замкнутом объеме под действием высоких давлений. При этом паровая фаза претерпевает резкое увеличение вязкости, вплоть до ее фазового превращения из пара в жидкость (конденсации) при одновременном уменьшении объема. Наряду с жидкой фазой, в замкнутом объеме капилляра останутся и будут взаимодействовать с кислородом воздуха, а затем и с трущимися поверхностями, продукты, находящиеся в атомарном состоянии или входящие в состав поверхностных радикалов. Такая трактовка явлений, происходящих в зоне резания, хорошо объясняет одновременное химическое, хемосорбционное и физическое взаимодействие СОЖ с металлическими поверхностями и действие их как буферной среды, разделяющей поверхности заготовки, режущего инструмента и стружки. [c.45]

При подаче в бак сжатого воздуха от редуктора (под давлением 0,5—4 кгс/см ) лакокрасочный материал будет поступать по шлангу из красконагнетательного бака к краскораспылителю с постоянной подачей. Пневматическое распыление применяют также для нанесения подогретых лакокрасочных материалов. Так как при подогреве лакокрасочного материала его вязкость уменьшается, распыление лакокрасочных материалов с температурой 60—80° С дает возможность уменьшить расход растворителей на 30—40% сократить число наносимых слоев снизить потери на туманообразование улучшить внешний вид покрытия. [c.196]

При заданной форсунке, заданном давлении топливоподачи и постоянной скорости, давлении и температуре воздуха мелкость распыла зависит от вязкости, плотности и поверхностного натяжения жидкости. [c.212]

Проще принимать жидкость за однородную среду, характерной особенностью которой является то, что в со тоянии равновесия в ней не могут существовать тангенциальные усилия в с. учае же движения друг относительно друга смежных слоев тангенциальные усилия имеют место. Эта особенность является следствием внутреннего трения или так называемой вязкости жидкости. Вязкость воздуха мала, и в большинстве случаев ею можно пренебрегать однако иногда вязкость имеет чрезвычайно большое значение, и во всяком случае она оказывает определенное влияние на характер движения жидкости даже и тогда, когда движение происходит точно так же, как и в невязкой жидкости. Другой характерной особенностью жидкости является ее сжимаемость, которой можно пренебречь в случае капельной жидкости, но которая чрезвычайно важна для газа. Плотность воздуха, вообще говоря, следует рассматривать как функцию давления и температуры, но изменения давления в потоке жидкости около тела очень малы, и ими можно пренебречь, приняв плотность воздуха постоянной. Однако это допущение может быть принято лишь для скоростей потока ниже скорости звука. При скоростях порядка звуковой приходится принимать во внимание сжимаемость воздуха. Эти соображения повели к представлению о воздухе, как об идеальной жидкости, т. е. как о несжимаемой и невязкой среде. Теория движения жидкости—гидродинамика и аэродинамика—основывается главным образом именно на этом предположении, и получаемые отсюда выводы во многих случаях являются очень ценными. Однако теория идеальной жидкости приводит к парадоксальному заключению, что тело, движущееся в идеальной жидкости, не испытывает никакого сопротивления. [c.10]

ЩИ.МИСЯ ОТ соответствующих параметров р. р, Т возмущенного потока, образующегося при обтекании тела (рис. 1.1.2). физические свойства газа (воздуха) характеризуются также кинетическими параметрами динамическим коэффициентом вязкости ц и коэффициентом теплопроводности X (соответствующие невозмущенные параметры будут ц и . ), а также термодинамическими параметрами удельными теплоемкостями при постоянном давлении р Ср 1 и постоянном объеме с, [с ) и их отиошеннем (показателем адиабаты) к ср1с [c.17]

Лит. см. при ст. Собственные функции. Л. О. Чехов. СОВЕРШЕННЫЙ ГАЗ в гидроаэромеханике — газ, параметры к-рого удовлетворяют Клайпе-рояа ур-нию Р — р/р(Р,Т) (Р — давление, р — плотность, R — газовая постоянная, р. — молярная масса). С. г. имеет постоянные уд. теплоёмкости при постоянном объёме давлевий (соотв.,Су и Ср). В термодинамике такой газ ваз. идеальным газом, в гидроаэромеханике и газовой динамике под идеальным газом понимают газ, в к-ром отсутствует вязкость и теплопроводность (см. Идеальная жидкость). Модель С. г. удовлетворительно описывает поведение реальных газов и газовых смесей (напр., воздуха) в ограниченном диапазоне изменения Р и Т я широко используется при расчётно-теоретич. исследованиях течения газов. [c.569]

Рассмотрим поток воздуха, истекающий из зоны воздушной подушки по каналу, образованному диафрагмой и твердой стенкой. Этот поток, переменный по высоте вдоль радйуса г, можно разделить на три участка, каждый из которых имеет свои особенности. Первый участок характеризуется практически постоянным давлением, равным давлению Рг в зоне воздушной подушки. Диафрагма находится под действием давлений в баллоне и рг в воздушной подушке. Протяженность первого участка от оси z симметрии АСО до радиуса, где — радиус, с которого начинается падение давления в зоне воздушной подушки. Второй участок характеризуется тем, что на нем скорость потока достигает максимального значения, а статическое давление, равное давлению в воздушной подушке, падает до атмосферного. На этом участке высота канала достигает минимального размера h . Протяженность этого Згчастка от до Лдф не велика, всего несколько миллиметров (/ эф радиус, ограничивающий зону с избыточным давлением — зону воздушной подушки). Как будет показано ниже, избыточное давление в минимальном зазоре близко к нулю, поэтому Го. На втором участке канала диафрагма находится под действием переменной разности давлений Pi - р (где р - текущее статическое давление в потоке) и силы трения, обусловленной вязкостью воздуха и направленной по касательной в сторону скорости потока. При выходе потока из зазора (третий участок, г > Го) скорость потока быстро падает до нуля, а на диафрагму действует только разность давления в баллоне и атмосферного давде-ния. На этом участке при некоторых режимах работы, характеризующихся повышенным расходам воздуха и соответственно большими скоростями потока воздуха, возможны срыЬы потока с диафрагмы и образования вихрей. [c.26]

Основными режимными параметрами, оказываюш,ими влияние на экономичность ступени, являются значения критериев Re и М. Поэтому необходимо иметь представление о раздельном влиянии каждого из критериев на к. п. д., а также знать границы области автомодельности по числу Re, что является крайне важным при переносе данных модельных испытаний на натурные условия. Достоверные данные о влиянии чисел Re и М на потери и границах области автомодельности могут быть получены только экспериментально. Для проведения таких опытов необходимо иметь возможность при сохранении постоянным отношения давлений П,, изменять общий уровень давлений в ступени, так как изменять число Re независимо от скорости течения газа при работе с одним и тем же рабочим телом можно только за счет вязкости, т. е. перехода в другой интервал температур и давлений газа. Подавляющее большинство экспериментальных стендов для исследования радиально-осевых турбин имеет рабочим телом воздух, причем выход рабочего тела из ступени происходит непосредственно в атмосферу и раздельное изменение чисел Re и М осуществить чрезвычайно затруднительно. Эта задача решается применением водяного пара в качестве рабочего тела модельной установки. [c.149]

Подобные результаты были получены и на основании испытаний сосудов диаметром 1525 мм с толщиной стенки 25,4 мм из низкоуглеродистых сталей с одинаковым пределом прочности на разрыв 43—49 кгс/мм2), но отличающихся показателем вязкости разрушения (Бевитт и др., 1964 г.). Однако когда сосуды находились под давлением воды, был обнаружен переход материала из вязкого состояния в хрупкое. При температурах, превышающих температуру остановки трещины листа, рост трещины при разрушении приостанавливался через несколько десятков миллиметров. Когда в сосуд добавляли 10% воздуха, остайовки трещины не происходило, и распространение трещины продолжалось до окончательного разрушения (рис. 11). Таким образом, хотя условия инициирования сохраняются постоянными, последствия разрушения зависят от запасенной в системе энергии. Целесообразность применения метода AT рассмотрена выше. [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...