Функции Обозначения

Точка М, находящаяся под действием силы F, может скользить без трения по неподвижной кривой, координаты которой выражены в функциях параметра q. К этой кривой проведена касательная МТ в сторону возрастания q. Показать, что косинус угла TMF имеет знак функции, обозначенной через Q (п. 92). Отсюда вывести, что для устойчивости равновесия при q=q необходимо и достаточно, чтобы функция Q обращалась в нуль, переходя от положительных значений к отрицательным, когда q достигает значение q и переходит через него. [c.124]

Отметим здесь, чтобы указать область, которую способна охватить эта теория, что функция V, зависящая от главных сил, может быть функцией только независимых переменных ф, ф,. . . , а также времени t, но что не обязательно, чтобы функция, обозначенная через Q и зависящая от возмущающих сил, обязательно имела тот же характер. Каковы бы ни были эти силы, достаточно, разложив их для каждого тела т системы на три силы X, У, Z, направленные по координатам х, у, z в сторону их возрастания, выразить эти координаты в функции независимых переменных ф, , и тогда вместо частных про- [c.13]

Совершенно таким же путем в конце отдела III Статики (п. 23 и след.) мы доказали, что когда функция П является минимумом в состоянии равновесия, то это состояние является устойчивым в самом деле, легко видеть, что функция, обозначенная в п. 21 упомянутого отдела через П, представляет собою ту же самую функцию, которую мы здесь обозначили через V, так как и та и другая являются интегралом суммы моментов сил, действующих на различные тела системы, — суммы, которая при равновесии должна равняться нулю. Но так как мы имеем V = Н - -V, а V содержит переменные 9,. .. только во вто- [c.456]

Вместе с тем, если взять другую функцию, обозначенную символом /, то можно положить [c.513]

Эти функции должны быть определены с помощью начального состояния струны и с помощью условий, что оба конца неподвижны. Если их разложить на две другие функции, обозначенные [c.515]

Эти формулы сводятся к тем, которые мы исследовали выше, если только взять функцию, обозначенную через с противоположным знаком. Таким путем в данном случае получатся выводы, подобные предыдущим, и мы будем иметь такое же точно выражение для продолжительности колебаний звучащей нити. [c.379]

Так как стержень нерастяжим и длина его между сечениями АпВ не изменяется, то первая форма колебаний имеет вид, показанный на рис. 8.11, б штрихпунктирной линией I. Однако для получения приближенных функций, характеризующих фор<кы колебаний, удобнее предположить, что возможна и нулевая форма. Последнюю в дальнейшем можно не использовать, так как она возможна только для растяжимого стержня. Введем для этой функции обозначение [c.205]

Рис. 5.8. Конструкция <указатель функции>. Обозначенное пунктиром — только для Алгола-60 <фактический параметр> = <вы-ражение> < идентификатор массива>

Таким образом, функция (х) принимает для точек диагноза D, наибольшие значения по сравнению со всеми другими дискриминантными функциями. Обозначение fi (х) в краткой форме указывает зависимость функции от всех координат пространства Xi, fi (д ) = Д Xj,. ....Хд ). Пример линейной дискриминантной функции для t-ro диагноза [c.47]

Заметим, что функция, обозначенная через 6, является частным случаем функции, обозначенной через 6. Система произвольных постоянных а, Ь, с,. .., h имеет некоторые, замечательные по своей простоте, свойства. Если мы напишем / вместо Ь в (77) и сравним результат с (78), то мы получим [c.40]

Представляет собой частный случай системы (15) из 7 (гл. II), для которой коэффициенты а = с = г, а Ь = d = 0 (вместо принятых в гл. II обозначений х и у для независимых переменных здесь приняты хил, а вместо и, v для функций — обозначения ф и if). Коэффициент Л = ас — I j, положительность которого [c.203]

Эти два предположения немедленно следуют из того, что J постоянен при тех же условиях, что и п. 6. Они могут быть применены как к жидкостям, так и к газам, когда существует функция, обозначенная ранее через -ф. [c.24]

В правой части (2.31) находится функция, которая широко используется в теории вероятностей. Вводя для этой функции обозначение [c.315]

В нашем случае р = 2п и Хр z) обращается в функцию, обозначенную нами просто через X (г). [c.398]

Наименование основной функции Обозна- чение Наименование производной функции Обозначение [c.530]

Обозначение (см. рис. 2) Выполняемая функция Обозначение Выполняемая функция [c.262]

Пусть 6 будет произвольная функция х, у, z, i, -/i, С, t, которая может быть равна функции, обозначенной ранее через о, или отличаться от нее. Тогда среднее всех [c.178]

Таким образом видно, что функции, обозначенные здесь через 5](0) и 52(0), полностью совпадают с амплитудными функциями, определенными в разд. 4.42. Компоненты матрицы 5з(0) и 4(0) равны нулю. Если излучение произвольной интенсивности и состояния поляризации падает на шар, то с помощью формул разд. 4.42 можно сразу написать интенсивность и состояние поляризации рассеянной волны в любом направлении. Вообще говоря, рассеянный свет является эллиптически поляризованным, если даже падающий свет имеет линейную поляризацию, так как 51(0) и 5г(0) являются комплексными числами с различными фазами. [c.150]

Где F (s) — изображение f t). Из уравнений (9.40) и (9.41) следует, что передаточная функция, обозначенная Н (s), есть [c.392]

Заметим, что функции, обозначенные здесь как 5/ /, 8 , в соотношениях (3.18) имеют индекс на единицу больше 51-/, 5 +.) Переходя К оригиналам, получаем [c.219]

Наименование функции Обозначен [c.1393]

Основная функция Обозначение Производная функция Обозначение [c.374]

Рассмотренная в общем случае для обобщенных волновых уравнений фундаментальная задача Коши (3.78)-(3.79) с точки зрения физики представляет собой задачу об определении двухточечной функции Грина (пропагатора) для волнового поля, в случае распространения в пространстве плоских волн, созданного мгновенным источником, равномерно распределенным по плоскости д = О. Отсутствие явной зависимости от двух из трех пространственных координат формально сводит эту задачу к пространственно одномерной. В этом смысле мы будем называть эту задачу одномерной, а соответствующее ей решение - одномерной функцией Грина (пропагатором) для соответствующего обобщенного волнового уравнения. Имея в виду в дальнейшем рассмотрение аналогичных задач для цилиндрически- и сферически- симметричных случаев, введем для обозначения этих функций обозначения N = 1,2,3 - математическая размерность задачи, а (.) - определяет положения точки в пространстве соответствующей размерности в подходящей системе координат (для плоской волны - это декартова координата л ). В этих обозначениях, с учетом (3.87), (3.88), функции Грина для всех рассматриваемых вариантов обобщенных волновых уравнений в случае рассмотрения плоских волн [c.162]

Независимо от формы и размеров звеньев 2 и 5 алгоритм кинематического расчета структурной группы не изменяется. Он описывается операторной функцией, обозначенной KNMA (табл. 16.1). Входными параметрами KNMAI, по которым определяются выходные параметры функции, будут Ха, Уа, Хс, ус, 4. Va, oia, Ve, oi , ал, Рл, Ос, P , q в приведенной последовательности. Нумерация выходных параметров, приведенная в таблице, должна сохраняться в обращении к функции. [c.197]

Амплитудные функции, обозначенные Г. Гёртлером через Ui и v, здесь ради упрощения индексов не имеют (и и о). [c.267]

Случай установившихся движений. Движение является установившимся, если все функции, обозначеные нами как и, V, -ш, ф, не зависят от I, а лишь от переменных Эйлера ж, у, г. Следовательно, в случае установившихся движений имеем [c.31]

Это интегральное уравнение в других обозначениях записано в (12.23), Сопоставим (15.14) с (15.1). Неизвестная функция, обозначенная в (15.1) через в (15 14) обозначена ядро и правая часть имеют видз [c.152]

По критериям и Ро определяют численное значение основной функции для поверхности цилиндра, условно обозначенной Еп1 (решение для типового участка I, формула (87) и рис. 12—12, И], и заносят в таблицу. По этим же критериям В1 и Ро находят численные значения дополнительной функции, обозначенной условно 2па [бесконечная сумма второго слагаемого в формуле (120)], для поверхности прутка по графикам на рис. 22 и 22, I. Затем по формуле (120) и по ранее подсчитанным и найденным из графиков значениялг 0, В1, 2п1 и 2п2 определяют относительную температуру поверхности прутка вд. Расчетная температура поверхности прутка [c.106]

Для того чтобы раскрыть смысл функций, обозначенных здесь через S и V, обратимся к обозначениям L и Н, введенным в п. 442. Полагая, что L — функция Лагранжа, и вспо.миная, что Я — функция, взаимная с ней (т. I, п. 410), имеем L+ Я= 2w - Из уравнения, определяющего полпый дифференциал S, находим dSfdt = рд — I = L. Еслн постоянные элементы представляют собой начальные значения <7,.....pi,. .., то аналогично dSldt — —L , где Lq — начальное значение L. Следовательно, S Z, dt, где пределы интегрирования равны [c.369]

Наша функция ( ) (обозначение заимствовано у Дебая разд. 9.22) совпадает с используемой Юнггреном, однако Ван дер Поль и Бреммер пользуются тем же символом для / (а ) =11) (а )/а [и аналогично для [c.252]

Эта аббревиатура расшифровывается как необычная (особенная) пятерка (spe ial fiye (5)). Волна с таким обозначением накладывает ряд ограничений на прошлое, настоящее и будущее поведение рынка. Функции обозначения s5 схожи с функциями L5 , единственное отличие их в том, что для подтверждения волны со структурой s5 не требуется резкого изменения напргшления движения котировок. Волна s5 обычно часть Сложной конфигурации Эллиота, но при выполнении ряда особых условий может быть третьим сегментом Трендового Импульса с Неудавшейся пятой или с Растянутой пятой. Если s5 единственное обозначение в Структурном списке анализируемой волны, его нужно соединить со Структурными обозначениями двух волн, предшествующих анализируемой это должна быть последовательность 5 - F3 или F3 - сЗ . Ниже приведены примеры позиций, которые волна с обозначением s5 может занимать в Структурных сериях в условиях реального времени [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...