Точка Скорости и вращающиеся твердые — Действие

При решении задач на определение скоростей и ускорений точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижного центра, рекомендуется такая последовательность действий. [c.471]

Рассмотрим твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси 2 под действием приложенных к нему внешних задаваемых сил Pi, Pq,. .., Рп (рис. 227, а). Предположим, что в рассматриваемый момент тело имеет угловую скорость о) и угловое ускорение е. Чтобы воспользоваться принципом Германа — Эйлера — Даламбера, приложим к каждой точке тела М силу инерции Ф,-. [c.289]

Приближенное применение теоремы моментов, уточняющее принцип стремления осей вращения к параллельности. — Если твердое тело вращения, закрепленное в одной из точек своей оси и быстро вращающееся вокруг этой оси, находится под действием силы Я, постоянной по величине и направлению и приложенной к точке оси, то, как было установлено, составляющая г = г угловой скорости, направленная по этой оси, постоянна, а составляющие р, д, нормальные к этой оси, остаются весьма малыми во все время движения. Отсюда следует, что кинетический момент (ОК), направляющие коэффициенты которого равны соответственно (в прежних обозначениях) Ар, Ад и Сл , не удаляется заметным образом от оси тела, так что почти совпадает с этой осью во все время движения. Мы покажем в ближайших [c.161]

Отсюда находим решение задачи о движении под действием мгновенных сил. Действительно, так как речь идет о твердом теле, вращающемся вокруг оси Ох, то единственной проекцией угловой скорости, не равной нулю, будет р (угловая скорость вокруг неподвижной оси), и мы будем иметь (гл. IV, п. 20) К . — Ар, где А обозначает момент инерции твердого тела относительно Ох. Поэтому уравнение (24) можно написать в виде [c.479]

Для измерения расстояний во вращающейся систе.ме используем стандартную измерительную линейку того же типа, что и в инерциальной системе, но покоящуюся относительно вращающегося диска. В процессе измерения расстояний в ускоренных системах отсчета возникают проблемы, ке встречающиеся в инерциальных системах. Если измерительная линейка удерживается в некотором фиксированном положении относительно ускоренной системы, то она в общем случае будет подвергаться действию сил, которые могут привести к деформации измерительной линейки, так как согласно СТО абсолютно твердые тела не существуют, ибо в противном случае с их помощью можно было бы передавать сигналы со скоростями, большими скорости света. [c.182]

Представим себе, что на твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси г, в момент начинают действовать мгновенные силы, которые прекращают свое действие в момент где X — ничтожно малый промежуток времени. В результате действия мгновенных сил произойдет изменение скоростей точек вращающегося тела, а следовательно, и изменение его угловой скорости. Найдем это изменение угловой скорости тела. [c.307]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

Это важное различие между, обыкновенной", или кинетической, и вековой, или практической, устойчивостью было сделано впервые Томсоном и Тэтом 1). Необходимо отметить, что вышеизложенное доказательство предполагает постоянную угловую скорость (<и), кото рая в случае необходимости должна поддерживаться соответствующим образом действующей для этой цели на вращающееся тело силой. Если твердое тело свободно, то условие для вековой устойчивости принимает несколько иную форму, о которой речь будет впослед-ствии (гл, XII). При практических применениях ограничимся только случаями, в которых V — То есть минимум, и коэфициенты ..., См формулы (4) 204 будут таким образом положительными. [c.390]

Если какой-либо механизм под действием системы сил, приложенных к этому механизму, находится в равновесии, то повернутый на 90° в какую-либо сторону план скоростей механизма, рассматриваемьп как твердое тело (неизменяемая система), вращающееся вокруг полюса плана и нагруженное теми же силами, приложенными в соответствующих изображающих точках плана, также находится в равновесии. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...