Энтальпия этана

Парциальной мольной теплотой испарения компонента i—Li называется разность между значениями парциальных мольных энтальпий этого компонента в газовой и жидкой фазах [c.141]

Для определения удельной энтальпии это выражение следует разделить на относительную молекулярную массу смеси, которая в соответствии с определением запишется [c.242]

При этом относительная погрешность табличных значений энтальпии бЛк " достаточно мала и равна примерно 0,1%, что соответствует абсолютной погрешности Акк = =0,1- -0,15 кДж/(кг-К). Для исследования других вешеств надо располагать данными по энтальпии этих веществ в жидком состоянии при атмосферном давлении. [c.204]

Если работа, обусловленная изменением объема системы при постоянном давлении, совершается только в результате реакции, то теплота, передаваемая другому телу, будет равна уменьшению энтальпии этой системы, т. е. (- АН) и поэтому указанное выше уравнение может быть записано так [c.313]

Первый из них основан на предположении, что паровой пузырь растет в объеме равномерно перегретой жидкости, на испарение которой расходуется ее избыточная энтальпия. Эта физическая мо- [c.172]

Алгебраическая сумма количества тепла, вошедшего за время Ат через все грани в элемент, равна увеличению его энтальпии. Это может быть выражено в виде равенства [c.221]

Это важное обстоятельство приходится иметь в виду при обработке результатов нестационарных экспериментов, когда тепловой поток и другие внешние параметры непрерывно меняются во времени. В частности, важно установить ту минимальную толщину теплозащитного покрытия, к которой еще можно применять критерии квазистационарного разрушения (например, использовать понятие эффективной энтальпии). Эта оценка производится с помощью двух формул формулы (3-34), дающей время установления квазистационарного режима разрушения, и соотношения (3-35) для минимальной толщины квазистационарного прогрева. Полное время эксперимента должно быть значительно больше т , а толщина теплозащитного покрытия должна превышать А(тд). При этом как при расчете т , так и при оценке А(т ) необходимо использовать вместо Voo максимальное значение скорости разрушения внешней поверхности Uoo, достигнутое при данном испытании. [c.74]

При переменных внешних тепловых условиях разрушение теплозащитных материалов уже не может оцениваться критериями типа эффективной энтальпии. Это связано не только с тем, что тепловой поток q , идущий на прогрев внутренних слоев, может сильно отличаться от своего квазистационарного значения (3-50), но и с тем, что массовые доли компонент на разрушающейся поверхности могут отличаться от исходного состава теплозащитного материала (второе обстоятельство является более существенным). Оно вызвано различиями в скоростях перемещения характерных изотерм внутри материала при нестационарном нагреве. [c.130]

Для ответа удобно использовать диаграмму i—s. Составим энергетический баланс процесса нагрева сжатого воздуха в камере сгорания при подготовке там рабочего агента к работе в турбине. В начальной стадии процесса имеется сухой воздух, характеризуемый значением х = О я температурой Т . Энтальпия этого воздуха в расчете на 1 кг воздуха будет i = i (О, Тх). Конец процесса характеризуется наличием продуктов сгорания топлива с температурой Та и составом х - [c.143]

При расчете энтальпии газов или паров в качестве (о часто выбирают значение энтальпии этого вещества в идеально-газовом состоянии при температуре Т, кото- [c.53]

Иными словами, подведенное в лотоке вещества тепло равно разности энтальпий этого вещества. Последнее положение не зависит от того, насколько изменяется давление в потоке от 1 до 2 состояния. Важно только лишь, чтобы изменение кинетической энергии потока между этими состояниями было равно нулю, либо было пренебрежимо малым. Часто ставится задача — определять 14 211 [c.211]

При этом точность табличных значений энтальпии ВОДЫ достаточно высока и составляет около 0,17о- Для постановки исследований других веществ надо располагать данными по энтальпии этих веществ в жидком состоянии при атмосферном давлении. В целом влияние ошибки измерения энтальпии конденсата на точность определения энтальпии пара мало, так как в формуле (8-6) множитель перед бг к равен всего лишь Vis—V25. [c.249]

Измерение давления и температуры на стороне низкого давления дроссельного устройства вполне определяет состояние В, а таблицы свойств перегретого пара позволяют определить соответствующую энтальпию. Это и будет искомое значение энтальпии в состоянии А. [c.35]

Избыток энтальпии данной массы топлива и воздуха над минимальной энтальпией этой массы при той же температуре и таком же давлении может быть использован как подходящий критерий, по которому можно судить о совершенстве работы любого парогенератора или любой паросиловой установки. Соответственно рациональный к. п. д. парогенератора будет определяться уравнением [c.144]

Может возникнуть вопрос если адиабатный поток, как показано выше, совершает работу против сип трения или на преодоление местного сопротивления, то почему же его энтальпия сохраняется постоянной Ведь, казалось бы, она должна уменьшаться, раз энергия потока затрачивается на совершение работы. Энтальпия этого адиабатного потока сохраняется постоянной потому, что работа, совершаемая потоком (за счет его внутренней энергии) против сил трения, превращается, как было отмечено в 2-6, в тепло трения которое усваивается потоком. Это видно из уравнения первого закона термодинамики (2-44) [c.240]

С применением титана в ступенях низкого давления мощных турбин можно сильно повысить окружные скорости и перепад энтальпий. Это открывает возможность уменьшить число ступеней, работающих во влажном паре. [c.132]

Группу ступеней давления турбины без промежуточного перегрева пара мож,но рассматривать как многоступенчатую турбину, давление ррс перед которой меняется примерно пропорционально расходу пара. Перепад энтальпий этой группы при частичных нагрузках уменьшается на ту же величину, на которую увеличился перепад P . К. п. д. рассматриваемой группы ступеней меняется в зависимости от режима примерно так же, как у турбин с дроссельным парораспределением. [c.136]

Внутренняя энергия перегретого пара определяется из уравнения энтальпии этого пара. Она равна [c.132]

Состояние смеси дымовых газов с воздухом, т. е. положение точки К на I, d-диаграмме (см. рис. 10-16, а, б), определяют по значениям влагосодержания и энтальпии этой смеси. [c.628]

В этих формулах Hq — энтальпия подводимого к турбине пара — энтальпия питательной воды Gj, п — расход пара через промежуточный перегреватель — энтальпия этого пара после проме-, хол [c.360]

Для энтальпии это следует из того, что данная функция может рассматриваться как энергия некоторой расширенной системы. Например, для газа в цилиндре, закрытом поршнем с площадью о и грузом массой т на поршне, имеем для полной энергии [c.124]

Таким образом, полная энергия термодинамической системы или тела есть энтальпия этой системы, математическое выражение которой представлено уравнением (5.49а) или (5.49). [c.84]

Найти изменение АНт стандартной энтальпии этой реакции диссоциации. [c.243]

Интегральное уравнение полной энергии (энтальпии). Это уравнение получается интегрированием уравнения энергии (2-10) по сечению пограничного слоя. [c.63]

Одной ИЗ наиболее характерных особенностей течения закрученного потока по осесимметричному каналу является открытый в 1931 г. французским инженером металлургом Ж.Ж. Ранком эффект, заключающийся в существенной температурной неравномерности в потоке газа по сечению канала. При определенной конструкции устройства с закрученным потоком его удается разделить на два потока, различающиеся по полной энтальпии. Это явление получило название эффекта Ранка, или эффекта энергоразделения [244, 247]. [c.26]

Решение. Удельный объем пара v — ViM ч= 2/10 = = 0,2 м кг. На si-диаграмме (рис. 6.2) начальная точка / лежит на пересечении изохоры 0,2 м /кг и изобары, соответствующей 0,7 МПа, энтальпия этого состояния ii = = 2204 кДж/кг. Конечная точка 2 — на пересечении заданной изохоры и изобары 0,9 МПа, энтальпия в этом случае /2 =2630 кДж/кг, j = 0,93. Температуру находим, продолжая изобару 0,9 МПа до пересечения с верхней пограничной кривой, / = 166°С. Для изохорного процесса [c.65]

Второй эндотермический пик - при Tj - может соответствовать переходу к другому типу жидкокристаллической структуры, возможно к нематической ЖКС. Такого рода переходы, как правило, имеют малую энтальпию, и в наших исследованиях энтальпия этого перехода оказалась в 6-7 раз меньше энтальпии низкотемпературного перехода. Третий - высокотемпературный пик при отражает процесс термодеструкции (разложения) ПТФЭ. Температурный интервал ЛТ=Т - 7, определяет температурную область возможного существования ЖКС. [c.103]

Иными словами, подведенная в потоке вещества теплота равна разности энтальпий этого вещества. Последнее положение не зависит от того, насколько изменяется давление в потоке от сечения / до сечения 2. Важно только лишь, чтобы изменение кинетической энергии потока между этими состояними было равно нулю либо пренебрежимо мало. Часто ставится задача определять разность энтальпий вещества в этом случае формула (6.14) является основной. Следует заметить, что в этой формуле д (или Q)—теплота, подведенная непосредственно к протекающему веществу она может быть меньше, чем полное ко-1-78 [c.178]

В первый подогреватель вода в количестве (1—ai) D кг/ч поступает при давлении р ее энтальпию обозначим через i . Перегретый пар из первого отбора поступает в подогреватель в количестве a D кг/ч энтальпию этого перегретого пара обозначим через Щ. Так же как и во втором подогревателе, расход пара, отбираемого в первый подогреватель, выбирается таким образом, чтобы ползгчить на выходе из подогревателя воду при температуре кипения при давлении pf энтальпию этой воды обозначим через г . Уравнение теплового баланса первого подогревателя можно представить в следующем виде [c.393]

На промежуточных режимах, когда частично прикрыт один клапан, условия течения пара на разных участках проточной части P неодинаковы. Изменение изоэнтропийного перепада энтальпий/го той части потока, которая прошла полностью открытые клапаны, при различных режимах характеризуется линией D на рис. VIII.5. Отсчет перепада производится вниз от кривой АВ, с помощью которой учитываются потери A/i вследствие дросселирования в стопорных клапанах. Произвольному расходу G соответствует изоэнтропийный перепад ho, изображаемый отрезком EF. В частично открытом клапане происходит дросселирование пара. Потери перепада энтальпий, связанные с этим, изображены отрезком ЕК, а располагаемый перепад энтальпий этой части потока — отрезком KF. [c.136]

В круговом процессе каждьш из параметров может меняться, но за весь процесс его изменение равно нулю. В правильности этого положения легко можно убедиться, рассмотрев рис. 18, на котором изображен произвольный круговой процесс. Допустим, что одним из изменяющихся в этом процессе параметров является энтальпия /. У газа, совершающего указанный круговой процесс 1—1—11—1 из начального состояния, определяемого точкой /, непрерывно изменяется значение энтальпии /. Эти изменения частично хара <теризуются положительным знаком, частично отрицательным. Одиако, когда газ вновь будет находиться в исходном состоянии (точка /), его энтальпия i опять будет иметь свое прежнее, начальное значение. Следовательно, сумма всех ее изменений за круговой процесс в целом окажется равной нулю, т. е. Sj = 0. [c.102]

Энтальпия этого количества жидкости 1ж= d-ж 0,012-30= Фиг. 37. Определение = 0,36 0,4 ккал кГ сух. возд. Это и есть абсолютная величина параметров состояния погрешности, которую мы допускаем, если не учитываем энталь- насыщенного воздуха ПИЮ жидкости. (Относительная величина погрешности составляет по диаграмме I-S. 1,5%). Если учесть энтальпию жидкости, то энтальпия воздуха заданного влагосодержания d = 0,04 кПкГ сух. возд. будет равна [c.99]

Дальнейший анализ упростится, если рассматривать зависимость плотности лишь от одното параметра, в первую очередь от энтальпии. Это означает, что в приращении плотности [c.25]

Качество покрытия, получаемого при напылении, во многом определяется процессом транспортирования диспергированных частиц материала. Энтальпия этих частиц изменяется из-за теплообмена с окружающей средой. Изменяется также их кинетическая энергия, причем частицы, движущиеся в периферийной части металловоздушной струи, интенсивно передают тепло и энергию практически неподвижной окружающей среде. Скорость их и энтальпия снижаются. В результате покрытие, сформированное из периферийных частиц, имеет низкие механические свойства и большую пористость. Поэтому слабо закрепленные частицы срываются с покрытия вращающимися металлическими щетками. [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...