Обтекание непроницаемой пластины

МИ в себе эмпирических констант турбулентности . Здесь и значения коэффициента трения if числа Стентона при обтекании непроницаемой пластины неограниченным, изотермическим, турбулентным пограничным слоем. [c.164]

ПРОДОЛЬНОЕ ОБТЕКАНИЕ НЕПРОНИЦАЕМОЙ ПЛАСТИНЫ [c.110]

Для случая обтекания непроницаемой пластины = и q = q . Для решения уравнений (17) и (18) необходимо установить связь между полями скоростей и температур. Примем соотношение [c.110]

Рассмотрим более детально обтекание непроницаемой пластины, когда (7 = 0. Пусть известно решение уравнения (3), удовлетворяющее условиям (4а) и (4 при (7 = 0. Будем искать решение уравнения (3) методом разложения по малому параметру при условиях [c.103]

ПРЕДЕЛЬНЫЕ ОТНОСИТЕЛЬНЫЕ ЗАКОНЫ ТРЕНИЯ И ТЕПЛООБМЕНА ПРИ ПРОДОЛЬНОМ ОБТЕКАНИИ НЕПРОНИЦАЕМОЙ ПЛАСТИНЫ ПОТОКОМ ГАЗА [c.53]

П-1-1. Обтекание непроницаемой пластины Стандартные условия [c.302]

Рассмотрим продольное обтекание плоской непроницаемой пластины потоком несжимаемой жидкости с постоянным значением коэффициента вязкости при отсутствии теплообмена. В этом случае duo/dx = 0, Р = О, УУ=1, Ло = О, а уравнения движения (31) и энергии (32) становятся независимыми, причем уравнение энергии (32) имеет тривиальное решение g = , т. е. температура сохраняется постоянной в пограничном слое. Так как граничные условия и коэффициенты в левой части уравнения (31) не зависят от то существует автомодельное решение /(ri), зависящее лишь от переменной ri, [c.291]

Строго говоря, логарифмический профиль скоростей следует рассматривать как некоторый факт, выражающий существование универсального закона распределения скоростей ф(т1) при обтекании окрестности непроницаемой пластины турбулентным неограниченным изотермическим потоком несжимаемой жидкости. Во всех остальных случаях имеют место другие распределения скоростей. [c.183]

В качестве эталона при определении величины F естественно выбрать наиболее простое течение, каковым является продольное обтекание гладкой непроницаемой пластины потоком изотермической несжимаемой жидкости. Для этих условий имеем [c.187]

В этом разделе рассматривается влияние излучения на теплообмен в ламинарном пограничном слое при обтекании плоской пластины поглощающим и излучающим сжимаемым газом. Принимается, что газ является идеальным и серым, вязкость его линейно зависит от температуры, удельная теплоемкость и число Прандтля постоянны, температура внешнего потока Гоо также постоянна. Поверхность пластины является непрозрачной и серой, диффузно излучает и диффузно отражает и непроницаема для газа. К стенке подводится извне постоянный тепловой поток с плотностью qw На фиг. 13.6 схематически изображена картина течения и показана система координат. [c.553]

У газов число Рг 1 и при обтекании пластины с большой степенью точности выполняется подобие профилей скоростей и температур торможения. Далее, в меру аппроксимации профиля касательных напряжений кубической параболой, на непроницаемой пластине t = [c.24]

Формула (4.1.2) определяет относительный предельный закон трения для неизотермического турбулентного пограничного слоя на непроницаемой пластине. Он не содержит эмпирических констант турбулентности и не связан с какой-либо полуэмпирической теорией турбулентности. Величина с/о в предельных законах может быть определена как на основании теоретических соображений (например, исходя из какой-либо полуэмпирической теории турбулентности для изотермического потока), так и непосредственно по экспериментальным данным. Для случая обтекания теплоизолированной пластины сверхзвуковым потоком газа (А ф —0) из уравнения (4.1.2) получаем [c.50]

В качестве стандартного принимается обтекание неограниченным потоком жидкости с постоянными физическими свойствами плоской, непроницаемой и гладкой пластины при скоростях, существенно меньших звуковых. [c.21]

М. Р. Хэд показал, что семейство профилей скорости в пограничном слое зависит от двух параметров I и к, и, следовательно, является двухпараметрическим семейством. Характеристики пограничного слоя а, р и Я он представил как функции тех же параметров / и х, построив для определения этих функций номограммы. Для того чтобы рассчитать пограничный слой, нужно знать начальные значения параметров I и х. Если пограничный слой начинается от острой кромки, то начальные значения I и х можно принять из рещения Блазиуса для пластины (/ = 0,221 х = 0). При обтекании жидкостью тел с критической точкой и непроницаемой поверхностью начальные значения I и х равны / = 0,360 х = = 0,085. Если пограничный слой начинается от критической точки, то при отсасывании жидкости начальное значение = 0,360, а начальное значение х определяется по уравнению [c.147]

Расчетное исследование, анализ и обобщение полученных результатов. Результаты тестовых расчетов, выполненных для стандартных условий — безгра-диентного обтекания непроницаемой пластины квазиизотермическим (с пренебрежимо малой неизотермичностью) несжимаемым потоком, следует сопоставить с известными из литературы опытными данными о структуре пограничного слоя, о закономерностях трения, теплоотдачи и оценить степень достоверности математической модели. [c.73]

Строго говоря, логарифмический профиль скоростей следует рассматривать как некоторый экспериментальный факт, выражающий существование универсального закона распределения скоростей Ф (т ) при обтекании непроницаемой. пластины турбулентным неогра- [c.162]

Из уравнений (2-1-17) и (2-1-12) следует, что для случая обтекания непроницаемой пластины потоком жидкости с постоянными физическими параметрами при граничных условиях Гст = соп51 и T = onst отношение T/9=T//i = onst по сечению пограничного слоя. Тогда при Рг=8с=Ргт = 5ст = 1 с учетом уравнений (2-1-11), (2-1-17) получаем [c.44]

Поясним смысл граничных условий. Первое из них не вызывает сомнений, так как по условию прилипания на стенке при i/ = О продольная составляющая скорости Wx равна нулю рассматривается непроницаемая стенка, поэтому поперечная составляющая скорости Wy у поверхности стенки также равна нулю. Смысл второго условия состоит в следующем продольная составляющая скорости w . должна перейти в известную для внешнего потока функцию W — f x). Переход Wx к осуществляется асимптотически и поэтому, строго говоря, он имеет место при у оо, но при этом вопрос о толщине пограничного слоя теряет смысл. Однако практически величина Wx достигает значения Wi, близкого к WX (при продольном обтекании пластины = = Woo), например, = 0,99IF в очень тонком слое, толщина которого иногда принимается за искомую толщину пограничного слоя. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...