Явления пробоя

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ЯВЛЕНИЯ ПРОБОЯ [c.58]

Явление пробоя газа зависит от степени однородности электрического поля, в котором осуществляется пробой. Рассмотрим явление пробоя газа в однородном поле. Однородное поле можно получить между плоскими электродами с закругленными краями, а также между сферами при расстоянии между ними, соизмеримом с диаметром сферы. В таком поле пробой наступает практически мгновенно при достижении строго определенного напряжения, зависящего от температуры и давления газа. Между электродами возникает искра, которая затем переходит в дугу, если источник напряжения имеет достаточную мощность. Появление искры при заданном расстоянии между электродами используют для определения значения приложенного напряжения (измерение высоких напряжений при помощи шаровых разрядников). [c.62]

Предельно чистые жидкости получить чрезвычайно трудно. Постоянными примесями в жидких диэлектриках являются вода, газы и твердые частицы. Наличие примесей и определяет в основном явление пробоя жидких диэлектриков и вызывает большие затруднения для создания точной теории пробоя этих веществ. [c.65]

С явлением пробоя диэлектриков каждый сталкивается в повседневной жизни. Кто не расстраивался, когда в предвкушении встречи с [c.224]

Под П подразумеваются безразмерные параметры (критерии), описывающие те явления пробоя, которые ведут к установлению длины дуги. [c.131]

Для поверхности механически полированных образцов явление пробоя не было обнаружено. Здесь сопротивление закономерно уменьшалось с повышением приложенного напряжения. [c.94]

Общая характеристика явления пробоя [c.94]

Явление пробоя газа зависит от степени однородности электрического поля, в котором осуществляется пробой. [c.100]

Рассмотрим явление пробоя газа в однородном поле. [c.100]

Предельно чистые жидкости получить чрезвычайно трудно. Постоянными примесями в жидкости являются вода, газы и мельчайшие механические частички. Наличие примесей сильно осложняет явление пробоя жидких диэлектриков и вызывает большие затруднения для создания точной теории пробоя этих веществ. Для объяснения механизма пробоя жидкостей предложено несколько теорий. [c.106]

Теория чисто электрического пробоя жидких диэлектриков связывает явление пробоя с вырыванием электронов из металлических электродов или с разрушением самих молекул жидкости. [c.106]

Благодаря наличию в техническом диэлектрике свободны зарядов, под воздействием электрического напряжения в нем,, > всегда возникает ток сквозной проводимости, малый по величине, проходящий через толщу диэлектрика и - по его поверхности. В связи с этим явлением диэлектрик характеризуется удельной объемной электропроводностью и удельной поверхностной электропроводностью, являющимися обратными величинами соответствующих удельных значений объемного и поверхностного сопротивлений. Любой диэлектрик может быть использован только при напряжениях, не превышающих предельных значений, характерных для него в определенных условиях. При напряжениях, выше этих предельных значений, наступает явление пробоя диэлектрика — полная потеря им изолирующих свойств. Электрическая прочность материала, т. е. способность его выдерживать без разрушения приложенное напряжение, характеризуется величиной пробивной напряженности электрического поля. [c.18]

Пробой жидких диэлектриков происходит в результате тепловых и ионизационных процессов. Одним из главнейших факторов, способствующих явлению пробоя жидкостей, является наличие посторонних примесей в жидкости. [c.84]

Предельно чистые жидкости получить чрезвычайно трудно. Постоянными примесями в жидкости являются вода, газы и мельчайшие механические частички. Наличие примесей сильно осложняет явление пробоя жидких диэлектриков и вызывает [c.94]

Теория чисто электрического пробоя жидких диэлектриков связывает явление пробоя с вырыва- [c.94]

При напряжениях выше этих предельных значений наступает явление пробоя диэлектрика — полная потеря им изоляционных свойств. [c.18]

При увеличении обратного напряжения до значения t/np наступает пробой вентиля, процесс нарастания обратного тока начинает развиваться лавинообразно, приводя к потере вентилем запирающих свойств. Явление пробоя ограничивает возможности их использования по обратным напряжениям, которые в процессе эксплуатации не должны достигать пробивного напряжения. Положение вольт-амперной характеристики вентиля в сильной мере зависит от его температуры (кривые 1, 2, [c.145]

Термостойкость транзистора ограничена меньшей из температур, вызывающих собственную проводимость или приводящих к явлению пробоя [4]. При отрицательных температурах термостойкость транзистора может быть ограничена механическими повреждениями (нарушение термопрочности) из-за различных температурных деформаций отдельных частей прибора, а также уменьшением коэффициента усиления по току. С термостойкостью связано другое важное понятие допустимые температуры для материалов и элементов. В некоторых случаях величина допустимой температуры [c.10]

В. А. Фок и Н. Н. Семенов, изучавшие явления пробоя диэлектриков, теоретически доказали возможность электротеплового пробоя в идеально однородном диэлектрике, в котором нет никаких мест с заранее повышенными потерями. В своих расчетах они приняли образец диэлектрика в виде пластины бесконечно большой площади между такими же электродами. Это дало возможность рассматривать только среднюю часть пластины со строго однородным электрическим и тепловым полем и пренебречь краевыми условиями, искажающими поле. Очевидно, что в таком случае всю теплоотдачу от диэлектрика в окружающую среду надо считать через толщу диэлектрика на электроды, так как тепловое сопротивление на торцы будет бесконечно велико. Увеличение толщины диэлектрика при этом сильно ухудшает условия охлаждения, в силу чего должна снижаться электрическая прочность, что и наблюдается в действительности. Пробивное напряжение при этом растет медленней, чем толщина. Согласно теории В. А. Фока и Н. Н. Семенова действующее значение пробивного переменного напряжения твердого диэлектрика в киловольтах определяется следующим уравнением [c.74]

Что представляет собой явление пробоя диэлектриков [c.32]

Если бы электрическое иоле в конденсаторе было однородным, а диэлектрик между обкладками идеально однородным, то нарушение электрической прочности происходило бы одновременно во всем объеме диэлектрика. В действительности н е ввиду микронеоднородности материала, неидеальности электродов пробой (даже в однородном электрическом ноле) наступит в одном, наиболее слабом месте и в диэлектрике образуется токопроводящий канал, соединяющий разноименно заряженные обкладки конденсатора. Следовательно, можно трактовать пробой как прорастание токопроводящих поверхностей от одного электрода к другому, не вдаваясь при этом в сам механизм их образования. Такое представление явления пробоя весьма созвучно механике разрушения, где распространение трещины трактуется как увеличение начальной поверхности под действием внешней нагрузки. [c.225]

Конечно, предлагаемый критерий пробоя диэлектриков в виде (118), по-видимому, не в состоянии описать все многообразие явлений пробоя и примепительпо к различным средам нуждается в усовершепствовании. В частности, приведенные выше соображения, следствием которых явилась формула (118), никак не учитывают возможность создания между обкладками конденсатора объемного заряда, который может образоваться вследствие вырывания электронов с новерхности электродов [c.226]

Анодная поляризация титана в кислых хлоридах может запассивировать и защитить титан, в то время как анодная поляризация циркония в хлоридах легко нарушает его пассивность, и он начинает корродировать. Неустойчиво.сть циркония в указанных условиях иногда классифицируют, как перепассивацию. Однако для циркония механизм этого явления совершенно иной, чем для молибдена, хрома и ванадия. У молибдена, хрома и ванадия ускорение коррозии при перепассивации определяется возможностью образования высоковалентных, более растворимых оксидов, в то время как у циркония это, по-видимому, надо связывать с более низким потенциалом вытеснения кислорода из защитной пленки хлор-ионами, т. е. этот процесс аналогичен явлению пробоя оксидной пленки. Очевидно, связь Zr—О в пассивной пленке разрушается и заменяется связью Zr— l при меньшем смещении электродного потенциала в анодную сторону, чем это наблюдается для связи Ti—О. Уже при смещении потенциала в анодную сторону положи-тельнее +0,24 в кислых хлоридных растворах цирконий корродирует с образованием питтинга в разбавленных растворах или, более равномерно в более кислых растворах. Для титана подобный процесс вытеснения хлор-ионом кислорода из пассивной пленки (потенциал пробоя или питтин-гообразования) наступает при анодных потенциалах гораздо более положительных, чем 1 В. Цирконий, как и титан, не устойчив во фтористоводородной кислоте и кислых фторидах, а также при нагреве в газообразном хлоре. [c.255]

Для спектральных линий испускания ионов и газового окружения твердых частиц аэрозоля время жизни близко к длительности лазерного импульса /и. На осцилограммах континуального свечения очагов макропробоя как в синей, так и в красной областях спектра наблюдались две стадии развития процесса взаимодействия света лазерного излучения с частицами атмосферной дымки. Первая стадия— допробойная. Она характеризуется относительно слабым тепловым излучением радиационно-нагретых твердых частиц. Вторая стадия свечения обусловлена явлением пробоя. Максимум энергетической яркости плазменных областей по времени приходится на конец импульса, когда эти области достигают наибольших величин. [c.197]

На затемненном электроде торможение катодной реакции, обусловленное недостачей свободных электронов, проявляется уже при низких плотностях тока (рис. 53). При освещении кривая смещается в положительную область и торможение катодной реакции наблюдается при более высоких плотностях тока. При значительных величинах потенциала наблюдается явление пробоя и потенциал в дальнейшем мало зависит от плотности тока. При потенциале пробоя в 2М растворе НаЗеОз на электроде начинается выделение пузырьков водорода. При пробое в нейтральном селенистокислом электролите 2М раствор КНЗеОз, pH 7) на отдельных участках поверхности селенового электрода наблюдается быстрый рост дендритов. Потенциал пробоя зависит от состава электролита и, вероятно, от содержания примесей в нем. В 2М [c.82]

Основные черты явления пробоя. Образование плазмы ва счет нелинейной ионизации газа. Ионизация газа глектронами, ускоренными при столкновениях с атомами в поле излучения. Динамика плазмы, образованной в результате ионизации газа [c.190]

Оптический пробой, возникающий в прозрачных средах — в газах, плазме, жидкостях, кристаллах и стеклах, представляет собой качественно единое явление, в основе которого лежит процесс превращения прозрачной среды в сильно поглощающую среду под действием мощного лазерного излучения. Явление оптического пробоя в газообразных, жидких и твердых прозрачных средах обсуждается в этой, а также в двух последующих лекциях. Однако прежде чем обратиться к явлению пробоя, кратко рассмотрпм обилие закономерности процесса поглощения лазерного излучения в веществе. [c.190]

Основиые черты явлении пробоя. Феноменологически явленпе пробоя газа лазерным излучением заключается в том, что [c.192]

Качественно ясно, что при пробое коэффициент трансформации энергии излучения в звук максимален, так как само явление пробоя возникает в условиях почти полного ионощения [c.212]

Из этой формулы видно, что пробивное напряжение прямо пропорционально толщине, т. е. электрическая прочность не зависит от толщины. Экспериментальные данные не подтвердили этого при электротепловом пробое электрическая прочность падает с увеличением толщины, пробивное напряжение растет медленнее, чем толщина. В. А. Фок, изучавший явления пробоя диэлектриков, теоретически доказал возможность электротеплового пробоя в идеально однородном диэлектрике, в котором нет никаких мест с повышенными потерями. В своих расчетах В. А, Фок принял образец диэлектри-86 [c.86]

Пробой твердых диэлектриков представляет собой еще более сложное явление, чем пробой жидкостей. В силу большого многообразия твердых диэлектр[1ков опытные закономерности по их пробою подчас противоречивы. Однако в настоящее время благодаря проведенной большой работе физиков, в том числе советских (большая заслуга в этом деле принадлежит школе академика А. Ф. Иоффе), осно-"вные явления пробоя твердых диэлектриков можно достаточно хорошо систематизировать. В твердых диэлектриках возможны три вида пробоя электротепловой, электрохимический и чисто электрический. На практике наибольшее значение имеют электротепловой и чисто электрический. Вид пробоя зависит в очень большой степени от условий пробоя меняя условия, можно по желанию получить электротепловой или чисто электрический пробой на одном и том же образце. [c.70]

Из этой формулы видно, что пробивное напряжение прямо пропорционально толщине, т. е. электрическая прочность не зависит от толщины. Экспериментальные данные не подтвердили этого при электротепловом пробое электрическая прочность падает с увеличением толщины, пробивное напряжение растет медленнее, чем толщина. В. А. Фок, изучавший явления пробоя диэлектриков, теоретически доказал возг ожность электротеплового пробоя в идеально однородном диэлектрике, в котором нет никаких мест с повышенными потерями. В своих расчетах В. А. Фок принял образец диэлектрика в виде пластинки бесконечно большой площади между такими же электродами. Это дало возможность рассматривать только среднюю часть пластинки со строго однородным электрическим и тепловым полем и пренебречь [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...