Градиент частоты скачков

ГРАДИЕНТ ЧАСТОТЫ СКАЧКОВ [c.38]

Обычно, когда какое-то поле действует на диффундирующий атом, его влияние сказывается двояким образом один эффект обусловлен градиентом частоты скачка и описывается выражением (2.14), другой — реакцией на внешнее поле (2.16). При наличии градиента давления, химической активности или температуры такая ситуация описывается выражениями [c.39]

Вторая и, может быть, более важная особенность — это наличие вторых двух членов в выражении (2.48). Происхождение их также связано с образованием пар. Этн члены А и В приводят к появлению дрейфовой скорости междоузельных атомов, основой которой является различие частот скачков, соответствующих образованию или распаду пар. Указанные члены играют ту же роль, что и градиент коэффициента активности в феноменологической теории. Разумно поэтому попытаться построить феноменологическую теорию и провести сравнение. Следовательно, мы будем строить феноменологическую теорию, основываясь на предположении, что процессы образования и диссоциации пар влияют на величину диффузионного потока. Кроме того, предполагается, что поток подчиняется уравнению — = = 2,Ь1к д 1к/дх], где Цк — химический потенциал компонента К. [c.53]

В этом параграфе исследуется распространение поля в области, не содержащей диэлектрических или металлических тел неоднородность состоит в том, что диэлектрическая проницаемость плавно меняется в пространстве. Поле представляется в форме локально плоской волны. В приближении геометрической оптики амплитуда этой волны не зависит от частоты, а частота, которая считается большой величиной, входит только в фазовый множитель. Построение лучевой структуры поля само показывает, где это приближение не применимо в тени, где нет лучей геометрической оптики далее, в областях с большим градиентом поля, например там, где происходит скачок поля или его производных наконец, в точках, куда сходятся лучи и где схлопываются так называемые лучевые трубки. Из интегрального представления поля следует, что поле на луче зависит не только от полей на этом же луче, но и от полей в некоторой окрестности луча, размером ар. Условие применимости геометрической оптики состоит в том, чтобы показатель преломления п среды менялся медленно, причем и /г, и поле должны оставаться почти постоянными в области порядка ар. Далее рассматривается один конкретный случай структуры поля, при которой геометрическая оптика неприменима, хотя п меняется медленно — каустика. Затем кратко говорится о комплексной геометрической оптике и о векторной геометрической оптике. [c.218]

В случае градиента температуры , = (—д /2кТ )ЧТ, где д — теплота переноса для скачка с частотой Wi. [c.51]

Внешние поля могут изменять характеристнкн прыжка движущегося атома независимо от причин, рассмотрение которых привело к выражениям (2.14) и (2.15). Это изменение приводит к появлению члена, содержащего скорость (см. формулу (1.6)). С другой стороны, член, содержащий градиент частоты скачка, обсуждавшийся в предыдущем параграфе, приводит к появлению градиента коэффициента диффузии в уравнении (1.9). Связанные с этими соображениями вопросы рассмотрены более подробно в этом и следующем параграфе. [c.39]

Градиент коэффициента химической активности, градиент электрического поля, градиент температуры и другие факторы действуют на перескакивающий атом подобно силе, изменяющей скорость прыжка в направлении внешнего поля. Эта сила независимо от рактера воздействующего поля вызывает изменение частоты скачка в направлении +Х, которая связана с приращением, изменением энергии АН= Ь/2)Р. Поскольку сила Р коллинеарна оси X, Ь/2 — проекция расстояния между основным н активированным состояннями на ось X, в пределах которого сила действует иа атом. Воздействие указанной силы должно изменять вероятность прыжка следующим образом [c.39]

Рассмотрим три соседние плоскости, в которых могут находиться внедренные атомы примеси. Эти плоскости перпендикулярны полю, направленному по оси X, и кристалл ориентирован таким образом, что внедренные атомы могут перескакивать только в соседние плоскости. В этом случае, если Ь — расстояние между соседними плоскостями, то проекция скачка междоузельного атома иа ось X также равна Ь. Следовательно для октаэдрических позиций в ГЦК и ОЦК кристаллах это плоскости типа (100), а поле приложено в иаправленин <100>.. Далее, поле, тип которого пока не указывается, может вызывать градиент частоты прыжка, так же как дрейфовую скорость, в соответствии с изложенным в предыдущих двух параграфах. [c.43]

Когда меченый атом движется относительно плоскостей решетки под действием градиента химического потенциала при однородной температуре и отсутствии внеиших полей, говорят, что происходит собственная диффузия. Поэтому мы хотим определить, что значит собственный (парциальный) коэффициент диффузии. Это можио сделать, если использовать уравнение (4.10). Поскольку мы, как и в предыдущем параграфе, рассматриваем псевдотройиуго систему, важно вначале определить величины, которые не позволяют меченым атомам В двигаться с той же скоростью, что и атомы В. Снова полагаем, что концентрация атомов типа В очень мала. В действительности атомы типа В не будут двигаться с точно такой же скоростью, как атомы типа В из-за разности масс изотопов частоты скачков также немного отличаются. Мы построим здесь гипотетическую ситуацию, в которой ограничения на псевдотройную систему делают ее поведение таким же, как в бинарном сплаве. [c.109]

Е градиенте поля постоянных тороидальных магнитов 2 и 4 перемагничивается по предельной петле гистерезиса постепенно по всей длине. Измерительная катушка 3 улавливает скачки Баркгаузена, возникающие в месте перемагничивания участка ферромагнетика из одного состояния насыщения в другое. Чтобы получить максимальное число скачков, измерительную катушку устанавливают в месте максимального изменения индукции В, причем число скачков Баркгаузена пропорционально перемещению л ферромагнетика, а частота [c.63]

Процесс возникновения дискретной фазы в межлопаточных каналах решетки носит флуктуационный характер и сопровождается появлением конденсационной турбулентности, интенсивность которой значительна. Хорошо известно, что в суживающихся каналах большой конфузорности происходит частичное или полное вырождение гидродинамической турбулентности в пограничных слоях, т. е. имеет место ламинаризация слоя. Процесс ламннари-зации ( обратного перехода) в пограничных слоях особенно интенсивен при околозвуковых скоростях, когда продольные отрицательные градиенты давления достигают максимальных значений. Ламинаризированный слой отрывается местными адиабатными скачками, и этот процесс сопровождается появлением жидкой фазы и турбулизацией слоя (генерируется конденсационная турбулентность). В результате отрыв слоя ликвидируется, вновь происходит ламинаризация слоя, появляется отрыв и т. д. Б соответствии с перемещениями зоны отрыва происходят перемещения скачка уплотнения по спинке профиля в косом срезе, что вызывает пульсацию термодинамических параметров — давления и температуры 48, 52, 53, 124]. Механизм генерации пульсаций параметров при конденсации в сопловых и рабочих решетках действует и при дозвуковых скоростях и вызывает опасные возмущающие силы. Таким образом, переход в зону Вильсона сопровождается специфическими нестационарными явлениями, в основе которых лежат флуктуационный механизм возникновения жидкой фазы и генерации конденсационной нестационарности, периодические отрывы пограничного слоя. В тех случаях, когда частота процесса конденсационной нестационарности близка или кратна частоте волн, возникающих при взаимодействии решеток, амплитуда пульсаций давлений (и температур) резко возрастает—имеет место резонанс и дополнительные возмущающие силы достигают опасного предела. [c.192]

На непрерывный спектр звезды в области его максимума накладываются скачки (резкие изменения интенсивности с частотой рис. 1), возникающие на границах спектральных серий наиб, обильных атомов. Основными являются балъмеровский скачок (ок. 3650 А) и лаймановский скачок (ок. 912 А). Поскольку в фотосфере градиент темп-ры направлен внутрь звезды, наблюдаемое излучение оказывается слабее в тех областях, где ниже прозрачность фотосферы (в областях спектра, где 3. а. наиболее прозрачна, видно излучение, испускаемое более глубокими и горячими слоями). Этим определяется характер скачков, а также тот факт, что спектральные линии обычно видны в поглощении. Градиент темп-ры в 3. а. приводит также к явлению потемнения к краю диска звезды, изучаемому по покрытию диска одной звезды другой звездой в затменных двойных системах. [c.62]

Частота возникновения скачков уплотнения зависит от градиентов скоростей в сопле,. интенсивности подвода тепла, параметров потока и других величин. Приближенно началом нестационарных режимов можно считать точку пересечения кривых а п Ь (точка 5, рис. 2-3). Именно вблизи этой точки наблюдается максимальное ядрообразо-вание. Возникающий скачок уплотнения приводит к уменьшению переохлаждения потока, ядрообразо-вание прекращается. Причина, вызвавшая скачок, исчезает. [c.28]

Бафтинг. Бафтингом называют колебания конструкции, вызванные турбулентностью обтекания [38]. При неблагоприятных градиентах давления возникают пульсации нестационарной аэродинамической нагрузки, которые содержат широкий спектр частот. Эти пульсации являются источниками возбуждения вынужденных колебаний конструкции. Срыв может быть обусловлен большими углами атаки, наличием плохо обтекаемых частей, скачками уплотнения или же комбинацией [c.492]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...