Период двойной звезды

Период двойной звезды [c.463]

Расщепление спектральных линий некоторых звезд на две компоненты позволяет сделать вывод о том, что наблюдается система двух звезд, обращающихся вокруг центра масс. Если обычными или интерференционными методами эти звезды разрешить не удается, то систему называют спектрально-двойной звездой. С помощью эффекта Доплера можно определить скорости компонент и период обращения. [c.409]

Угловое разделение компонентов визуально-двойных звезд может быть измерено либо визуально (с помощью поворачивающегося микрометра на окуляре), либо их положения регистрируются с помощью фотографии для последующего измерения в лаборатории. Путем регулярных наблюдений можно определить видимые орбиты этих звезд. Типичные периоды обращения лежат в пределах от немногих десятков до сотен лет. Некоторые двойные звезды не измерялись в течение времени, достаточного для завершения одного оборота в системе, так что значение периода обращения содержит значительную неточность. [c.446]

Непосредственно можно сразу использовать период обращения Т (который выводится прямо из видимой орбиты) и величину большой оси а. Если расстояние двойной звезды известно, то возможно определить сумму масс звезд следующим образом. [c.448]

Примерами затменных двойных звезд, у которых измерено движение линии апсид, являются у Лебедя (апсидальный период 54 года), СО Ящерицы (апсидальный период 43 года), ОЬ Кормы (апсидальный период 27 лет), АО Персея (апсидальный период 83 года). Орбитальные периоды этих звезд составляют 3,00 1,54 2,42 и 2,03 суток соответственно таким образом, период вращения линии апсид в тысячи раз превышает период обращения двойной. [c.465]

Из приведенных выше аргументов становится очевидным, что наиболее частая форма четверных систем, в которых две тесных пары звезд гравитационно связаны друг с другом, причем расстояние между парами гораздо больше расстояния между компонентами в каждой паре, также является квазиустойчивой. Действительно, звезда Кастор (а Близнецов) иллюстрирует этот случай в особенно яркой форме. Она состоит нз шести компонентов, составляющих три спектрально-двойных, которые мы обозначим Л, В и С. Их периоды обращения составляют соответственно 9, 2 и 0,8 суток. Двойная звезда В обращается вокруг двойной А с периодом в несколько сотен лет двойная звезда С обращается вокруг системы А и В с периодом в несколько тысяч лет. [c.468]

Околозвездное вещество во всех его формах — потоках, дисках или облаке — должно влиять на элементы орбиты двойной звезды. Мы видели в гл. 10, что атмосферное торможение действует на орбиту искусственного спутника Земли, уменьшая вековым образом ее эксцентриситет и большую полуось, а следовательно, и период обращения. Воздействие первого порядка на долготу перигея невелико и носит периодический характер. Путем анализа аналогичные эффекты были обнаружены и в соответствующих элементах орбит двойных звезд, что вызвано сопротивлением газового облака, окружающего компоненты двойной звезды. [c.474]

Два компонента двойной звезды имеют примерно равные светимости. Их максимальное разделение 1,3, период 50,2 года. Составной спектр показывает двойные линии с максимальным разделением 0,18 при к = 5000 А. Предполагая, что плоскость орбиты содержит линию зрения, рассчитайте 1) полную массу системы в солнечных массах, 2) параллакс системы. [c.476]

Одним из галактических источников, от к-рых ожидается регистрируемый поток Н. высоких энергий, является тесная двойная система Лебедь Х-3 (см. Гамма-астрономия). От этого источника зарегистрировано переменное гамма-излучение высокой ( 10 ГэВ) и сверхвысокой (---Ю — 107 ГэВ) энергии, с периодом 4,8 ч. Предполагается, что гамма-излучение генерируется в результате взаимодействия ускоренных протонов с макс, энергиями до 10 — 10 ГэВ с атомными ядрами газа, окружающего массивную звезду двойной системы. Этот процесс сопровождается генерацией Н. высоких энергий. Мин. нейтринный поток, совместимый в рамках описываемой модели с наблюдаемым потоком гамма-излучения, должен быть зарегистрирован проектируемыми установками Байкал (СССР) и Д ЮМ АНД (США). [c.257]

В некоторых случаях звезды, образующие двойную систему, удалены друг от друга на расстояния в тысячи раз большие, чем расстояние от Земли до Солнца, а их орбитальные периоды составляют сотни лет. В других случаях две звезды почти касаются друг друга. При этом приливные эффекты приводят к значительным возмущениям формы звезд, звезды могут иметь общую атмосферу, [c.23]

Все три приведенных выше примера представляют собой частные случаи. Если рассматривается случай, когда большая полуось орбиты расположена под отличающимися от прямого углами и лежит в плоскости, наклоненной к наблюдателю, тогда на форму кривой должны оказывать воздействие оба фактора. Поскольку суммарная орбитальная скорость за один период равна нулю и поскольку кривая скорости выражает зависимость скорости от времени, на кривую скоростей можно наложить прямую, соответствующую постоянной скорости таким образом, что ограниченная кривой скоростей площадь над этой прямой и под ней окажутся равными. Скорость, указанная этой прямой, соответствует постоянной лучевой скорости двойной системы в целом относительно Солнца. Когда оба компонента дают вклад в общий спектр, можно построить две кривые скорости, соответствующие орбитам каждой звезды относительно центра масс системы. Мы не упоминали до сих пор, что любая определяемая лучевая скорость должна быть исправлена за движение Земли по орбите вокруг Солнца, прежде чем значения скорости будут нанесены на график лучевой скорости. [c.459]

Следующие данные характеризуют двойную систему Геркулеса орбитальный период 34,4 года, параллакс 0,10, угловой размер большой полуоси относительной орбиты 1,35, угловой размер большой полуоси орбиты главной звезды относительно центра масс 0,57". Вычислите массы обоих компонентов в единицах массы Солнца. [c.476]

Кроме того, ньютонова теория неприменима и к расчёч у движения частиц даже в слабом поле Т., удовлетворяющем условию (4), если частицы, пролетающие вблизи массивных тел, уже вдали от этих тел имели скорость, сравнимую со скоростью света. В частности, теория Ньютона неприменима для расчёта траектории свега в поле Т, Наконец, теория Ньютона не используется при расчётах переменного поля Т., создаваемого движущимися ге.шми (напр., двойными звёздами) на расстояниях г>>. = ( т, где т — характерное время движения в системе (напр., период обращения в системе двойной звезды). Действительно, согласно ньютоновой теории, поле Т. на любом расстоянии от системы определяется положением масс в тот же момент времени, в к-рый определяется поле. Это означает, что при движении тел в системе изменения гравитац. поля, связанные с перемещением тед, мгновенно передаются на любое расстояние г. Но, согласно спец. теории относительности, изменение поля не может распространят ься со скоростью, больщей с. [c.189]

Затменно-двойные звезды [18J. Обозначение Е. На 1958 г. зарегистрировано 2763 объекта. Двойные сис-те мы с плоскостью орбиты, близкой к лучу зрения наблюдателя. При вращении вокруг общего центра тяжести один компонент затмевает другой. Периоды изменения блеска совпадают с периодами обращения по орбите (от нескольких часов до десятков лет). Амплитуда изменения блеска может достигать нескольких звездных величин. [c.983]

Убедительное доказательство несостоятельности баллистической гипотезы, как показал в 1913 г. голландский астроном де Ситтер (1872—1934), дают астрономические наблюдения над движением двойных звезд. Действительно, допустим, что баллистическая гипотеза верна. Предположим для простоты, что компоненты двойной звезды вращаются вокруг их центра масс по круговым орбитам в той же плоскости, в которой расположена Земля. Рассмотрим движение одной из этих двух звезд. Пусть V — скорость движения ее по круговой орбите. В положении звезды, когда она удаляется от Земли вдоль соединяющей их прямой, скорость света равна (с — и), а в положении, когда звезда приближается, равна (с + и). Если отсчитывать время от момента, когда звезда находилась в первом положении, то свет из этого положения дойдет до Земли в момент = 1/(с — и), а из. второго положения — в момент 1 = Г/2 + + /(с + ), где Т — период обращения звезды, а L — расстояние до нее. При громадных расстояниях до звезд наблюдаемые движения звезды могли бы заметно отступать от законов Кеплера. В частности, при очень больших L могло бы случиться, что 4 т. е. звезда одновременно была бы видна в двух (и даже нескольких) положениях или обращалась бы в противоположном направлении. Ничего подобного, как показали астрономические наблюдения, не прск с-ходит. [c.630]

Если мы снова прибегнем к мысленному эксперименту , рассмотрев широкую двойную систему с двумя невращающимися звездами, движущимися по эллипсам относительно их центра масс, то они будут сферической формы и взаимодействовать как материальные точки. Если уменьшить расстояние между компонентами, то период, разумеется, тоже уменьшится в соответствии с III законом Кеплера наконец, наступит время, когда гравитационное взаимодействие между компонентами приведет к возникновению на них ощутимых приливов и каждая звезда окажется вытянутой вдоль прямой, соединяющей их центры. Если звезды еще и вращаются, то их фигуры будут сплющиваться, подобно фигуре Земли вследствие ее вращения. Копал предположил, что звезды в тесной двойной будут вращаться со скоростями, определяемыми максимальной угловой скоростью движения по орбите. Кривая блеска подобной затменной двойной звезды не содержала бы никаких прямолинейных участков (см. рис. 14.8). [c.469]

Рассчитайте динамический параллакс визуальной двойной звезды, зная, что период обращения компонентов 67,4 года, угловой размер большой полуосн орбиты 3,14, видимый блеск компонентов 4,1-5 " и 6,35 ". [c.476]

По наблюдениям ряда вспыхивавших Н. з. установлено, что вспышки происходят в одном из компонентов тесной двойной системы (ТДС) (см. Тесные двойные звёзды). Такие системы содержат в качестве гл. звезды белый карлик (БК), а спутник является звездой позднего спектрального класса малой светимости (красным карликом). Период обращения в тех ТДС, где происходили вспышки Н. 3., составляет неск. часов, соответственно характерный размер системы порядка 10 см. Эти данные послужили основой для выяснения причины вспышек Н. 3. и их рекуррентности. Если красный карлик заполняет свою полость Роша, то его вещество, попав в точку Лагранжа (рис.), при малом возмущении скорости может попасть внутрь полости Роша Б К и при надлежащих условиях присоединиться к нему. Часть вещества, теряемого красным карликом, может и не быть аккрецирована БК, а будет потеряна системой и образует уплощённую оболочку в орбитальной плоскости системы. Перетекающее на БК вещество образует аккрец. диск (см. Аккреция), и постепенно на его поверхности нарастает слой, содержащий большое кол-во водорода. При достаточно большой массе аккре-циров. вещества плотность в нём возрастает настолько, что начинаются термоядерные реакции. Как показали расчёты, неустойчивость развивается очень быстро. В образующемся в периферийных областях БК слоевом источнике энергии достигается темп-ра 10 К и боль- [c.358]

Будет меняться и долгота периастра со. В частном случае компланарной тройной звезды, когда орбита третьей звезды — круговая с периодом Т, апсидальный период U выражается через период тесной двойной Т и массы компонентов как [c.468]

Можно показать, что в соответствии с законом гравитации Эйнштейна должно иметь место медленное враш,ение орбиты одной материальной точки относительно другой. Это истолкование необъяснимой до того невязки векового апсидального движения орбиты Меркурия стало одной из успешных проверок теории относительности Эйнштейна. В тесных двойных системах, даже если составляющие звезды являются в гравитационном смысле материальными точками, должно иметь место аналогичное релятивистское движение периастра. Согласно Копалу, отношение периода релятивистского движения апсид U к орбитальному периоду Т дается выражением [c.469]

Теор. зависимость светимости Б. к, от возраста в общих чертах подтверждается наблюдениями (светимости Б. к. 10 о соответствует возраст 10 лет). Если Б. к. входит в тесную двойную систему, то существ, вклад в его светимость может давать термояд, горение водорода, перетекающего на Б. к, со второй звезды системы. Однако это горение обычно имеет нестационарный хар-р (вспышки новых и новоподобных звёзд). Б полученных спектрах Б. к. (примерно в 10 из 500) наблюдается сильная поляризация излучения или зе-емановское расщепление спектр, линий, что указывает на существование у нек-рых Б. к. магн. полей - 10 — 10 Гс. Примерно у 10 Б, к. обнаружены оптич. пульсации с периодами 10 —10 с, не нашедшие пока окончат, объяснения, ф Происхождение и эволюция галактик и звезд. М., 1976, гл. 9 Белые карлики. Сб. статей, пер. с англ., М., 1975 Б л и н н и-к о в С. И., Белые карлшки. М., 1977. [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...