Модель ферромагнитного металла

В работе [50] рассмотрены фрактальные модели пространственной структуры высокодисперсных металлических ферромагнитных частиц (железо и его сплавы), полученных методом двухслойной электролитической ванны (рис. 58, б). Установлено, что фрактальные размерности дендритных частиц зависят от природы металла и изменяются в пределах от 1,25 до 1,89. По данным электронной микроскопии, распределение по длинам центральных осей нулевого порядка высокодисперсных дендритных металлических частиц (железа, никеля, кобальта и их сплавов), получаемых электролитически, близко к логарифмически нормальному [50]. Это позволяет находить параметры распределений математическое ожидание длины центральной оси частицы /о и дисперсию распределения. [c.82]

В единичном и мелкосерийном производствах модели для крупных отливок изготавливают из плит и блоков пенополистирола, склеивая или сваривая их между собой. Модели перед формовкой покрывают слоем противопригарной краски толщиной около 0,2 мм. В качестве формовочной смеси можно кроме песка использовать сыпучий ферромагнитный порошок или чугунную дробь. В последнем случае уплотнение осуществляют при помощи электромагнитного поля, которое не снимают и во время заливки и кристаллизации металла отливки. [c.278]

Было показано, что из-за полей рассеяния энергия доменной стенки малых частиц много больше таковой у массивного металла. Благодаря этому спины выстраиваются в круговую конфигурацию для частицы размером 1 , причем магнитный поток замыкается по четырем доменам, когда I 900 нм при ге = 1 и 1 600 нм при п = 10. Для изинговской модели с двумя возможными ориентациями магнитных диполей, расположенных в узлах ОЦК-решетки, распределение намагниченности в малых сферических ферромагнитных частицах исследовалось методом Монте-Карло в работах [1022, 1023]. [c.315]

Следовательно, не существует, повидимому, одной подходящей приближённой модели, которая могла бы использоваться для вывода удовлетворительных уравнений, описывающих все свойства ферромагнитных металлов. В настоящее время мы должны использовать спиновые волны и схему зон в различных областях, в которых онн по отдельности дают наиболее удовлетворительные результаты. [c.653]

Приведенные выше оценки, основанные на модели свободных электронов, на самом деле дают довольно верное представление о том, что в действительности наблюдается в одновалентных металлах. Однако поливалентные металлы имеют гораздо более сложные поверхности Ферми, иногда состоящие из нескольких отдельных частей, причем размеры некоторых частей могут быть значительно (иногда в 100 раз) меньше, чем 10 см кроме того, их форма обычно далека от сферической. Орбиты в реальном пространстве тоже, конечно, соответственно меньше. Циклотронная масса также может значительно отличаться от т . Так, для висмута отношение т/т для некоторых направлений поля составляет 1/100 (а циклотронная частота соответственно в 100 раз выше, чем для свободных электронов), в то время как для некоторых орби в ферромагнитных металлах величина т/т может достигать 10. Наконец, для некоторых частей ПФ поливалентного металла энергия Ферми (отсчитываемая от самого низкого состояния энергетической зоны, соответствующей этой части ПФ) может быть гораздо меньше, чем несколько электронвольт, как в модели свободных электронов. [c.57]

Чриборы серии Дефектометр предназначены для работы в статическом режиме и выполнены по схеме, показанной на рис, 67, б, Дефектометр имеет переключатель частот для контроля ферромагнитных, неферромагнитных и аустенитных металлов и сплавов и снабжен набором малогабаритных преобразователей, что позволяет эффективно контролировать детали сложной конфигурации. Модель Дефектометр X 2.835 имеет автоматическую компенсацию начального напряжения и автоматическую отстройку от влияния зазора. В этом приборе может быть использовано около 200 типов накладных ВТП разных конструкций. [c.148]

Одни авторы [2] связывают появление тетрагональности с особенностями зонной структуры переходных металлов и возможностью образования дырок среди коллективизированных электронов. Зонная модель ферро- и антиферромагнетизма предполагает, что в фермиевском газе свободных электронов в определенных условиях устанавливается обменное взаимодействие, способствующее самопроизвольному намагничиванию. В Зс1-металлах нахождение одной дырки на жу-орбитали приводит к формированию связывающей dxy-зоны, а образующиеся две дырки попадают на dyz и с гж-орбитали, что ведет к кооперативному искажению ГЦК-решетки до тетрагональной симметрии. Одновременно возникает двухподрешеточная структура и появляется антиферромагнитная корреляция. В первом случае, с/а>1 и наблюдается антиферромагнитное взаимодействие в плоскостях (001) во втором случае, ja< и— взаимодействие между плоскостями (001).Спо-нижением температуры испытания и уменьшением содержания железа роль дырочной проводимости увеличивается [30]. Зонная модель со спонтанным моментом коллективизированных электронов наиболее полно объясняет магнитные свойства Зд-металлов с высокой степенью перекрытия недостроенных оболочек (хром, марганец). Однако эта модель не объясняет разделения магнитных и кристаллографических превращений, а также существования анти- ферромагнитного порядка только в ГЦК-кристаллах [2]. [c.77]

Слабой связи приближение см. Модель почти свободных электронов Сноека эффект 311 Состояние вещества металлическое 56 сверхпроводящее 132 ферромагнитное 123 Состояние квантовомеханическое антисимметричное 57 виртуальное 122 локальное 56, 128 мультиплетность 58 плотность 224, 225 связанное 56, 122 симметричное 57 Спин-орбитальпое взаимодействие 88 Спины 87, 88, 238, 278—280, 302 редкоземельных металлов 238, 253,, 254 электронов 278 [c.327]

Формовка моделей производится с предварительной засыпкой на дно контейнера опоки слоя песка. После этого устанавливают в необходимом положении модель и литниковую систему и опоку доверху засыпают песком с одновременной вибрацией для его уплотнения (рис. 14.22). К смесям предъявляется ряд требований, и прежде всего высокие газопроницаемость и пластичность, так как материал моделей обладает сравнительно малой прочностью и большим газовыделением в процессе выгорания модели. Очень технологичными являются жидкие самоотвердеющие смеси (ЖСС), которые не деформируют модель при уплотнении и имеют высокие газопроницаемость и прочность. Применяют и жндкосте коль ные смеси. В качестве формовочной смеси может быть использован сыпучий дисперсный ферромагнитный порошок, чугунная или стальная дробь, которые упрочняются только во время заливки формы металлом п кристаллизаиии отливки. Ферромагнитный сыпучий материал упрочняют с помощью электромагнитного поля. [c.258]

Для объяснения дробности можно также привлечь зонную модель [5, 12—14], по-видимому, наиболее подходящую для объяснения ферромагнетизма таких переходных металлов, как Fe, Со, Ni. Этот подход иллюстрируется рисунками vl6.6 и 16.7. На рис. 16.6 показано заполнение 4s- и Зс/-зон для меди, не являющейся ферромагнитной. Если у меди удалить один электрон, то получим никель с вакантным состоянием в Зс/-зоне. В схеме заполнения зон никеля, показанной на рис. 16.7, а для Т> Тс, по сравнению с медью удалено из З -зоны 2-0,27 = 0,54 электрона, а из 4s-30Hbi соответственно 0,46 электрона. Схема заполнения зон никеля в ферромагнитном состоянии ири абсолютном нуле показана на рис. 16.7,6. Никель — ферромагнетик и у него при абсолютном нуле Пв = 0,6 магнетонов Бора на один атом. Если сделать поправку на вклад в магнитный момент ), обусловленный орбитальным движением электронов, то остаток составит 0,54 электрона на атом (имеются в виду электроны с не-скомиенсированными спинами, ориентированными иреимущест-венно в одном направлении). [c.552]

Таким образом, совершенно не очевидно, какое основное состояние в приближении Хартри — Фока будет наилучшим. Кроме того (что еще хуже), простые попытки улучшить теорию Хартри — Фока приводят к радикальному изменению ее результатов. В настоящее время существует мнение, что газ свободных электронов, возможно, не является ферромагнитным ни при каких значениях плотности, хотя строгое доказательство этого отсутствует. Фактически ферромагнитные свойства обнаруживают только те металлы, отдельные ионы которых содержат частично заполненные д.- или /-оболочки, а такая ситуация безнадежно далека от области применимости модели свободных электронов. Чтобы объяснить магнитное упорядочение в металлах, необходимо рассматривать обменное взаимодействие между делокализованными электронами, учитывая при этом конкретные особенности зонной структуры ) и (или) особенности строения атомов, которые лежат в основе правил Хунда. [c.299]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...