ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Квантование магнитного потока из "Основы теории металлов " мы пришли к выводу, что магнитный поток, проходящий через контур, лежащий в толще сверхпроводника, не может меняться со временем. [c.351] Отметим, что это заключение справедливо не только для рассматриваемой задачи о трубке с полостью, но и для неоднородного сверхпроводника, у которого разные участки имеют разные критические параметры. В таком образце могут образоваться мно-госвязные сверхпроводящие области, охватывающие нормальные участки, и благодаря этому при уменьшении магнитного поля возникает явление захваченного магнитного потока . [c.351] Следовательно, магнитный поток, проходящий через контур, может приниматьлишьдискретныйрядзначений.Это явление называется квантованием магнитного потока, а величина Ф,—квантом потока. [c.352] Явление квантования потока в сверхпроводнике было впервые предсказано Ф. Лондоном в 1950 г. [53]. Однако, не имея представления о куперовском спаривании, он считал заряд носителей равным е вместо 2е и получил квант потока равным 2Ф,. Напомним, что квант потока фигурирует и в теории для нормального металла. В металле, помещенном в магнитное поле, электроны движутся по спиральным траекториям (в случае замкнутой ферми-поверхности) эти траектории охватывают магнитный поток, равный п-2Фо ( 10.4). Квант магнитного потока Ф, определяет период интерференционных осцилляций сопротивления полого нормального цилиндра ( 11.4). [c.352] В рассматриваемом нами случае квантованный магнитный поток Ф есть сумма потока, проходящего через полость и потока в поверхностном слое сверхпроводника толщиной б, примыкающего к полости. Если радиус трубки гораздо больше б, то последним можно пренебречь. [c.352] Согласно приведенному выводу квантование магнитного потока является следствием изменения фазы пг раметра порядка на 2ш1 при обходе по замкнутому контуру. Такое поведение фазы было продемонстрировано в очень остроумном эксперименте Литтл, Паркс, 1962) [197]. Возьмем очень тонкую цилиндрическую сверхпроводящую пленку, толщиной гораздо меньше глубины проникновения, и приложим магнитное поле вдоль оси цилиндра, Столь тонкая пленка практически не экранирует магнитное поле (ее намагниченность в поле, согласно (17.40), равна нулю), а следовательно, поля внутри и снаружи пленки не различаются. Радиус цилиндра будем предполагать гораздо большим глубины проникновения. В этом случае все величины, в том числе и векторный потенциал А, практически не меняются вдоль толщины пленки. [c.353] Из (17.83) вытекает, что зависимость —ДТ /Г от Ф/Фд состоит из периодически повторяющихся параболических кусков, каждый из которых отвечает интервалу (17.81) с соответствующим п (рис. 17.5). Эго предсказание соответствует опыту [197]. Отметим, что в данном опыте сверхпроводник из-за своей малой толщины не может захватить магнитный поток, а поэтому нет и квантования потока однако неоднозначность фазы может иметь место, и именно последняя измеряется в данном опыте. [c.355] Вернуться к основной статье