Поправка на преломление

Еще одна возможность определения б по отражению от МИС связана с точным измерением угла Вульфа—Брегга с учетом поправки на преломление, которая становится заметной при малых углах 0ь. Измерения б таким способом в жесткой рентгеновской области были описаны недавно в работе [52]. [c.25]

Значения б приведены в таблице для различных длин волн и различных материалов. Кроме этого, приведены значения полезные при вычислении поправки на преломление при прецизионных измерениях периода решетки [251]. [c.41]

Вычисление поправки на преломление подробно рассмотрено в 6-12. [c.41]

Поправка на преломление для Л1 (гранецентрированная кубическая решетка, число атомов на ячейку п=4, атомный номер 13) составляет [c.648]

Ло = 0,0242082, 0 = 0,000213, ао = 4,9505., А, или, после поправки на преломление рентгеновских лучей, [c.652]

С.текло Пока.затель преломления D Поправка на отражение ор [c.514]

С поправкой на СОг показатель преломления стандартного воздуха равен [c.87]

Иммерсионный метод определения показателя преломления наиболее распространен при исследованиях различных анизотропных объектов на поляризационных микроскопах. Для этой цели служит набор из 98 жидкостей. В приведенной ниже таблице даны значения показателей преломления жидкостей набора для желтой натровой линии при температуре 20° С. С повышением температуры показатель преломления уменьшается, а с понижением — увеличивается. Температурная поправка показателя преломления на Р С для жидкостей с № 1 по Л Ь 52 равна 0,0004 для жидкостей с № 53 по № 84 равна 0,0005 для жидкостей с № 85 по № 98 равна 0,0006. При отклонении температуры от 20° С температурную поправку следует соответственно прибавлять или вычитать из табличного значения показателя преломления. [c.237]

Для того, чтобы ввести поправку на изменение формы, мы погружаем стекло в жидкость, показатель преломления которой известен (для этого подходит кедровое масло). [c.205]

При проведении описанных выше измерений следует соблюдать ряд предосторожностей. Ввиду того что в приведенное выше выражение входит показатель преломления, необходимо, чтобы он оставался постоянным при измерениях как стандарт-ной, так и неизвестной длин волн. Это требование можно отчасти выполнить, если интерферометр поместить в герметичную и термостатированную камеру. Однако, даже если давление и температура совершенно одинаковы при измерении обеих длин волн (например, если экспозицию эталонного и неизвестного излучения производить одновременно), при обработке результатов необходимо учитывать дисперсию показателя преломления воздуха [75]. Если эталон вакуумирован, необходимо внести поправку на дисперсию в покрытиях зеркал эталона. В случае серебряных и алюминиевых зеркал этот эффект весьма мал и имеются достаточно хорошо разработанные методы уменьшения вносимых при этом ошибок. В случае же диэлектрических покрытий необходимые поправки значительно больше. Для полного ознакомления с данным вопросом читателю следует обратиться к литературе [46]. [c.356]

В табл. 18 и 19 даны поправки на отражение от непросветленной поверхности в зависимости от показателя преломления. [c.77]

При определении показателя преломления окисной пленки обычно берут известное его значение для массивного образца окисла и вносят поправки на изменение в зависимости от длин-ы [c.253]

Поправка на отражение является постоянной величиной для данного светофильтра и зависит только от показателя преломления его материала. [c.279]

Поправки на смещение эффективной длины при преломлении лучей в стеклах оптического пирометра с исчезающей нитью сравнительно невелики (табл. 6.18), а поэтому учитывать их имеет смысл только при измерении температуры выше 1300 °С. [c.195]

Осталось найти матричные элементы операторов поля. Чтобы учесть линейные оптические свойства кристалла, воспользуемся результатами 3.4. Пусть анизотропный кристалл заполняет все пространство, но нелинейностью обладает лишь его часть, занимающая конечный объем V. Эта модель соответствует экспериментам с просветленными кристаллами, не дающими отражений. Поправку на реальное отражение, а также преломление волн можно производить в конечных формулах. Из (3.4.31), (3.3.6) находим матричные элементы поля (считаем орты поляризации действительными) [c.179]

Поправка на различие телесных углов или, как ее иначе называют, поправка на коэффициент преломления и поправка на действующий объем Су будут выражаться следующим образом [198] [c.172]

Обсуждение фотографического и фотоэлектрического методов, главным образом с точки зрения необходимости внесения в измеренную величину разных поправок и, в особенности, поправки на показатель преломления все еще продолжается [351, 356, 358. [c.243]

Статические поправки за преломление получаются аналогичным способом, на коротких расстановках сейсмоприемников, предпочтительно от источников, поляризованных в горизонтальной плоскости. [c.66]

Зная зависимость п(г) =п(а + к), при помощи вычислительных машин нетрудно найти зависимость 0= (г) для заданного верти- кального профиля коэффициента преломлений и для любого начального значения угла падения фо. На основании подобных расчетов составлены удобные таблицы и номограммы, позволяющие вводить поправку на атмосферную рефракцию (Да — на рис. 6.5) для заданных координат космического корабля или ИСЗ. [c.328]

Следует заметить, что псе приведенные до сих пор выражения получены в предположении, чю воздействующее на атом локальное (микроскопическое) иоле Елок (г, /) равно полному (среднему) полю Е(г, /), Поскольку это может иметь место только для разреженных сред, в случае плотных сред необходимо ввести соответствующую поправку (лоренцев поправочный коэффициент локального поля). Можно показать, что Елок = [(п 4-2)/3]Е, где п — показатель преломления среды, обусловленный всеми переходами, за исключением изучаемого перехода. Если в (2.39) вместо Е подставить Елок, то мы увидим, что все ранее полученные выражения, в которые входит вероятность перехода W, остаются справедливыми при условии, что мы заменим n2i на Г(Р2-Ь 2)/3]2[i2i [18], Следовательно, во все последующие выражения, относящиеся к вынужденным переходам [например, (2,83) и (2,87)], необходимо внести некоторую поправку. Вполне возможно, что В [c.38]

Другой важной задачей, которая может быть возложена на возвратные отражатели, является выравнивание распределения интенсивности в присутствии значительной неравномерности распределения усиления. Отметим, что клин и градиент коэффициента усиления отличаются, с точки зрения математического их описания, лишь тем, что в одном случае линейно зави сящая от поперечной координаты поправка к величине показателя преломления действительна, а в другом она является мнимой. Отсюда следует, что присутствие возвратных отражателей выравнивает распределение интенсивности в той же степени, в какой стабилизирует направление излучения. [c.242]

Кристаллическая структурам Периоды решетки гексагональной фазы МогС определены в работах [2—5] а — 2,997- 3,004 А, с= 4,722- -4,736 А. Результаты исследований хорошо совпадают. Наиболее точные величины а = 3,2029 А, с = 4,7290 А [5] для получения этих данных при рентгеноструктурном анализе были введены поправки на преломление. [c.245]

Систематические ошибки а) субъективные ошибки измерения кривизны и профиля линий на рентгенограмме, связанные с различием положений центра тяжести и максимума линии, точечностью линии, смещением соседних линий (наложением кривых интенсивности) б) ошибки аппаратуры износ и старение аппаратуры, влияние конструкции и метода съемки, однородное или неоднородное сжатие пленки, эксцентриситет образца, кривизна пленки, неточность фокусировки, связанная с формой и расположением образующей, положение экватора пленки, наклон первичного пучка лучей, аксиальное и экваториальное расхождение пучка лучей, высота образца (наложение конусов интерференции), точность угловых измерений, сдвиг счетчика, регистрация импульсов, поглощение или пропускание лучей образцом, температура образца, преломление рентгеновских лучей в образце в) ошибки процесса измерения-, неточные шкалы приборов, неточности в угловых экстраполяционных функциях, зависимость поправки на преломление от состояния кристаллов, неопределенность длины волны, асимметрия спектральных линий, неточность абсолютного значения Х-единицы или ангстрема. [c.642]

В триангуляциях вертикальные углы измеряются угломерными инструментами высокой точности. Процесс измерения вертикального угла заключается в следующем угломерный инструмент устанавливается над данной точкой, главная ось его приводится в вертикальное положение. Далее при круге Л труба наводится на точку наблюдения сначала приближенно, а затем по закреплении трубы точно помощью микрометренного винта пузырек уровня при алидаде вертикального круга приводится точно на середину производятся отсчеты по двум верньерам и берутся из них средние арифметические. Этим заканчивается полуприем измерения. Затем труба переводится через зенит, верхняя часть инструмента повертывается на 180°, и все наблюдения повторяются при круге Ь. Этим заканчивается один прием И. у. В триангуляционных работах в окончательный результат в силу больших расстояний вводятся поправки на кривизну Земли и рефракцию. Много приемов не делают, т. к. влияния главного источника погрешностей измерения вертикальных углов — земного преломления (рефракции) — точно учесть нельзя. Поэтому ограничиваются от одного до трех приемов. [c.505]

Для данного прибора V и с1Л остаются сравнении интенсивностей рассеяния одной молекулой нушо делать поправки на плотность вещества, его показатель преломления и мо лекулярный вес [c.40]

Наиболее существенными параметрами являются температура к давление воздуха, поправки на которые, по отношению к станХарт-ны.м условиям, автоматически вводятся в блок электроники лазерных интерферо-метров. Если температура воздуха измеряется с погрешностью 1°С, давление — 1 мм рт. ст., а относительная влажность с погрешносЛю не более 30%, то значения показателя преломления (п) можно определить с точностью не выше 10 . В настоящее вре.мя лазерные интерферометры снабжают устройствами, которые обеспечивают определенные показатели преломления (п) с точностью порядка 10 . Таким образом, чем выше требования предъяв-ляются к точности измерений, тем точнее должны быть измерены температура, давление и влажность воздушной среды и введены поправки или стабилизированы эти параметры на [c.103]

До сих пор мы рассматривали распространение ультразвуковых волн в среде без границ. На границах раздела сред волна частично отражается, интерферируя с падающей волной, частично проникает во вторую среду. В этой главе мы выявим критерии отражения и прохождения плоских волн при различных условиях косого и нормального их падения на границы раздела сред, а также рассмотрим структуру интерференционного поля, образующегося при сложении отраженной волны с падающей. При этом ограничимся пока рассмотрением сред, в которых могут распространяться только продольные волны, т. е. жидкостей и газов, имея в виду отмеченную ранее общность полученных результатов для разных типов волн. На границах раздела твердых сред наряду с отражением и преломлением происходит еще и трансформация волн из одного вида в другой (см. далее), однако общий энергетический баланс и законы отражения и преломления для каждой волны остаются теми же. Далее мы ограничимся рассмотрением монохроматических плоских волн бесконечно малой амплитуды, учтя роль немонохроматич-ности, нелинейных эффектов, а также затухания волны в граничащих средах дополнительно. Результаты, которые мы получим для этих волн, в общих чертах сохраняют свое значение и для волн других конфигураций (сферических, цилиндрических и т. д.) по отношению к их лучам, т. е. нормалям к фронту волны. Поэтому специально прохождение сферических, цилиндрических и волн других конфигураций через границы раздела мы рассматривать не будем, учтя те возможные поправки, которые могут быть связаны с различием в углах падения. Анализ прохождения плоских волн через границы раздела сред начнем с наиболее простых случаев, обобщая их затем па более сложные ситуации. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...