Зона шероховатых труб

При 10(с /А)<Ке<500(с /Д) характер гидравлического сопротивления соответствует зоне шероховатых труб. [c.106]

Турбулентный, зона шероховатых труб [c.135]

При турбулентном режиме движения и гидравлически гладких трубах все точки также независимо от шероховатости располагаются на одной линии (линия II на рис. 5.9 и 5.10 — зона гладкостенных труб), описываемой формулой Блазиуса [c.82]

При турбулентном режиме движения и шероховатых трубах точки располагаются на прямых, параллельных оси абсцисс и соответствующих определенным значениям относительной шероховатости (зона IV вполне шероховатых труб), т. е. Я, перестает зависеть от Де и является функцией только относительной шероховатости. Область, в которой Я, а следовательно, и сопротивление трубы или тела не зависят от Не, носит название автомодельной. [c.82]

Для зоны вполне шероховатых труб существует ряд формул для вычисления X. Одной из них является формула Никурадзе (Прандтля), полученная Прандтлем с использованием значений эмпирических коэффициентов, взятых из опытов И. Никурадзе, [c.83]

Как видно из графиков, приведенных на рис. 5.9 и 5.10, при турбулентном режиме движения между зонами гладких и вполне шероховатых труб существует еще одна (переходная) зона III, в которой К зависит как от Re, так и от A/d. В этой зоне характер течения кривых X = / (Re A/d) для труб с искусственной равномерно зернистой шероховатостью (рис. 5.9) и естественной неоднородной шероховатостью (рис. 5.10), несколько отличный. Плавное уменьшение X с возрастанием Re в последнем случае объясняется тем, что в связи с разной высотой выступов бугорков при естественной шероховатости труб с уменьшением толщины ламинарного подслоя они начинают выступать за пределы этого подслоя ни при одном Re, а при разных, т. е. постепенно. [c.83]

Участки кривых 4 характеризуют собой переход от области движения жидкости по гидравлически гладким трубам к области движения по гидравлически шероховатым трубам 5. Таким образом, в зоне 4 коэффициент гидравлического трения Я зависит как от шероховатости, так и от числа Рейнольдса. Для определения коэффициента Я в этой области можно рекомендовать формулу А. Д. Альтшуля [c.47]

Формулы для гидравлически гладких и вполне шероховатых труб впервые были получены Прандтлем. Для переходной области Прандтль аналитических зависимостей для профиля скоростей и коэффициента гидравлического трения не дал. Согласно Прандтлю, весь поток в трубе можно разбить по сечению на две зоны — вязкий подслой и турбулентное ядро, между которыми предполагается существование переходной зоны. [c.187]

Найдем скоростную характеристику 5 для круглой трубы в гидравлически шероховатой зоне. Возьмем трубу диаметром О, в которой А б. [c.70]

В общем случае X является функцией числа Рейнольдса (Re) и относительной шероховатости стенок трубы Л/ . Здесь А -абсолютная эквивалентная шероховатость, т.е. такая высота равномерно-зернистой шероховатости, при которой в квадратичной зоне сопротивления потери напора равны потерям напора для данной естественной шероховатости трубы (примерные значения Д - приведены в прил. 1). [c.74]

Зона вполне шероховатых труб или квадратичная зона (Re>500 /Д Х = Х(Д/ ) [c.75]

Ответ правильный. При подогреве жидкости ее вязкость уменьшается. Следовательно, при постоянном расходе (а, следовательно, и средней скорости) Re возрастает. Поэтому, как видно из формул (4.3) и (4.6), значение коэффициента X при ламинарном движении и в зонах гидравлически гладких и гидравлически шероховатых труб уменьшается. Но в квадратичной зоне X от Re не зависит. Следовательно, подогрев жидкости становится не нужным. [c.83]

Аналитически задача решается методом последовательных приближений. Он особенно прост и удобен, если в результате анализа исходных данных можно предположить или ламинарный режим движения, или квадратичную зону сопротивления. Ориентировочным признаком первого является высокая вязкость жидкости, второго - малая вязкость жидкости, значительная относительная шероховатость труб,. Исходя из этих предположений, выражают X по формулам (4.3) или (4.7), а затем уравнение (5.]) разрешают относительно v. Для проверки правильности решения определяют Re и сравниваю " его со значениями Re p или 500, в зависимости от выдвинутого предположения. Если предположение подтвердилось, определяют Q, если нет, то выдвигают уточненное предположение, расчет повторяется и т.д. [c.85]

Так как жидкость маловязкая (для воды v 10" м /с) и эквивалентная шероховатость трубы значительна (см. прил. 1), то предполагаем квадратичную зону сопротивления и решаем задачу аналитическим способом. [c.90]

Зона вполне шероховатых труб 75 гидравлически гладких труб 75 [c.236]

При Re > 500— - зона гидравлически шероховатых труб (квадра-Д [c.157]

Коэффициент гидравлического трения X, зависит от зоны гидравлических сопротивлений, которая нам неизвестна. Задаваясь зоной гидравлических сопротивлений, задачу решаем методом последовательных приближений. Обычно на первом этапе предполагают наличие квадратичной зоны гидравлических сопротивлений (зона гидравлически шероховатых труб, шероховатость согласно табл. 9.1 принимаем А = 0.2 мм). [c.167]

Зона /V — квадратичного сопротивления (автомодельности), вполне шероховатых труб режим турбулентный. Нижней границей зоны является нера-(I [c.72]

Турбулентный, зона вполне шероховатых труб (квадратичный закон сопротивления) [c.135]

Задача 2. Пусть при той же схеме трубопровода (см. рис. 72) требуется определить расход жидкости по заданному перепаду напоров ДЯ (потери напора можно не учитывать в местных сопротивлениях или их можно выразить через эквивалентную длину). Так как расход жидкости будет зависеть от режима движения жидкости, который заранее не известен, задачу решают методом последовательных приближений. Для этого в формулу (112) подставляют значения коэффициентов т, п и А, взятые из табл. 10. Предполагается, что известны режим движения жидкости и зона сопротивления (для турбулентного режима). Признаком вероятности ламинарного режима служит высокая вязкость жидкости, зоны вполне шероховатых труб (квадратичный закон сопротивления)—малая вязкость жидкости (вода, бензин) и значительная шероховатость стенок трубы. [c.139]

Для установления зоны трения вычислим относительную шероховатость трубы и числа [Рейнольдса [c.69]

Четвертая зона (80 /е-< Ке< 1000 >4) — область шероховатых труб, в ней Я зависит как от е, так и от Ке. [c.283]

Четвертая зона (80 l/eобласть шероховатых труб, в ней А- зависит как от е, так и от Re. [c.42]

В первой зоне при малых числах Не X = / (Не) и не зависит от шероховатости — труба гладкая. Эта зона охватывает область ламинарного режима и часть турбулентной области, те.м большую, чем меньше относительная шероховатость. [c.427]

Задача осложняется в случае турбулентного режима в доквадратичной зоне шероховатых труб , где % одновременно является функцией Re и щероховатости стенок. Сохраняя и здесь для X принятую ранее форму записи, [c.133]

Формула (109) получена при условии спрямления кривой зависимости lgA,=/(lgRe) в зоне шероховатых труб , т.е. ее заменой на этом участке прямой линией, начальная точка которой на границе с зоной гидравлически гладких труб находится по формуле Блазиуса, а на границе с зоной вполне шероховатых труб —по формуле Шифринсона (85). [c.134]

Третья зона (4000< Ке<80 Д) —так называемая область гладкиху) труб, в которой Я зависит только от числа Рейнольдса Ке и не зависит от шероховатости. Это происходит потому, что при движении жидкости с числом Рейнольдса в пределах третьей зоны, шероховатость трубы оказывается погруженной в ламинарный пограничный слой и поэтому, как и в первой зоне, не оказывает влияния на величину коэффициента трения К. Как это видно из графика Никурадзе, различные кривые на некотором участке (в пределах третьей зоны) укладываются на одну прямую (прямая //). [c.283]

Если подсчитать число Рейнольдса, то получится зона абсолютно шероховатых труб и Л можно определить по формуле Шифринсона (3.14) [c.71]

Решение. Хотя вода — жидкость маловязкая (т = 10 Па с,см. прил. 4), но квадратичная зона сопротивления сомнительна, так как мала зквивалентная шероховатость труб (Д = 0,014 мм, см. прил. 1). Поэтому решаем задачу графоаналитическим способом. [c.110]

Для шероховатых труб в квадратичной зоне применяется формула Шифринсона [c.23]

Для зоны между гладкими и шероховатыми трубами с ран номерной зернисюй шероховатостью, которая не может быть охвачена аналитическими выражениями, приводится табл. 6.7, составленная на основании обобщенной опытной зависимости. Таблица эта дает значения десятичных логарифмов чисел Ке для трех различных зон гладкой, переходной и для вполне шероховатых труб — в зависимости от значения коэффициента сопротивлений. [c.158]

Для перехода от вычисленных в таблицах злачений при определенных значениях высоты выступа шероховатости к другим значениям выступа —в зоне развитой турбулентности для шероховатых труб могут быть применены следующие коэффициенты пересчета ве- [c.267]

Для труб с большой относительной шероховатостью е (шероховатость стенок выступает из вязкого подслоя) % при увеличении Ке постепенно возрастает и достигает постоянного значения. Для труб с малой шероховатостью опытные точки в некотором интервале значений Ке располагаются вдоль наклонной прямой 3, называемой прямой Блазиуса для гладких труб . Отклонение от этой прямой наступает тем раньше, чем больше шероховатость стенок. При этом коэффициент Я стремится к некоторому определенному пределу, зависящему от шероховатости труб. При дальнейшем увеличении Ке коэффициент Я=сопз1. Это так называемая область вполне шероховатых труб , отвечающая квадратичному закону сопротивлений (так как в этой зоне Я= соп81, из формулы (66) следует, что потери напора пропорциональны квадрату средней скорости). [c.102]

Как видно из этой формулы, при малых значениях 8 и Ке X практически зависит только от Ке. Это соответствует зоне гидравлических гладких труб. При увеличении Ке слагаемые в скобках становятся соизмеримыми, что соответствует зоне гидравлически шероховатых труб [Я=/(8, Ке)]. При высоких значениях Ке первый член в скобках становится пренебрежимо малым и Я практически зависит только от е. Так как относительная щероховатость в данный момент является постоянной величиной, становится постоянным и коэффициент Я. Это условие соответствует зоне вполне шероховатых труб (квадратичной зоне). Согласно А. Д. Альтщулю, примерные границы зон сопротивления определяются следующими соотношениями [c.106]

При турбулентном режиме в зоне вполне шероховатых труб (квадратичный закон сопротивления) коэффициент % не зависит от Re, поэтому показатель степени у Re здесь следует принять равным нулю. Если исходить, например, нз формулы Шифринсона (85), будем иметь [c.133]

Для промежуточной зоны, когда Я—[(Re, e/d), отметим формулу Колбрука и формулу А. Д. Альтшуля. Обе эти формулы представляют собой сочетание одной из формул для гладких труб с формулой для шероховатых труб. [c.153]

Колбрук, использовав формулу Прандтля для гладких труб (5.50) и формулу Никурадзе (5.55) для шероховатых труб (представив их в другом виде), вывел для промежуточной зоны формулу [c.153]

Говоря современным языком, шероховатость играет для воспламенения ту же роль, что и газодинамические неоднородности при пульсирующей и спиновой детонациях. К. И. Щелкин (1949) показал, что спиновая детонация, переходя в шероховатую трубу с малым шагом спирали, теряет характерную спиновую структуру. Помещая в трубу спирали с разным, но достаточно большим шагом, можно произвольно изменять частоту спина, вызывать характерную для него волнистость фронта и полосатую структуру послесвечения, теперь уже связанные с шагом спирали. Эти явления в шероховатой трубе возникают в результате движения по спирали искусственной зоны воспламенения, возникающей в результате столкновения ударной волны со спиральной шероховатостью. Так удается имитировать естественную газодинамическую конфигурацию, служащую источником воспламенения газа в спиновой детонации. В шероховатой трубе этот источник значительно стабильнее, чем в спиновой и пульсирующей детонации, поскольку его суп1 егствование связано с температурой в отраженной волне, значительно более высокой по сравнению с температурой в прямой волне, которая определяет масштаб и существование неоднородностей при спиновой и пульсирующей детонации. [c.397]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...