Критерий регулярного режима

Критерий регулярного режима [c.57]

Анализ процессов регуляризации по параметру М(д) является достаточно сложным. Исследование закономерностей перехода в регулярный режим значительно упрощается, если все точки тела сравнить с центральной точкой д = 0. В этом случае с помощью критерия регулярного режима Нг можно определить последовательность вступления в этот режим всех точек тела [c.58]

Как видно из выражения (1У.17), критерий регулярного режима с течением времени изменяется. Через некоторый промежуток времени как в числителе, так и в знаменателе членами ряда, начиная с третьего, по сравнению со вторым можно пренебречь. При этом второй член ряда в выражении (IV. 15) значительно больше первого. Для последующих моментов времени критерий регулярного режима будет иметь вид [c.58]

Критерий Кондратьева (критерий регулярного теплового режима) [c.216]

В условиях регулярного режима (больших значений критерия Fo) воспользуемся первым слагаемым точного решения (150). Для оси цилиндра (2 = 0) из уравнения (150) находим [c.79]

Tj — обобщенный критерий интенсивности теплообмена между телом и средой при его регулярном режиме. [c.14]

Эти величины мы будем также называть критериальными величинами или, иногда, критериями, их структура вытекает из аналитического вида уравнений, представляющих перевод на язык математики основных предпосылок теории регулярного режима. [c.33]

Б. ПРИБЛИЖЕННОЕ РЕШЕНИЕ МЕТОДОМ МОДЕЛИРОВАНИЯ ЗАДАЧИ О РЕГУЛЯРНОМ РЕЖИМЕ ТЕЛА ЛЮБОЙ ФОРМЫ ПРИ КОНЕЧНЫХ ЗНАЧЕНИЯХ КРИТЕРИЯ t [c.98]

Критерий 5 тесно связан с величиной W, играющей особую роль в теории регулярного режима вследствие ее ясно выраженного физического смысла. [c.99]

Решение задачи о регулярном режиме при помощи критериев р н [c.106]

В гл. I мы пришли к заключению, что решение задачи о регулярном охлаждении тела любой формы сводится к установлению зависимости (1.54) между критериями р и С. Мы сейчас увидим, что общие свойства регулярного режима позволяют получить ее на основе эксперимента кривую (1.54) или (1.55) можно построить по точкам с достаточной технической точностью (порядка 1 /о). [c.106]

В общем случае какой угодно системы до сих пор не оказалось еще возможным дать аналитическое представление ее регулярного режима в виде зависимости между безразмерными параметрами-, удалось решить эту задачу только для некоторых частных случаев, причем построенные автором критериальные величины и установленные между ними соотношения специфичны только для этих частных случаев, не обладая той общностью, которая характерна для критериев /7, С, и связей между ними, изученных ранее в гл. I и IV Б. [c.133]

Методы регулярного режима, в отличие от обычно применяемых методов стационарного теплового потока, позволяют немедленно по окончании опыта и по обработке его результатов вывести известное заключение о степени достоверности опыта, критерием которой является то, насколько хорошо ложатся на прямую охлаждения наблюденные точки чем больше точек на ней лежит, тем больше уверенности в правильности ведения опыта, тем выше точность определения т, а следовательно, и а. [c.241]

О применении критерия к определению удельной теплоемкости теплоизоляторов (второй вариант второго метода регулярного режима) [c.292]

Метод двух точек и первый метод регулярного режима. Предположим, что образец испытываемого материала имеет такую форму, которая допускает применение критерия и, следовательно, расчетная формула третьего метода имеет форму (16.7) или (16.10) 3 гл. XVI. Одна из точек выбрана в центральной части образца, вторая— на его поверхности. Будем охлаждать образец при различных значениях коэффициента теплоотдачи ос. При малых а критерий Сбудет иметь малую величину и р = In — In будет также число малое полулогарифмические прямые для точек и Mg будут расположены очень близко друг к другу. [c.329]

С течением времени влияние начальных распределений потенциалов на их дальнейшее изменение сглаживается. В развитии взаимосвязанных процессов устанавливаются большая направленность и равномерность. Процесс из стадии неупорядоченной переходит во вторую стадию— упорядоченную. Для ее аналитического описания достаточно использовать одно — три слагаемых бесконечной суммы. Вместе с тем вторая стадия для связанных и несвязанных явлений переноса имеет известное различие. Особый интерес представляют процессы несвязанного переноса, для которых наступает так называемый регулярный режим. При регулярном режиме зависимость между безразмерным потенциалом и критерием Фурье описывается простой экспонентой. [c.343]

Для взаимосвязанных процессов, определяемых системой уравнений (4-1-2)— (4-1-3), собственно регулярный режим не наступает. Из-за существующей связи между теплопереносом и массопереносом экспоненциальный характер зависимости между потенциалами и критерием Ро не наблюдается. Видимая простота процесса является результатом установления относительно устойчивой взаимосвязи между потенциалами. Математическое отличие состоит в том, что для описания регулярного режима достаточно использовать только один член суммы, тогда как [c.343]

Рассмотренный характер кинетики нагрева по предложению Г. М. Кондратьева назван регулярным режимом первого рода. Его начало для центра пластины и цилиндра в зависимости от критериев Ео, Bi, температурного симплекса центра Г (О, Ео) = - —и допустимой погреш- [c.347]

Основными препятствиями к применению методов регулярного режима для хороших проводников тепла, особенно если невозможно по тем или иным соображениям изготовить образцы больших размеров, является трудность в получении жестких режимов охлаждения (получении высоких значений критерия Био) при использовании, например, метода двух точек и необходимость в высокочувствительных гальванометрах с малой инерцией. [c.70]

Как известно, согласно этой теории, в период регулярного режима темп охлаждения т является постоянной величиной в течение всего времени охлаждения образца (в случае, если критерий Био не меняет своего значения во времени). В телах простейшей формы (бесконечный цилиндр, пластина, шар) темп охлаждения не зависит от координат. [c.345]

Пользуясь методом регулярного режима, можно определять экспериментально коэффициенты температуропроводности различных материалов, а также и другие теплофизические параметры. Для этого проще всего создать условия нагревания или охлаждения выбранного образца материала при весьма больших критериях 5г. Такие условия сравнительно легко создать для материалов с небольшими коэффициентами теплопроводности (пористые, сыпучие материалы и пр.), помещая их (в соответствующей защит- [c.226]

Таким образом, в стадии теплового регулярного режима скорость нагревания тела прямо пропорциональна разности температуры среды в стационарном состоянии Гю и средней объемной температуры тела Т. Коэффициент пропорциональности (темп нагрева) является функцией характерного размера тела, коэффициента температуропроводности и критериев Bi и Рё. [c.169]

Аналогичные критерии можно вывести для регулярного режима второго, третьего и четвертого родов [34, 51, 52]. При [c.59]

Введем в качестве критерия, характеризующего наступление регулярного режима тела или системы тела в целом, [c.62]

Коэффициент теплоотдачи а определяется экспериментальным путем либо при стационарном тепловом состоянии узла трения, либо при регулярном режиме с уточнением коэффициента неравномерности температурного поля детали, являющегося функцией критерия Био [c.268]

Значения в зависимости от В1 для характеристических уравнений основных тел приведены в соответствующих таблицах. Можно найти приближенные формулы для расчета Х1 в зависимости от критерия В1. Из (9) мы получаем важную зависимость теории регулярного режима [c.267]

Таким образом, пользуясь соотношением (20), можно вычислить критерий Кондратьева по формулам (10) и (15) для любого тела. Соотношение регулярного режима [c.270]

При малых периодах пульсаций, большой и нестационарной частоте вращения мелких частиц, при быстролетучих и кратковременных процессах (прогрев и воспламенение частичек топлива и пр.) характерное время может оказаться порядка Ткр. Впервые теплообмен в этих своеобразных условиях был изучен Б. Д. Кацнельсоном и Ф. А. Тимофеевой диффузионным методом (Л. 153], а затем Л. И. Кудряшевым и А. А. Смирновым аналитически и экспериментально (методом регулярного режима). В связи с формированием теплового пограничного слоя тепловой поток q , передаваемый от поверхности частицы в пограничный слой (или в обратном направлении), больше (или меньше) теплового потока доб, проникающего из пограничного слоя в ядро потока. Поэтому предложено различать коэффициенты теплоотдачи от поверхности частицы ап и от поверхности. пограничного слоя в объем потока аоб- При этом показано, что п>аоб тем значительнее, чем меньше критерий гомохронности. Согласно данным [Л. 153] в записи С. С. Кутателадзе [c.160]

Общая теорема, лежащая и основе теории, доказанная Буссине-ском, формулирована в гл. I, ее обобщение на случай системы-— н гл. V. В той же гл. I дана общая схема решения задачи о нахождении связи между темпом охлаждения и коэффициентом теплоотдачи. Ценность этой схемы выясняется на частных практически важных задачах, решение которых дано в гл. II и III. Теория регулярного режима однородного твердого тела получает большую общность, простоту и наглядность, если для его описания прибегнуть к критериальным величинам, чему посвящены 6, 7, 8, 9 гл. I и вся гл. IV. Введение критериев W, р и С приводит к основной теореме автора ( 5 гл. I), введение критериев S и Г) (гл. IV) открывает перспективы решения задачи о регулярном режиме тел сложных и неправильных очертаний, неразрешимой методами современного математического анализа. В гл. V дана общая схема решения задачи о регулярном режиме системы, а дялее в гл. VI она применена к рассмотрению ряда частных случаев составных тел. Некоторые частные случаи регулярного режима двухсоставных и трехсоставных тел также удалось описать при помощи критериальных величин (Б, Ж, П к k — 8и9гл. VI). [c.10]

А. Г. Темкин и др. показали, что задачу нагревания тела сложной конфигурации можно свести к задаче на нагревание тела основной формы (пластина, цилиндр и шар) путем введения критерия приближенного подобия. Тем самым создаются возможности для переноса закономерностей регулярного режима на тела любой формы. [c.345]

На этом участке при изменении критерия Био в 1,5—2 раза р меняет свое значение на относительно небольшую величину (2—8%). Отношение р, как следует из теории регулярного режима, варьирует от единицы (если образец был предварительно равномерно нагрет) до некоторого значения р = onst в период иррегулярного режима, а затем остается постоянным в процессе охлаждения. Изменение р на 2—8%, которое может быть вызвано ростом а с температурой, весьма несущественно скажется на температурном поле внутри образца, т. е. с течением времени температурное поле остается почти подобным самому себе, что является характерной особенностью регулярного режима. Отличием от регулярного режима является нелинейность кривой 1п 0 = /(т). Однако в силу того что внешние условия теплообмена, выражаемые критерием Био, вызывают реакцию тела в виде некоторого температурного поля внутри образца и некоторой скорости его изменения, а температурное поле остается в нашем случае подобным самому себе, все точки образца имеют одинаковый темп охлаждения, который изменяется во времени. Высказанные выше соображения дают основание предполагать, что в каждый заданный момент времени, начиная с некоторого времени т, можно считать справедливым соотношения Bi = f(Kn). которые даются теорией регулярного режима Г. М. Кондратьева, причем каждому моменту времени соответствуют свои значения Bi и Кп. [c.74]

ПОСТОЯННОЙ отставания. Однако в силу того, что уравнения (III, 53) и (III, 57) всту пают в силу только после наступления регулярного режима, уравнение (III, 60) дает лишь приближен-йое знамение времени устаиовления. Поэтому величина Z не может быть признана полноценным критерием инерционности прибора и последнюю следует характеризовать постоянной отставания. [c.71]

При экспериментальном исследовании температурного поля тела или системы тел критерием наступления стадии регулярного режима является выполнение условий (3-35) или (3-36). Построенная в полулогарифмических координатах зависимость избыточной температуры от времени (рис. 3-7, б) позволяет, как это указано в 3-3, оценить длительность дорегулярного режима в различных точках системы. [c.97]

Выражения для критерия Нг (1У.18) — (1У.21) относятся к случаю регулярного режима первого рода. На рис. 7 приведены соответствующие зависимости Кг = Кг(д, В1) для тел простейшей геометрической формы. Из графиков видно, что для некоторых значений д = скритерий Rr( ) =0, т. е. [c.58]

О Критерий В1оЧ является основной величиной, определяющей характер теплообмена тела в стадии регулярного режима, и назван в честь выдающегося теплофизика Г. М. Кондратьева, впервые изучившего законы охлаждения тела в этой стадии. В отличие от критерия Коссовича Ко критерий обозначаем через Кп. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...