Штарка эффект в электронных спектрах

Экспериментальные данные для первых трех надпороговых пиков в энергетическом спектре электронов при ионизации атома водорода были приведены в работе 7.47]. Атом облучался коротким импульсом линейно поляризованного излучения с длиной волны 608 нм и интенсивностями 6 10 и 1,2 10 Вт/см . В работе [7.48 приведены экспериментальные энергетические спектры при надпороговой ионизации атома водорода излучением с длинами волн между 596 и 630 нм, пиковой интенсивно стью порядка 10 Вт/см и длите льно стью лазерного импульса порядка 500 фс. В полученных спектрах доминируют процессы резонансной ионизации с участием возбужденных состояний, сдвинутых вследствие динамического эффекта Штарка. [c.185]

Осн. хар-ки Ц. л.— спектры поглощения и излучения. Спектр поглощения, как правило, находится в области прозрачности кристалла, поэтому Ц. л. часто являются и центра.чи окраски. Однако не все центры окраски люминесцируют с другой стороны, если поглощение Ц. л. находится в области собственного поглощения кристалла, то он будет люминесцировать, не являясь центром окраски. Спектры поглощения и излучения простых примесных Ц. л. генетически связаны с атомами активатора. Так, при активации люминофора ионами редкоземельных элементов спектры Ц. л. оказываются линейчатыми, обусловленными квантовыми переходами во внутр. электронных оболочках иона. Воздействие решётки проявляется в смещении и расщеплении линий кристаллическим полем Штарка эффект) и [c.844]

Уровни электрической структуры — это уровни энергии, получающиеся при расщеплении уровней энергии свободных атомов и молекул во внешнем электрическом поле. Происходит расщепление как электронных уровней атомов и молекул, так и вращательных уровней молекул, обладающих дипольным электрическим моментом. Величина расщепления электронных уровней энергии в сильных полях (порядка десятков и сотен тысяч вольт па сантиметр) достигает десятитысячных и тысячных долей электрон-вольта. Для вращательных уровней энергии в применяемых электрических полях порядка тысяч вольт па сантиметр величина расщепления составляет миллионные доли электрон-вольта. В видимой и ультрафиолетовой областях спектра наблюдается расщепление спектральных линий атомов в электрическом поле, соответствующее расщеплению электронных уровней энергии, которое носит название эффекта Штарка. Расщепление вращательных уровней дипольных молекул в электрическом поле может изучаться непосредственно радиоспектроскопическим методом электрического резонанса. [c.229]

Ei — Еп ), но и превышать энергию связи электрона в атоме (SEi F) > > Ei). Численно в полях субатомной напряженности сдвиги уровней могут достигать нескольких эВ. Результат возмущения исходного атомного спектра за счет динамического эффекта Штарка схематически изображен на зис. 1.5. Из этого рисунка, в частности, видно, что потенциал ионизации [c.20]

Эффекты Зеемана и Штарка в электронных спектрах многоатомных молекул экспериментально исследовались очень мало. В то же время изучение эффектов Зеемана и Штарка в микроволновых спектрах и в спектроскопии молекулярных пучков проводилось очень интенсивно. Однако обзор этих исследовании, как и исследований в области ядерного магнитного и парамагнитного резонанса, не укладывается в рамки настоящей книги. Поэтому Л1Ы лишь кратко рассмотрим ожидаемое расщепление линий полос в магнитных и электрических полях, пользуясь полученными ранее резу,пьтатаии но расщеплению энергетических уровней, и приведем липгь несколько примеров, когда такое расщепление наблюдалось экспериментально. [c.271]

Известно, что в спектрах поглощения щелочно-галоидных фосфоров, активированных оловом, наблюдаются две группы полос. Длинноволновая группа обусловлена переходами электронов с основного уровня Ss на триплетные уровни 5p P ,j,2 иона Sn++, а коротковолновая группа приписывается электронным переходам с основного уровня на следующий уровень возбуждения Ър Ри испытавший расщепление вследствие внутрикристалличе-ского эффекта Штарка. [c.254]

Метод встречных пучков нашел широкое прпмепение в лазерной спектроскопии высокого разрешения. Он используется для исследования тонкой и сверхтонкой структур атомных спектров, для измерения изотопически.х сдвигов уровпей, для наблюдения эффекта Штарка и эффекта Зеемана, для спектроскопии возбужденных электронных состояний молекул, в ряде сложных экспериментов, посвященных исследованию динамики переходных процессов, например распаду возбужденных состояний. [c.54]

Результаты исследований процесса нелинейной ионизации атомов указывают на еще одно принципиальное отличие этого процесса от всех однофотонных процессов — сильное влияние внешнего ионизующего поля на исходную структуру атома. За исключением отдельных частных случаев, требующих для своей реализации экстремально малой напряженности внешнего поля (например, в случае малофотонных нерезонансных процессов), во всех других случаях возмущение исходного атомного спектра электронных связанных состояний или различные другие процессы играют существенную, а иногда и определяющую роль при нелинейной ионизации атома. Изменение структуры исходного невозмущенного атома происходит за счет таких процессов, как резонансное перемешивание атомных уровней (см. [1.2] гл. VI), и нерезонансный динамический эффект Штарка (гл. IV, VI). Рассмотрим кратко физическую сущность этих эффектов. [c.19]

Изложение этапов развития теории метода КП и результатов полученных с его помощью можно найти в одной из последних монографий на эту тему [18]. В область применения КП входят многие проблемы физики молекул отделение электронных переменных в операторе энергии молекул теория интенсивностей КВ-спектров и спектров комбинационного рассеяния, теория молекул с заторможенными движениями, отделение малых колебаний из гамильтониана нежестких молекул, теория эффекта Штарка и т. д. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...