Запрещенные резонансы

Другим примером действия запрета по правилу Цвейга является распад Ti -мезона, также имеющего структуру ss. Масса т немного меньше удвоенной массы каона. Поэтому распад г на 2К запрещен энергетически. Действие правила Цвейга проявляется в том, что полная ширина распада очень мала (меньше 4 МэВ). В целом действие правила Цвейга проявляется в том, что резонансы в оснобном [c.367]

Эта теорема может быть усилена. Для каждого k определим запрещенный порядок резонанса N(k) следующим образом пусть XiK. .. Я, <К Я,+1 . .. < Ял . Положим [c.70]

Eg выполняет энергия основного состояния экситона Eg = Ef . Кроме того, в этом случае Es = Ei — E q, или Es = Ei Ei,o, где Е о и Е о — энергии ТО и L0 фононов. При повышении температуры происходит уменьшение как ширины запрещенной зоны, так ж Ef - Интенсивность рассеянного излучения резко возрастает при приближении к резонансу и падает после его прохождения. Поэтому монотонное изменение температуры может сопровождаться немонотонным изменением интенсивности КР. [c.89]

Рис. П. Область устойчивости бетатронных колебаний. Запрещенные линии резонансов 1 — ромб , устойчивости, 2 -Ог — целое, 3 — От — целое (Ог а Ог — числа бетатронных колебаний за один оборот)

Запрещенные резонансы. Хорошо известно, что взаимодейст вие атома с магнитным полем может приводить к переходам с переворотом спина, хотя соответствующая вероятность мала по сравнению с вероятно стью переходов без переворота спина [6.30]. В щелочно земельных атомах наблюдались интенсивные переходы с переворотом спина из начального синглетного состояния в резонансное триплетное состояние [6.3 Г. [c.155]

Для распадов мезонных резонансов с нулевой странностью нередко проявляется запрет по G-четности (см. 2, п. 9), снижающий вероятность распада на четыре порядка. С-четности для нестранных мезонов приведены в табл. 7.5. Например, характеристика О" при т]-мезоне означает нулевой спин, отрицательную обычную четность и положительную С-четность. Как мы уже говорили в 2, С-четность сохраняется в сильных взаимодействиях и при нулевой странности имеет определенное значение. Поскольку 0-четность мультипликативна и равна минус единице для пиона, то С-четная система может распадаться только на четное число пионов, а G-нечетная система — только на нечетное число пионов. Так, например, т1-мезон G-четен. Поэтому за счет сильных взаимодействий он не может распадаться на три пиона. Но распад его на два пиона запрещен еще сильнее. Действительно, так как спины ri-мезона и пиона — нули, то два пиона должны рождаться в S-состоянии. Поэтому их волновая функция четна (здесь уже мы говорим об обычной четности). А ri-мезон — нечетен. На опыте было обнаружено, что т]-мезон распадается на три пиона, причем ширина резонанса столь мала, что измерению не поддается. Поскольку трехпионный распад за счет сильных взаимодействий запрещен, то, значит, Б реальном распаде участвуют и электромагнитные взаимодействия. Поэтому т -мезон должен распадаться на два у-кванта примерно с такой же вероятностью, как и на три пиона. Специально проведенные измерения подтвердили, что в 40% случаев идет распад на два Y-кванта. Сохранением G-четности обусловлен запрет двух-пионного распада Ф-мезона. [c.368]

В 1942 г. вышли временные указания по расчету фундаментов с учетом динамических нагрузок, в которых была отменена проверка на резонанс. Силы, вводимые в расчет на прочность, принимались равными ib вертикальном направлении QOR и в горизонтальном направлении — 10 (вде R—вес вращающихся частей). Они были завышены по сравнению с проектом технических условий 1939 г., разработанных Фундамеятострое.м, в которых разрешается рассчитывать турбофундаменты на 10- и 5-кратные веса роторов. Проверка на резонанс сводилась к определению запрещенных, вернее нежелательных, зон частот собственных колебаний во избежание резонанса но она не отвечала на прямой вопрос, каковы же будут в действительности амплитуды вибраций, возникающих в фундаменте. Расчет на вынужденные колебания был недоступен из-за отсутствия достаточного количества опытных данных, позволяющих определить величину возмущающих сил. Для определения возмущающих сил Д. Д. Барканом [Л. 20] и В. В. Макаричевым [Л. 21] были поставлены опыты на турбогенераторах, находящихся в эксплуатации. В 1948 г. на основе этих исследований была разра- [c.11]

Из рисунка очевидно, что в Не уровни 2 5 и 2 5 являются близкими к резонансу с 4s- и 55-состояниями Ne. Поскольку уровни 2 5 и 2 5 метастабильны (переходы 5->5 запрещены в элек-тродипольном приближении более того, переход 2 5->1 5 запрещен еще и с точки зрения изменения мультиплетности). Не в этих состояниях оказывается весьма эффективным средством [c.346]

В малых частицах ионных кристаллов благодаря возбуждению поверхностных оптических фононов резонансные пики поглощения или испускания ИК-света появляются в запрещенной у массивного вещества области частот между со-/- и ol- Теория предсказывает единственный резонанс при частоте сор Фрёлиха для сферических частиц (см. уравнение (416)) и два пика поглощения для кубических частиц при частотах (o сэр (сильный пик) и сОс (слабый пик) [996]. Ожидаемые резонансные частоты в случае малых частиц NiO и MgO разной формы рассчитаны в работе [997]. Разброс опубликованных экспериментальных данных для положений резонансных пиков частиц ионных кристаллов, очевидно, связан с различием формы, распределения частиц по размерам и их группировок в зависимости от способа приготовления образцов. Именно группировками частиц объясняются наблюдаемые пики поглощения массивного кристалла при oj- и к1,4а)7 (двухфононный процесс) у разных образцов из малых частиц NiO [997, 998]. [c.309]

При приближении частоты падающего света к максимуму полосы поглощения интенсивность комбинационного рассеяния резонансно растет (в сотни и более раз) [2.25, 2.26]. Резонансное КР широко применяется для исследования непрозрачных материалов (графита и т.д.). Для резонансной спектроскопии полупроводников методом КР необходим лазер, перестраиваемый по частоте. Величина стоксова сдвига при резонансном КР зависит от энергии кванта падающего света для монокристалла германия сдвиг увеличивается от i opt 1490 см до opt 1550 см при увеличении энергии кванта от 1,5 эВ (Л 830 нм) до 1,65 эВ (Л 750 нм) [2.27]. При фиксированной энергии кванта падающего света hv = 1,65 эВ) величина стоксова сдвига в области резонанса изменяется, как показали эксперименты с твердым раствором Gei aSix в диапазоне х = 04-0,14, от i/opt 1550 см до i opt 1000 см вследствие изменения ширины запрещенной зоны кристалла Eg = 0,805 - - 3,38ж. Поскольку ширина запрещенной зоны изменяется не только при изменении состава кристалла, но и при изменении температуры, возможно применение резонансного КР для термометрии. [c.52]

Изменение ширины запрещенной зоны при нагревании кристалла ZnTe в диапазоне 80-ь375 К применялось для достижения условия резонанса (2/гi — g) О в экспериментах по двухфотонному поглощению света с энергией кванта кш < Е (для используемого в данной работе лазера на неодимовом стекле кш 1,17 эВ, а ширина зоны кристалла ZnTe g 2,4 эВ при О К и g 2,3 эВ при 300 К) [3.62]. [c.86]

Требование, чтобы рабочая точка не приближалась к запрещенным резонансным полосам, и требование узости полос нараметрич. резонанса приводят к допуску на разброс показателя поля в различных секторах, к-рый в сильнофокусирующих установках оказывается1%. Аналогичные допуски связаны и с резонансами связи. [c.329]

ДЛ-спектрометры в настоящее время широко распространены. Так, на IX Коллоквиуме по молекулярной спектроскопии высокого разрешения, состоявшемся в 1985 г. в г. Риччионе (Италия), диодной лазерной спектроскопии молекул в газовой фазе посвящено более трети всех докладов. Все большее внимание уделяется применению диодных лазеров в исследованиях горячих полос, составных колебаний, запрещенных переходов и дальнейшему развитию методов ДЛ-спектроскопии спектроскопии насыщения, двухфотонной спектроскопии и спектроскопии двойного резонанса, внутрирезонаторной и оптико-акустической спектроскопии, модуляционной и гетеродинной спектроскопии [1, 11. [c.115]

Между тем среди известных каналов распада т1-резонанса есть г 3п, который, казалось бы, должен быть сильным. Однако на самом деле распад по сильному взаимодействию в этом случае запрещен законом сохранения С-четности, так как С,,= + 1, а Сз = —1. Спрашивается, почему в таком случае нет распада r 2i Бедь С2я= + 1- Оказывается, этот канал распада запрещен по обычной пространственной четности. Действительно, из 1,, = 0 и т1-+2л следует 4 = 0 и + [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...