Энтальпия и энтропия насыщенного пара

Энтальпия и энтропия насыщенного пара [c.218]

ВОЙ половине рис. 10.30, сравнивается начальное давление Р1 с критическим ркр=22,1 МПа и рассчитывается температура насыщения пара при давлении ри если р <рк.. Если р1>Рк, то на показывающий прибор подается значение =374 °С. Энтальпия и энтропия перегретого пара в точке 1 рассчитывается по (10.13) и (10.14). [c.296]

Значения энтальпии и энтропии для пара и sj берутся по таблице насыщенного водяного пара по температуре. Влагосодержание в тех случаях, когда оно не задано, вычисляется по изложенной далее методике. Энтальпия и энтропия сухого воздуха (i и Sg) должны быть вычислены. [c.91]

Определить температуру, удельный объем, плотность, энтальпию и энтропию сухого насыщенного пара при давлении р = 1 МПа. [c.175]

Энтропия, внутренняя энергия и энтальпия насыщенного пара. Зная теплоемкости с" и с насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости, легко получить общие выражения для энтропии, внутренней энергии и энтальпии их. [c.270]

В программе (рис. 10.7,а) расчету энтальпии и энтропии сухого насыщенного пара Л"ь з"1 предшествует расчет температуры Рис. 10.6. Три варианта Насыщения по (10.17). Ко-адиабатных процессов печную энтальпию находят сле- [c.252]

Сначала находятся по (10.18) изобарно-изотермический потенциал фю, энтальпии кипящей воды йю и сухого насыщенного пара кю" при температуре питательной воды 1п.в, равной температуре пара первого отбора Далее, используя определение изобарно-изотермического потенциала (10.19), рассчитывают энтальпию /г1о пара первого отбора для обратимого адиабатного процесса в турбине. При этом энтропия в этой точке принимается равной первоначальной 5ю = 51. [c.280]

Если Рк<Ра, то адиабатный процесс заканчивается в области влажного пара. Для расчета такого процесса дополнительно находятся энтропия в точке А по (10.18) температура пара в конце процесса, равная температуре насыщения при конечном давлении Рк, изобарно-изотермический. потенциал (рг и энтальпии кипящей жидкости Л г и сухого насыщенного пара /г"г при конечном давлении. Все это позволяет определить энтальпии в конце изоэнтропного расширения Л2 и йгд (10.20), аналогичные энтальпиям / 4 и /г4А для процесса 3—4д. Энтальпия в конце действительного процесса расширения йгд при этом находится по (10.48) применительно к процессу А—2д, аналогичному процессу А—4д на рис. 10.26,е. Заканчивается этот фрагмент программы расчетом степени сухости пара за турбиной д 2д по (10.52). В результате расчета процесса 1—2д находятся энтальпии пара перед турбиной, за турбиной (для обратимого и необратимого процессов) и конечная степень сухости Х2д. После этого аналогично рассчитывается процесс 3—4д, в результате чего находятся Аз, А4, Л4Д и Хщ (рис. [c.291]

Зная теплоемкости с" и с насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости, легко получить общие выражения для энтропии, внутренней энергии и энтальпии их. [c.239]

Здесь и", и", i", s" и v, и, i, s — удельные объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия соответственно насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости. [c.240]

Если считать теплоемкость жидкости величиной постоянной и не зависящей от характера процесса, а энтальпию отсчитывать от 0° К, то текущее значение энтропии насыщенного пара можно представить в виде [c.216]

В процедуре ПАР имеется обращение к процедуре TS(p), IS p), SS p) для расчета температуры насыщенного пара, энтальпии и энтропии воды на линии насыщения. Для определения искомого значения температуры пара используется процедура Корень с признаком О или 1. В теле процедуры Корень имеется обращение к стандартной процедуре поиска корней нелинейного алгебраического уравнения (в интервале от TS до 700°С). [c.30]

Тангенс угла наклона касательной к изобаре равен абсолютной температуре, как и в случае идеального газа или перегретого пара. Следовательно, расположение изобар и направление их выпуклости в диаграмме I-S насыщенного воздуха должно быть таким же, как, и в диаграмме i-s для идеального газа или перегретого пара, что мы и видим на фиг. 35. Но вместе с тем здесь имеется одна особенность температура газа или пара может возрастать неограниченно, в то время как температура насыщенного воздуха имеет предел. С увеличением энтальпии и энтропии при постоянном давлении она возрастает все медленнее и в бесконечности становится равной температуре насыщения водяного пара при данном давлении смеси. При этом изобара переходит в прямую линию, сливаясь с изотермой. [c.96]

Иногда по ходу решения задачи необходимо найти на диаграмме точку, отвечающую определенному состоянию влажного насыщенного пара. Например, при расчете эжектора приходится определять состояние пара после расширения его в сопле. Для этого на диаграмме i-s должны быть дополнительно показаны изобары влажного насыщенного пара. Чтобы не затемнять диаграмму, эти изобары нанесены не полностью, а в виде небольших отрезков. Соединяя эти отрезки прямыми линиями с точками соответствующих давлений на кривой х = I, получим изобары насыщенного пара (напомним, что они являются также и изотермами). Следовательно, заданная на диа-. грамме точка для влажного насыщенного пара определяет, и притом вполне строго, четыре параметра состояния давление, температуру, энтальпию и энтропию. Степень сухости может быть определена по формуле [c.145]

Давление насыщенного пара принято по [Л. 43] удельный вес газа и жидкости на линии насыщения — по [Л. 34 и 46] энтальпия и энтропия — по [Л. 33, 112 и 115] вязкость жидкости— по [Л. 19] вязкость газа — по [Л. 38] теплоемкость Ср — по [Л. 34, 46] скрытая теплота испарения—по [Л. 9 и 43] г), v и Ср перегретого пара и некипящей жидкости по [Л. 43] Я,—по [Л. 46]. [c.51]

Следует иметь в виду, что i—S- и Т— -диаграммы отражают изменение состояния парогазовой (паровоздушной) составляющей смеси в предположении, что энтальпия и энтропия вводимой или удаляемой жидкости при фазовых переходах равны нулю. В этом случае количество тепла, поглощаемое или выделяемое при фазовом переходе, равно не теплоте парообразования, а энтальпии сухого насыщенного пара. Поэтому в расчеты вводится погрешность на величину энтальпии (энтропии) жидкости, образовавшейся вследствие конденсации или испарившейся в процессе, равная произведению веса влаги, содержащейся в жидкой фазе, на энтальпию (энтропию) жидкости при температуре смеси (или [c.36]

Помещенные в настоящем издании таблицы термодинамических свойств воды и водяного пара включают данные об удельных объемах, энтальпии и энтропии жидкости и пара в состоянии насыщения, а также о теплоте парообразования и изменении энтропии при фазовом переходе. Указанные термодинамические свойства определены в зависимости от температуры [табл. II-1 (III-1) и давления [табл. II-II (Ill-II)j. [c.13]

В паротурбинной энергетической установке с конденсацией отработанного пара выходящий из котла пар имеет давление 4 МН/м и температуру 450°С. Отработанный пар поступает в конденсатор при 5 кН/м , из конденсатора выходит насыщенная жидкость при том же давлении. Изменениями удельных энтальпии и энтропии конденсата, проходящего через питающий насос между конденсатором и котлом, можно пренебречь. Давление и температура внешней среды составляют 1 атм и 20°С. Найти [c.448]

Определить по таблице давление, плотность, энтальпию и энтропию сухого насыщенного пара, имеющего температуру 200°С. [c.69]

Энтальпию и энтропию воды, находящейся при температуре 0°С под давлением своих насыщенных паров (равном 0,006288 ат), принимают равными нулю. Удельная внутренняя энергия Ыд в этой точке составит [c.175]

Энтальпию /" и энтропию s" сухого насыщенного пара можно определить по уравнениям, получаемым из уравнений (1.155) и (1.156) при х = I [c.70]

Табл. 1 и 2 относятся к состоянию насыщения. В них для различных температур насыщения / = приведены давление, удельный объем, энтальпия и энтропия кипящей воды и сухого насыщенного водяного пара. Дана также теплота парообразования при соответствующих температурах. [c.72]

Энтальпия и энтропия сухого насыщенного пара. Согласно (5. 49) энтальпия сухого насыщенного пара равна [c.218]

Для жидкости и сухого насыщенного пара приводятся значения удельных объемов (и и о"), энтальпий и ") и энтропий ( и 5"). [c.136]

Энтальпия и энтропия перегретого и сухого насыщенного пара были вычислены с помощью известных термодинамических соотношений [c.34]

Параметры узловых точек цикла (рис. 7) определяются по диаграмме г — lg р или более точно интерполяцией по таблицам перегретого и сухого насыщенного пара. Энтальпия точки 2 (/2) находится по значению энтропии 83 = 51, так как процесс сжатия в компрессоре условно считается адиабатным. Энтальпия точки 4 определяется из баланса регенеративного теплообменника [c.68]

Полная теплота, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия сухого насыщенного пара. Процесс Ьс, соответствующий отрезку изобары между пограничными кривыми (рис. 11-7), есть процесс парообразования в узком смысле слова при постоянном давлении и одновременно при постоянной температуре, состоящий в постепенном переходе жидкости полностью в сухой насыщенный пар и связанном с этим переходом расщирении. [c.245]

Полная теплота, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия влажного пара. Если на перевод 1 кг жидкости состояния точки Ь полностью в сухой насыщенный пар требуется г ккал1кг, то на перевод ее в состояние точки е со степенью сухости х (рис. 11-7), т. е. на превращение в пар X кг жидкости, необходимо, очевидно, затратить хг ккал1кг. Таким образом, на процесс ае, т. е. на перевод при постоянном давлении 1 кг жидкости 0° С во влажный насыщенный пар со степенью сухости х, необходимо затратить количество тепла [c.250]

В таблицах для насыщенного пара приведены температура насыщения, давление, значения удельных объемов, энтальпия и энтропия жидкости и сухого пара, полная теплота парообразования. В таблицах перегретого пара приведены для различных давлений и температур величины основных параметров удельный объем, энгальпия и энтропия. [c.186]

Найти массу, внутреннюю энергию, энтальпию и энтропию 6 м насыщенного водяного пара при давлевти р — 1,2 МПа н сухости пара х =- 0,9. [c.179]

Крайняя нижняя изобара р = ртр своим прямолинейным участком разграничивает области равновесных двухфазных состояний насыщенный пар — жидкость и твердое тело — насыщенный пар. В случае, когда за точку начала отсчета энтальпии и энтропии принимают состояние тройной точки ( ак, например, для Н2О), эта зобара проходит через начало координат. [c.132]

Значения удельных объемов, энтальпии, энтропии и других величии, характеризующих состояние воды и водяного пара, можно определять по таблицам, в которых эти значения даются для большого диапазона давлений и температур. Таблицы составляют для кипящей воды и сухого насыщенного пара и для некипяшей воды и перегретого пара. Для кипящей воды и сухого насыщенного пара в зависимости от постановки задачи приходится либо по температуре находить их давления и все прочие величины, либо по давлению находить температуру и все остальные величины. В связи с этим отдельно составляют таблицы для кипящей воды и сухого насыщенного пара по температурам (см. приложение 4) и таблицы кипящей воды и сухого насыщенного пара по давлениям (см. приложение 5). В приложении 4 В первом вертикальном столбце приведены возрастающие значения температуры насыщения ta и по горизонтальным строчкам против каждого значения этой температуры даны соответствующие ей значения давления, удельных объемов v и v", плотности р", энтальпий i и i", теплоты парообразования г и энтропий.s и s". Например, температуре насыщения 120°С соответствуют следующие значения давления и других величин [c.106]

Значения удельных объемов, энтальпии и энтропии для жидкости и перегретого пара в зависимости от температуры по изобарам помещены в табл. 1ЫП (ИМИ), а значения изобарной теплоемкости — в табл. И-IV (ИМУ). Данные об изобарной теплоемкости воды и пара в состоянии насыщения приведены в табл. П-Vlll (П1-УИ1). [c.13]

Успехи, достигнутые калориметрией в целом за последние полтора десятилетия, сказались и на исследованиях теплоемкостей растворов, В настоящее время для этой цели используются все основные типы калориметров. Наиболее точным для гомогенных растворов является метод непрерывного или ступенчатого адиабатического нагрева [1], причем воспроизводимость результатов улучшается при использовании дифференциальных калориметров с правильным подбором эталонной жидкости для сосуда — свидетеля. На современных-гадиабатических калориметрах теплоемкость индивидуальных жидкостей и жидких растворов измеряется, как правило, с относительной погрешностью 0,1—0,5.%, что обеспечивает достаточную точность расчета энтальпии и энтропии. Обычно в калориметрическом сосуде наряду с жидкостью присутствует и некоторое количество пара. Если нагрев осуществляется достаточно медленно, то практически жидкая и паровая фазы все время находятся в равновесии друг с другом, т. е. процесс идет по линии насыщения . Измеряемая в этом случае теплоемкость С ,х связана с теплоемкостью при постоянном давлении Ср, (индекс х указывает на постоянство состава фазы) соотношением [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...