Асимптотический пограничный слой на пластинке

Физическое толкование эффекта неустойчивости для предельного вдува основано на предположении о нарушении механизма вязкого обмена импульсом при слишком большом поступлении в пограничный слой инородного вещества, имеющего на стенке нулевую продольную составляющую скорости. С другой стороны, пограничный слой настолько утолщается, что уравнения Прандтля теряют свою силу. Для вычисления асимптотических значений Hi при отрицательных значениях параметра Mi было использовано полученное нами точное решение уравнения теплового пограничного слоя пластинки, обтекаемой равномерно нагретой жидкостью при однородном отсосе и неизменной температуре стенки. [c.140]

Асимптотический пограничный слой на пластинке [c.259]

I 2] АСИМПТОТИЧЕСКИЙ ПОГРАНИЧНЫЙ слой НА ПЛАСТИНКЕ 261 [c.261]

Толщина б пограничного слоя является условным понятием, так как пограничный слой не имеет четкой границы, и скорость и лишь асимптотически стремится к и при удалении от пластинки по направлению Ог. Поэтому под 5 следует понимать расстояние от пластинки по направлению Ог, на котором скорость достигает определенной, достаточно большой доли от V, например становится равной 0,99 и (такое определение б часто используется в гидромеханике). Существуют также и другие определения толщины пограничного слоя, имеющие несколько менее формальный характер (но приводящие практически к эквивалентным результатам) об этом см. замечание в конце этого параграфа. [c.39]

Рассматривая граничные условия (87), можно заметить, что первая их строка соответствует обычным граничным условиям прилипания к твердой поверхности и асимптотического стремления продольной скорости к своему значению на внешней границе пограничного слоя. Граничное условие, помещенное во второй строке, выражает при = О выбор в качестве автомодельного, простейшего из них решения Блазиуса задачи о пограничном слое на продольно обтекаемой пластинке. Функция Фо (р), входящая в это граничное условие, удовлетворяет уравнению (U = onst, U = О, = О, [c.473]

В рамках классической теории пограничного слоя [Prandtl L., 1904] задача об асимптотическом состоянии вязкого течения около твердого тела при больших числах Рейнольдса приводит к исследованию областей внешнего невязкого потока и пограничного слоя. Пограничный слой описывается системой уравнений параболического типа, а внешний поток при сверхзвуковых скоростях — системой гиперболического типа. Решения краевых задач для таких систем обладают тем свойством, что распределение искомых функций в некоторой области пространства определяется краевыми условиями на границе, лежащей вверх по потоку от этой области. Такая ситуация имеет место, например, при обтекании тонкого тела потоком с умеренной сверхзвуковой скоростью или в случае гиперзвукового обтекания, если только взаимодействие пограничного слоя с внешним потоком является слабым. Однако если краевые условия заранее неизвестны и подлежат определению при совместном решении задач для обеих областей, то ситуация будет иной. Это относится, в частности, к течению со свободным взаимодействием в области, расположенной перед точкой отрыва потока [Нейланд В. Я., 1969, а глава 1] или перед донным срезом тела [Матвеева Н.С., Нейланд В.Я., 1967 глава 3], а также к гиперзвуковому обтеканию пластинки конечной длины [Нейланд В. Я., 1970] и течению около треугольного крыла при сильном взаимодействии [Козлова И.Г., Михайлов В.В, 1970]. В таких задачах внешнее течение, а значит, и давление в пограничном слое, определяется распределением толщины вытеснения пограничного слоя, которое выражается интегральным образом через искомые функции этого слоя. Следствием интегро-дифференциального характера задачи является то, что возмущения, задаваемые в плоскости симметрии треугольного крыла, могут распространяться по потоку вплоть до его передних кромок. [c.187]

Форма граничной кривой устойчивости на диаграмме со, (см. 29) зависит от формы профиля скоростей в пограничном слое. Если профиль скоростей не имеет точки перегиба (скорость монотонно возрастает. причём кривая ( у) везде выпуклая рис. 20, а), то граница устойчивости имеет форму, вполне аналогичную той, которая характеризует устойчивость течения в трубе имеется некоторое минимальное значение = 1 кр, при котором появляются усиливающиеся возмущения, а при I оо обе ветви кривой асимптотически приближаются к оси абсцисс (рис. 21, а). Для профиля скоростей, имеющего место в пограничном слое на плоской пластинке, вычисление даёт для критического значения числа Рейнольдса значение К8кр 4201). [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...