Движение шара в неограниченной жидкости

ДВИЖЕНИЕ ШАРА В НЕОГРАНИЧЕННОЙ ЖИДКОСТИ [c.177]

Движение шара в неограниченной жидкости [c.177]

ДВИЖЕНИЕ ШАРА В Неограниченной жидкости [c.179]

Если в рассматриваемой выше задаче о движении шара в неограниченной жидкости обратим движение, т. е. на всю жидкость и на шар наложим поступательное движение в направлении, обратном движению шара, функция тока которого представляется в виде [c.181]

В 92 мы видели, что движение, вызываемое твердым шаром в неограниченной жидкости, можно рассматривать как образованное наличием дублета в центре шара. Сравнивая данные там формулы с (4) 95, мы видим, что функция тока, соответствующая движению шара, будет равна [c.160]

Рассмотрим задачу о прямолинейном поступательном движении шара в неограниченной вязкой жидкости с постоянной скоростью и, параллельной оси х (рис. 46). Предполагая 1) жидкость несжимаемой, 2) движение жидкости установившимся и осесимметричным, т. е. [c.177]

ДВИЖЕНИЕ ШАРА В НЕОГРАНИЧЕННОЙ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ 341 [c.341]

Полученное дифференциальное уравнение (10.5) применим к задаче о неустановившемся движении шара в неограниченной вязкой жидкости. [c.342]

ДВИЖЕНИЕ ШАРА В НЕОГРАНИЧЕННОЙ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ 345 откуда получим [c.345]

ДО бесконечности вырождается в решение задачи Стокса об установившемся движении шара в неограниченной вязкой жидкости. [c.346]

Правая часть (10.23) представляет собой выражение для функции тока при движении шара в идеальной жидкости. Следовательно, установленное выше решение (10.20) имеет место при том начальном условии, что распределение скоростей в момент начала движения совпадает с распределением скоростей при движении шара в неограниченной идеальной жидкости. [c.346]

Закон Стокса действителен для малой скорости движения шара в неограниченном объеме жидкости. [c.57]

Стокса закон - сила сопротивления, испытываемая твердым шаром при его медленном поступательном движении в неограниченной вязкой жидкости [c.154]

Стокс, используя методы математического анализа, вывел формулу силы лобового сопротивления, оказываемого жидкостью при движении в ней шара. При этом он не учитывал инерционные силы при малых относительных скоростях и связал силу лобового сопротивления с вязкостью (внутренним трением) жидкости. При этих допущениях формула Стокса для определения сопротивления, встречаемого шаром, движущимся равномерно под действием постоянной силы в неограниченной несжимаемой вязкой жидкости, имеет следующий вид [c.101]

В настоящее время хорошо изучены стационарное и нестационарное движеиия шара, эллипсоида и других тел как в неограниченной, так и в ограниченной жидкости, а также вращательные их движения при малых значениях числа Рейнольдса. [c.502]

Стокса для сопротивления шара при его движении в неограниченной вязкой жидкости 181 [c.518]

Снова исследуется задача, поставленная в разделе 1, при условии, что выполнены ограничения Ы-Е2 и движение шара происходит в неограниченном объеме жидкости (т. е. имеет место первое из условий ЬЗ). В отличие от раздела 1 числа Рейнольдса удовлетворяют [c.58]

Примем уравнения (8) еще для двух случаев, а именно для неустановив-шегося движения и для случая колебаний шара в неограниченной извне жидкости, находящегося под действием некоторых сил. [c.315]

Если бы мы попытались теперь определить на основании уравнений (1) 336 установившееся движение, вызываемое движением цилиндра с постоянной скоростью в неограниченной жидкости, то оказалось бы невозможным удовлетворить всем условиям ). Стокс обратил внимание на это обстоятельство и дал ему следующее объяснение Давление, производимое цилиндром на жидкость, постоянно стремится увеличить то количество жидкости, которое цилиндр захватывает с собой, в то время как внутреннее трение жидкости на некотором расстоянии от цилиндра, наоборот, стремится уменьшить это количество жидкости, В случае шара оба эти влияния в конце концов нейтрализуют друг друга, и движение становится установившимся, В случае же цилиндра приращение количества жидкости, увлекаемой цилицдром, постоянно превышает потерю, вызванную трением окружающей жидкости, и количество увлекаемой жидкости постоянно растет по мере того, как цилиндр движется дальше ). [c.771]

Равенство (7.17) представляет собой формулу Стокса для сопротивления шара при его движении в неограниченной вязкой жидкости. Согласно этой формуле сопротавленае движению шара про-аорцаонально коэффициенту вязкости, радиусу шара и скорости движения в первой степени. Формула Стокса (7.17) для сопротивления шара получена при условии отбрасывания в уравнениях движения вязкой несжимаемой жидкости квадратичных членов инерции, поэтому она может считаться справедливой только при сравнительно малых значениях чисел Рейнольдса. Тем не менее, эта формула находит себе широкое применение. В частности, она широко используется 6 коллоидной химии, в молекулярной физике и метеорологии. Пользуясь этой формулой, можно определять скорость осаждения мелких капель тумана, коллоидных частиц, частиц ила и прочих мелких частиц. Приравнивая силу сопротивления шара (7.17) равнодействующей сил от гидростатического давления (архимедовой силе), получим следующую формулу для предельной скорости падения шарика малых размеров в вязкой жидкости [c.181]

Теплообмен в условиях естественной конвекции осуществляется при местном нагревании или охлаждении среды, находящейся в ограниченном или неограниченном пространстве. Этот вид конвективного переноса тепла играет преимущественную роль в процессах отопления помещений и имеет значение в различных областях техники. Например, нагревание комнатЬого воздуха отопительными приборами, а также нагревание и охлаждение ограждающих конструкций помещений (стены, окна, двери и пр.) осуществляется в условиях естественной конвекции, или так называемого свободного потока. Естественная конвекция возникает в неравномерно нагретом газе или жидкости, находящейся в ограниченном или неограниченном пространстве, и может влиять на конвективный перенос тепла в вынужденном потоке среды. В больших масштабах свободное перемещение масс среды, вызванное различием ее плотностей в отдельных местах пространства, осуществляется в атмосфере земли, водных пространствах океанов и морей и т. д. За счет естественного движения нагретого воздуха в зданиях осуществляется его вентиляция наружным воздухом. Исследованием свободной конвекции занимался еще М. В. Ломоносов, который применял подъемную силу нагретых масс воздуха для устройства вентиляции шахт, а также для перемещения газов в пламенных печах. К настоящему времени достаточно полно изучен естественный конвективный теплообмен для тел простейшей формы (плита, цилиндр, шар), находящихся в различных средах, заполняющих пространство больших размеров по сравнению с размерами самого тела. Этот вид теплообмена подробно изучался в СССР академиком М. В. Кирпичевым и его сотрудниками. [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...