Параметрическое формирование импульсов

Параметрическое формирование импульсов [c.163]

В четвертой главе развита теория параметрической неустойчивости второго рода. Ее причиной является нормальный эффект Доплера, носящий кинематический характер. Это позволило развить качественную теорию неустойчивости, основанную на анализе кинематики волн, не решая сложной в математическом отношении краевой задачи. Выведен критерий неустойчивости второго рода и развит метод нахождения областей параметрического возбуждения импульсов в системах с периодически колеблющимися границами. Исследованы процессы формирования импульсов из синусоидальных начальных возмущений. Рассмотрены две системы, в которых параметрическая неустойчивость второго рода возникает не за счет движения границы, а в результате периодического изменения распределенных параметров. Приведены данные экспериментальных исследований, подтверждающие результаты теоретических расчетов. [c.16]

В рассмотренных примерах длительность импульсов и ищс течением времени стремится к нулю, а их энергия — к бесконечности. Это влечет за собой неограниченное возрастание градиентов деформации и напряжения, что нереально. Учет же в исходной модели нелинейности, потерь и дисперсионных свойств реальной системы приведет к установлению конечной амплитуды и длительности импульсов. При линейной же идеализации полученные результаты достаточно хорошо отражают начальный этап переходных процессов и правильно предсказывают форму возбуждаемых колебаний в режимах неустойчивости. Это указывает на эффективность метода итераций при исследовании динамических процессов в различных устройствах, в которых рабочий элемент можно считать одномерной системой с изменяющейся во времени длиной. Кроме того, он позволяет выявить характерное время формирования импульсов из гладких начальных возмущений в критических режимах (таких, как параметрическая неустойчивость или резонанс) и оценить допустимое время нахождения системы в этих опасных состояниях без существенного нарушения их нормальной эксплуатации. [c.166]

Ограничивающим фактором, особенно резко проявляющимся при переходе к фемтосекундным импульсам, оказывается линейная дисперсия групповой скорости. В связи с этим актуальна разработка методов компенсации расстройки групповых скоростей взаимодействующих импульсов — методов реализации группового синхронизма. С другой стороны, параметрические взаимодействия волновых пакетов в условиях сильной групповой расстройки приводят к новым нелинейным волновым явлениям, они могут быть положены в основу эффективных методов формирования сверхкоротких импульсов. Среди них — генерация гигантских параметрических импульсов при взаимодействии коротких пакетов с сильно различающимися длительностями, формирование параметрических солитонов и т. д. [c.110]

Многие явления, такие, как формирование и укорочение импульсов, управление фазовой модуляцией, генерация гигантских импульсов, обсуждавшиеся в 3.2, имеют место и при параметрических взаимодействиях. Однако здесь они, как правило, гораздо сильнее выражены, поскольку проявляются в экспоненциально нарастающих волнах. Ниже мы кратко рассмотрим явления, для которых специфика параметрических взаимодействий проявляется особенно ярко. [c.122]

Формирование и сжатие импульсов при параметрических взаимодействиях основные уравнения. В первом приближении теории дисперсии параметрическое взаимодействие волновых пакетов [c.122]

Так, например, в кварцевых стеклах L фф=0,3 мм, а L,ффЯ l м при Х = 1,06 мкм, То = 10 12 с и стоксовом сдвиге частоты 440 m 1. Асимметрия попутного и встречного ВКР в жидкостях экспериментально исследовалась в [38]. Решение уравнений (8) при сильном энергообмене для попутного и встречного взаимодействий волн приведено в [42]. Отметим, что при встречном взаимодействии за счет преимуш.ест-венного усиления фронта стоксовой волны возможно формирование гигантского стоксова импульса — ситуация во многом аналогичная генерации гигантских импульсов при ГВГ и параметрическом усилении ( 3.3). Впервые этот эффект наблюдался в экспериментах [37]. [c.138]

В заключение заметим, что подобный эффект параметрического формирования импульсов из синусоидального начального возмущения был впервые исследован на примере бесконечной системы [4.2 . Позднее для этого эффекта был предложен термин амплитуднофазовая бунчировка [4.26]. С существованием этого эффекта связаны определенные надежды на получение из гармонической волны периодической последовательности коротких тепловых импульсов в твердых телах [4.28 . [c.176]

Импульсная система регистрировала время поступления, энергию (площадь под огибающей) и длительность импульса. Обработка сигналов акустической эмиссии состояла в локализации ее источников, разделении их по параметрическим категориям и формировании на основе этих категорий обобщенных параметров эмиссии. Основывались на зонной структуре локализации, представляющей собой систему вложенных непере-крывающихся пространственных областей. [c.195]

Следующий крупный успех — прорыв в область пикосекундных масштабов времени (t 10 с) датируется 1966—1968 гг. В эти годы были предложены и реализованы методы синхронизации продольных мод лазеров и созданы первые пикосекундные лазеры на стекле с неодимом, генерировавшие импульсы с длительностями до нескольких пикосекунд (их стали называть сверхкороткими ) и мощностями 10 —10 Вт. В те же годы были предложены и впервые продемонстрированы методы нелинейно-оптического формирования и сжатия пикосекундных импульсов, запущены параметрические генераторы перестраиваемых по частоте пикосекундных импульсов, позволившие перекрыть видимый и инфракрасный диапазоны спектра. Таким образом, была продемонстрирована эффективность использования быстрой электронной нелинейности в пико- и субпикосекундной оптической технике. [c.9]

Рис. 9.13. Спектрометр с высоким временным разрешением с параметрическим генератором света на базе кристаллов LiNbOs для формирования возбуждающих и пробных импульсов. (По [9.32].) В установке один из генераторов накачивается импульсами с основной длиной волны Л=1,06 мкм, другой — второй гармоникой с Л=0,53 мкм (получаемой в кристалле KDP) (см. гл. 8). Перестройка длины волны производится поворотом кристалла. Несколько фотодиодов (FD) позволяют контролировать параметры импульсов. Оба генератора могут быть приспособлены для ступенчатого возбуждения образца. В этом случае может быть определено возбуждение верхнего энергетического уровня путем измерения проинтегрированного по времени сигнала люминесценции в зависимости от времени задержки между двумя возбуждающими импульсами (часть установки, показанная на рисунке пунктиром).

Ресурсные испытания проводили ИФДМ/ВНИИнефтемаш [6] на трубных катушках, аналогичных описанным выше и содержащих зоны несплошностей, существенно превышающие браковочные уровни стандартов УЗД (ГОСТ 22727-77, п. 1-2). Проведены ресурсные испытания двух видов 50 циклов с выдержкой под давлением 40-90 атм и коррозионное при давлении 50 атм минерализованной водой, насыщенной сероводородом. Датчики АЭ (по четыре канала) располагали вокруг зон несплошностей. Использована аппаратура АЭД/ГП, содержащая импульсную и непрерывную систему. Импульсная система регистрировала время прихода импульса, энергию (площадь под огибающей) и длительность импульса. Обработка АЭ-сигналов состояла в локализации источников АЭ, разделении их по параметрическим категориям и формировании на их основе обобщенных параметров АЭ. Использована зонная структура локализации, представляющая собой систему вложенных не-перекрывающихся пространственных областей. Для локации могут использоваться зоны различного уровня, наиболее эффективными из которых являются зоны 5-го уровня. Для отрезка трубы длиной 2 м при симметричном расположении шести датчиков создается около 100 зон локации. После выполнения локации определяется категория импульса на двумерной плоскости энергия - длительность импульса (15 категорий). Из импульсов в одной зоне и одной категории формируются ста- [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...