Ламинарный пограничный слой с постоянными физическими свойствами при

Чтобы показать простоту и силу интегрального уравнения импульсов как средства приближенного решения уравнения движения пограничного слоя, рассмотрим еще раз ламинарный пограничный слой с постоянными физическими свойствами при постоянной скорости внешнего течения. Интегральным уравнением импульсов для рассматриваемого случая является уравнение (5-9). Выразив касательное напряжение на стенке через градиент скорости, запишем уравнение (5-9) в виде [c.116]

ЛАМИНАРНЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОИ С ПОСТОЯННЫМИ ФИЗИЧЕСКИМИ СВОЙСТВАМИ ПРИ Рг 1 [c.332]

ЛАМИНАРНЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОИ С ПОСТОЯННЫМИ ФИЗИЧЕСКИМИ СВОЙСТВАМИ ПРИ ПРОИЗВОЛЬНОМ ИЗМЕНЕНИИ СКОРОСТИ ВНЕШНЕГО ТЕЧЕНИЯ [c.378]

Решения уравнения движения ламинарного пограничного слоя с постоянными физическими свойствами на непроницаемой стенке при и =Сх [c.113]

Постоянные в уравнении (10-52) при различных числах Прандтля. Теплообмен в ламинарном пограничном слое с постоянными физическими свойствами w, to — постоянны) [c.273]

Изложение вынужденно будет несколько фрагментарно, поскольку имеется лишь очень немного тачных решений. Достаточно подробно исследован только ламинарный диффузионный пограничный слой с постоянными физическими свойствами, но и он изучен далеко не в столь общем виде, как тепловой пограничный слой. Решения -уравнения для турбулентного пограничного слоя получены при допущениях, требующих экспериментальной проверки. Основная трудность общего решения -уравнения состоит в весьма значительном влиянии состава многокомпонентной системы на определяющие перенос физические свойства. Для простых случаев теплообмена было показано, что решения, полученные при постоянных физических свойствах, с небольшими видоизменениями применимы ко многим прикладным задачам. В задачах массообмена изменение физических свойств обусловлено большим числом факторов, и они могут сильнее влиять на решение, чем в задачах теплообмена. Поэтому решения задач массопереноса, полученные в предположении постоянства физических свойств, менее пригодны для непосредственного применения, чем соответствующие решения задач теплообмена. Однако решения уравнений диффузионного пограничного слоя с постоянными свойствами представляют собой основные исходные зависимости массопереноса. Поэтому мы рассмотрим их достаточно подробно. [c.372]

Рассмотрим плоский стационарный ламинарный пограничный слой без градиента давления на внешней поверхности тела при постоянных, но различных температурах поверхности и внешнего течения. Основные дифференциальные уравнения пограничного слоя с переменными физическими свойствами имеют вид [c.318]

Рассмотрим теперь расчет теплообмена при ламинарном высокоскоростном пограничном слое на плоской пластине при постоянных toa и Ыоо, но при числах Прандтля, отличающихся от 1. Чтобы более отчетливо выявить влияние диссипации энергии и числа Прандтля на теплообмен, рассмотрим сначала довольно гипотетический случай теплообмена жидкости с постоянными физическими свойствами. [c.332]

В отличие от рассмотренного метода введения поправок (метода температурного фактора ) Эккерт предложил для газов применять метод определяющей температуры [Л. 17]. Он установил, что когда удельная теплоемкость газа не изменяется сильно поперек пограничного слоя, теплообмен и сопротивление при ламинарном течении с переменными физическими свойствами и постоянной скоростью внешнего течения хорошо обобщаются решениями для постоянных свойств, если в качестве определяющей используется температура [c.322]

АВТОМОДЕЛЬНЫЕ РЕШЕНИЯ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЛАМИНАРНОГО НЕСЖИМАЕМОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ С ПОСТОЯННЫМИ ФИЗИЧЕСКИМИ СВОЙСТВАМИ ПРИ a = onst [c.103]

Значения комплекса NuxRej при различных параметрах вдува и различных значениях т. Теплообмен в ламинарном пограничном слое с постоянными физическими свойствами ( 00 0 — постоянны Рг = 0,7) [c.257]

При малых скоростях массопереноса, когда В—>-0, т"—>-0 и g— -g, особых затруднений не возникает. Решения должны быть, 1алогичны решениям соответствующих задач теплообмена, рассмотренным в гл. II. Другими словами, должна выполняться аналогия, которая обсуждалась ранее для ламинарного пограничного слоя с постоянными физическими свойствами. (Заметим, что для ламинарного пограничного слоя эта аналогия не ограничивается малыми скоростями массопереноса, потому что имеются точные решения и для Уо=7 0.) Предполагается, конечно, что коэффициенты турбулентного переноса вещества и тепла одинаковы. При малых концентрациях переносимого вещества этот вывод является прямым следствием аналогии Рейнольдса. [c.380]

Получите автомодельное решение задачи теплообмена при продольном обтекании изотермической пластины ламинарным потокам жидкости с постоянными физическими свойствами i(Pr = 0,01) и с постоянной скоростью вне пограничного слоя. Решение сравните с приближенными уравнениями (10-11) и i(10- 12). По ходу решения потребуется оровести численное интегрирование. [c.276]

На рис. 15-1 графически представлены некоторые результаты Бэрона [Л. 2] для случаев, когда через проницаемую поверхность в ламинарный пограничный слой воздуха вдувались гелий и двуокись углерода. Для расчета использовались реальные свойства бинарных смесей Не — воздух и СОг — воздух, а концентрация гелия или двуокиси углерода изменялась от нуля во внешнем течении до значения у поверхности (в 0-состоянии), зависящего от скорости массопереноса [действительно, тц=В]( + В). В обоих случаях сохраняемым свойством была массовая концентрация, а ц/Л=ц/у=8с. При очень низких значениях В концентрация Не или СОг в пограничном слое мала, что характерно для задач с постоянными физическими свойствами. Следовательно, g можно определить из решения для постоянных свойств при значениях числа S , характерных для сильно разбавленных смесей. При высоких значениях В число S существенно изменяется поперек пограничного слоя, особенно для смеси Не — воздух. Влияние изменения физических свойств хорошо видно на графике (рис. 15-1). [c.377]

Приведенные завнснмостн, полученные на основе аналиi ического решения задачи теплообмена при ламинарном пограничном слое, совпадают с экспериментальными результатами обобщенных данных при постоянных физических свойствах жидкости (рис. 2.33). Такое совпадение свидетельствует о широких возможностях теории пограничного слоя при peuieiniH задач конвективного теплообмена. В этом разделе показан путь решения и анализ получен 1Ых результатов одной из [c.178]

В настоящее время теплообмен при обтекании тела потоком с химическими реакциями находится в стадии изучения. Исследовались в основном paiBHOBe Hbie течения диссоциирующего газа при химически не активной (не каталитической) поверхности стенки. Расчетно-теоретические исследования показывают, что коэффициенты теплоотдачи с уче-том переменности физических свойств могут отличаться от а при постоянных свойствах в случае ламинарного пограничного слоя на пластине на величину до 30%, турбулентного — до 50%. В обоих случаях а вычисляется по уравнению (15-10) Отмечаемая разница тем значительнее, чем больше отличаются от единицы отношения энтальпий ho/h или плотностей рс/ро- [c.357]

На основании изучения множества точных решений уравнений ламинарного пограничного слоя при постоянных Uo , оо и h Эккерт пришел к выводу i[Jl. 3], что если удельную теплоемкость считать постоянной, то при числах Маха до 20 в широком диапазоне температур внешнего течения и поверхности известные решения с точностью до нескольких процентов можно обобпдить, относя физические свойства к следующей определяющей температуре [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...