Излучение в полусферу

Энергетическую светимость (плотность потока собственного излучения в полусферу) абсолютно черного тела Ra (13.4) при заданной температуре Т [c.281]

Плотность потока собственного излучения в полусферу абсолютно черного тела Eg (33.2) при заданной температуре можно найти, интегрируя выражение (33.28) в диапазоне длин волн от Я = 0 до X—>. оо [c.409]

Интенсивность излучения в полусферу абсолютно черного тела с единицы площади определяется законом Стефана—Больцмана [c.182]

Величина энергии излучения, определяемая законами Планка и Стефана — Больцмана, относится к излучению с единицы площади в полусфере. В тех случаях, когда излучающая поверхность представляет собой идеально рассеивающую плоскость, ее проекция на направление под углом 9 к нормали изменяется как os 6. Поэтому если N представляет собой излучение с единицы площади в направлении нормали, то излучение в направлении 0 будет /V os 0 (фиг. 14.2). Интегрируя по всей полусфере, получим суммарное излучение в полусфере [c.456]

Излучательную способность в полусферу для окисленной меди можно выразить через интенсивность излучения [c.188]

Таким образом, если можно вычислить ра (апертура 0 2я X, Т), можно найти Еа (апертура 0, X, Т). Величина, которую необходимо вычислить, есть, следовательно, доля излучения, падающего в апертуру из направления 0, которая в конце концов отражается от апертуры в полусферу. Так как сама апер- [c.335]

Оба описанных выше метода требуют применения дополнительного источника теплового излучения. В промышленности широкое применение нашел другой, более простой метод [35]. Вместо отдельного дополнительного источника здесь используется сама поверхность совместно с позолоченным полусферическим зеркалом, которое находится в контакте с поверхностью или в непосредственной близости от нее. Для измерений плотности излучения внутри полусферы в качестве детектора используется кремниевый фотоэлемент. Если полусфера является идеальным отражателем (коэффициент отражения золота в инфракрасной области больше 99%), а площадь поверхности полусферы, занятая кремниевым элементом, пренебрежимо мала. [c.391]

Удельный тепловой поток при переносе теплоты излучением от абсолютно черного тела в полусферу определяют из выражения [c.14]

Мо н О X р О м а т И ч е с К О е излучение. Поверхностная плотность потока излучения от объема изотермического газа, заключенного в полусфере (радиуса R), падающего на площадку йА в центре ее основания, [c.296]

Рис. 4.3.2. К расчету спектрального потока равновесного излучения, выходящего в полусферу

В приведенных формулах предполагается, что длина пути луча I во всех направлениях одна и та же, т. е. рассматривается излучение газовой полусферы на центр основания. В практике встречаются газовые объемы самой различной формы, для которых длина пути луча в разных направлениях различна. Излучение таких объемов заменяется излучением эквивалентной полусферы с радиусом, равным эффективной длине пути луча . Значения эф4)ективной длины [c.231]

Таким образом, единичный вектор излучения от полусферы на центр ее основания нормален к нему и равен единице. Он направлен в сторону от полусферы. Если систему полусфера — основание рассматривать как замкнутую излучающую систему, то единичный вектор излучения в точке Р, лежащей на поверхности основания, равен нулю. С другой стороны, он равен сумме [c.288]

Вышеприведенные формулы дают возможность определения уровня во фронтальной полусфере излучения. Излучение в тыльную полусферу и звуковых колонок составляет около 20 % излучения во фронтальную, поэтому локализация звукового поля для тыльной полусферы для них хуже, чем для рупорных громкоговорителей. Для звуковых колонок уровень в тыльной полусфере вычисляют по формуле = 1ф— 14 ( ф — уровень во фронтальной полусфере на таком же расстоянии от колонки). Звуковые колонки используют для передачи разнообразных программ, так как их качественные показатели достаточно высокие. Но они дают меньшую дальность озвучения (100 КЗ имеет номинальное давление не выше 24 Па, т. е. меньше рупорного 100 ГРД в 2 раза). Поэтому для озвучения больших площадей требуется большее число колонок, чем рупорных громкоговорителей, т. е. озвучение стоит дороже. [c.203]

Точно также для нескольких звуковых колонок, стоящих не рядом, а на расстояниях, значительно больше максимальной длины волны, звуковое давление определяют по методу координат с последующим суммированием по ф-ле (9.2). Формула (9.3) дает возможность определить уровень во фронтальной полусфере излучения. Излучение в тыльную полусферу у звуковых колонок составляет около 20% от излучения во фронтальную, поэтому локализация звукового поля в тыльную полусферу для них хуже, чем для рупорных громкоговорителей. Звуковые колонки используют для передачи разнообразных программ, так как их качественные показатели достаточно высокие. Но они дают меньшую дальность озвучения (100 КЗ и еет номинальное давление не выше 20 Па, т. е. меньше рупорного в 2,4 раза). По- [c.216]

В пионерской работе Гинзбурга и Франка [45.1] был рассмотрен случай перпендикулярного пролета заряженной частицы через плоскую границу раздела двух однородных сред. Было показано, что при этом возникает излучение, названное авторами переходным, которое в основном сосредоточено в оптической области частот, если рассматривать ту его часть, которая испускается в заднюю полусферу (назад) относительно направления движения частицы. Спектральная интенсивность излучения в этом случае с увеличением лоренц-фактора частицы (отношения полной энергии к энергии покоя) растет по логарифмическому закону. Следовательно, измерение интенсивности переходного излучения в принципе дает новый способ определения лоренц-фактора частицы высоких энергий. [c.11]

Вышеприведенные формулы дают возможность определения уровня во фронтальной полусфере излучения. Излучение в тыльную полусферу у звуковых колонок составляет около 20% излучения во фронтальную, поэто.му локализация звукового поля для тыльной полусферы для них хуже, чем для рупор- [c.232]

Следовательно, местный угловой коэффициент излучения характеризует долю лучистой энергии, испускаемую элементарной площадкой 4р1 ёР2) на тело с поверхностью Р ), по отношению к полной энергии ( Сг), излучаемой площадкой йР (йР ) в полусферу. Согласно (16-52) он зависит от расположения тел в пространстве, расстояния между ними, а также от формы этих тел. Для системы черных тел угловой коэффициент излучения является чисто геометрической характеристикой. Для системы реальных тел угловой коэффициент может зависеть от поглощательной способности. Поэтому в этом случае он не является чисто геометрической характеристикой [см. уравнение (16-86)]. [c.367]

Подчеркнем простую зависимость интенсивности излучения от направления для абсолютно черного тела os 6. Полный поток испускания абсолютно черного тела можно получить, интегрируя последнее выражение по всем частотам и телесным углам в полусфере [c.48]

Испускание лучистой энергии (тепловое излучение) абсолютно чёрного тела описывается Стефана — Больцмана законом излучения и Планка законом излучения. Применительно к условиям термодинамич. рапнове-сия закон Стефана — Больцмана даёт выражение для плотности потока интегрального излучения в нолусфе-ру, испускаемого поверхностью абсолютно чёрного тела в пределах полусферич. телесного угла во всё.м интервале длин волн от О до со, Ед = аТ [Вт/м ], где а—5,67-10 Вт/м К — Стефана — Больцмана по--тоянная, Т — темп-ра тела. Плотность потока моно-хроматич. излучения в полусферу в узком интервале длин волн Я описывается ф-лой Планка [c.618]

Для решения практич. задач в области теплообмена излучением обычно пользуются С. ч. полного излучения е. При исследовании строения молекул, аналитич. исследованиях в области оргаиич. химии, при измерении темп-ры оптич. пирометрами II т. д. пользуются спектральной степенью черноты Многие реальные тела, особенно полированные металлы, но подчиняются закону Ламберта (см. Излучение тепловое), и их энергетич. яркость в направлении нормали к излучающей поверхности и подуглом к ней неодинаковы. Вследствие этого следует различать С. ч. полного нормального излучения е (табл. 2) для излучения в направлении нормали к поверхности и С. ч. полного полусферического излучения е для полусферического излучения (излучения в полусферу над излу-чаюш,ей поверхностью). С. ч. нормального излучения у полированных металлов имеет, как правило, несколько меньшую величину,— чем С. ч. полусферического излучения (это различие невелико и на практике им часто пренебрегают). [c.275]

В (X111-77) длина луча I считается одинаковой во всех направлениях, так как обследуется излучение в полусферу от излучателя, рас-положенного в центре ее основания. В реальных задачах форма излучающего объема газа может быть разнообразной. Поэтому вводят понятие эффективной длины луча 1 . Приближенное значение /дф можно определить из выражения [c.341]

Плотность потока излучения, выходящего в полусферу, с поверхности (излучательность) абсолютно черного тела при термодинамическом равновесии [c.155]

Рис. 5-26. К определению средней длины пути луча. а — излучение газовой полусферы, проходящее через единичную площадку в центре ее осиования б — газовый объем сложной формы.

Возмущённые вариации связаны с нерегулярными процессами в солнечном ветре и на Солнце. В период наиб, активных процессов на Солнце, сопровождаемых солнечными вспышками, происходит выделение 10 — 10 Дж энергии за сравнительно короткое время 2-10 с. Выделение энергии сопровождается увеличением интенсивности излучения в рентгеновском и УФ-диапазонах длин волн, генерацией ударных волн и выбросом в межпланетную среду облаков плазмы, к-рые могут распространяться даже за пределы земной орбиты. Внезапное усиление рентгеновского и УФ-излучения производит избыточную ионизацию в пиж-них слоях ионосферы, усиливая токи 5 -вариаций на освещённой полусфере. Вариометрами это регистрируется как импульсное изменение магн. ноля на 10 нТл и длительностью 30 мин. Подход межпланетной ударной волны, за фронтом к рой повыгионы значения плотности и скорости солнечного ветра, приводит к сжатию магнитосферы и усилению электрич. токов на магнитопаузе. Такие импульсные увеличения поля, охватывающие весь земной шар и достигающие на экваторе неск. десятков нТл, паз. внезапными началами (ВН). Иногда ВН являются началом магн. бури. [c.671]

Поскольку полный поток излучения лазера с модулированной добротностью значительно превышает поток, допустимый для плоскостного фотоэлемента, следует тем или иным способом линейно ослабить пучок, чтобы существенно уменьшился поток, падающий на приемник. Как мы уже упомянули, обычные способы оптического ослабления не пригодны. Поэтому для ослабления пучок рассеивается на диффузной мишени [183], так что плотность потока уменьшается за счет отражения энергии в полусферу радиусом R. Хотя блок спресованной окиси магния представляет собой одну из лучших рассеивающих мишеней, имеющихся в настоящее время, такая мишень не полностью ламбертова. Более того, диффузность окиси магния зависит от длины волны, особенно в инфракрасной области [184], как показано на фиг. 4.22. (К тому же для приготовления мишеней из окиси магния с воспроизводимыми характеристиками пока еще требуется больше искусства, чем это желательно при точных измерениях.) [c.188]

Рупорные громкоговорители имеют хорошую осевую концентрацию излучения, и поэтому их излучение в тыльную полусферу невелико, что дает возможность хорошей локализации поля в этой полусфере (можно располагать громкоговорители близко к жилым помещениям без опасности превышения санитарных норм). Одним из недостатков систем озвучения рупорными громкоговорителями является подчеркивание ими низких частот (бубнение) в зоне под громкоговорителями, что обусловлено резким уменьшением направленности на частотах ниже 300 Гц. [c.199]

Рупорные громкоговорители имеют хорошую осевую концентрацию излучения, и поэтому их излучение в тыльную полусферу мало, что дает возможность хорошо локализовать поле в этой полусфере (можно располагать громкоговорители близко к жилым помещениям без опасности превышения санитарных норм). Одним из недостатков систем озвучения рупорными громкоговорителями является подчеркивание ими низких частот (бубнение) в зонах, находящихся под большими углами к рабочей оси. Это обусловлено резким уменьшением направленности на частотах ниже 300 Гц, вследствие чего уровни звукового давления, создаваемые под громкоговорителем, оказываются значительно выше на этих частотах, чем в остальном диапазоне частот. [c.213]

При экспериментальном исследовании огражатсмгыюй способности полусферического излучения измеряют и1пенсивность отраженного в каком-либо направлении 5 (Р, ф) излучения ( ), кох да на поверхность падает излучение интенсивностью /пад( ) в полусфере, как это имело место, например, при исследовании отражательной способности в работах [6, 7]. В этом случае выражение, эквивалентное формуле (9), имеет вид [c.133]

Схемы нзмереши диффузного отряжешя. В принципе измерение лучистого потока, отражаемого диффузной поверхностью, не пред-ставляет особой трудности - достаточно измерить яркость отраженного излучения в одном направлении и проинтегрировать ее на основании закона Ламберта по полусфере. [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...