Влияние температурного фактора на пограничный слой газа

Рассматривая распределение скоростей в плоском турбулентном пограничном слое быстротекущего газа, ограничимся тем же приближением, которое хорошо оправдалось при исследовании в гл. X и XI влияния температурного фактора на течение газа с умеренными скоростями. [c.255]

Влияние температурного фактора на пограничный слой газа [c.234]

Для ламинарного пограничного слоя такой способ расчета, несомненно, не точен. Однако мы убедились, что влияние температурного фактора на теплообмен при ламинарном течении газа невелико и точность поправки на изменение свойств не имеет существенного значения. [c.348]

На рис. 6-9 показано влияние температурного фактора на предельный профиль скоростей в точке отрыва пограничного слоя при дозвуковом течении. Здесь же приводятся кривые для случая адиабатического сверхзвукового течения газа при i ) =6. Как видно из графика, температурный фактор относительно слабо деформирует профиль скоростей в пограничном слое. [c.101]

Если температура стенки меньше Ге, то тепловой поток направлен от газа к стенке. В этом случае характер изменения физических свойств газа в пограничном слое будет другим и в формулу (6.39) необходимо ввести поправку на влияние температурного фактора TJT . [c.166]

Выяснению всех перечисленных вопросов и посвящена настоящая работа, которая представляет собой обобщение проведенных ранее исследований на тот случай, когда между телом и газом, движущимся с большими скоростями, существует теплообмен. В работе исследовано влияние поперечной кривизны поверхности на величину коэффициенгов сопротивления и теплопередачи продольно обтекаемого цилиндра (выпуклая поверхность) и начального участка слабо расширяющегося канала с нулевым градиентом давления (вогнутая поверхность). На основе проведенных расчетов построены графики, иллюстрирующие влияние поперечной кривизны выпуклой и вогнутой поверхностей на характеристики осесимметричного турбулентного пограничного слоя при различных значениях чисел Рейнольдса, Маха и температурного фактора. При этом принимается, что молекулярное число Прандтля, равно как и число Прандтля для турбулентного перемешивания, отличны от единицы и, кроме того, в рассматриваемом диапазоне изменений температуры коэффициенты вязкости и теплопроводности не зависят от давления, а теплоемкость газа при постоянном давлении есть величина постоянная. [c.206]

Особое место монографии занимают режимы двумерных (глава VI) и пространственных (глава VII) течений, в которых в зависимости от величины температурного фактора меняется характер течения и направление передачи возмущений при взаимодействии пограничного слоя со сверхзвуковым невязким потоком газа. Температурный фактор оказывает влияние через форму профиля распределения числа Маха поперек пограничного слоя. [c.19]

Для методов второго, по существу эмпирического, направления является характерным использование степенного профиля скорости, позволяющего получить степенную зависимость коэффициента трения от числа Рейнольдса. При течении с большими скоростями, кроме числа Рейнольдса, на показатель степени оказывают влияние еще число Маха ж температурный фактор, что делает эти методы расчета турбулентного пограничного слоя в газе удовлетворительными лишь в сравнительно ограниченном диапазоне изменения указанных параметров (обзор работ второго направления с обширной библиографией см. в ранее цитированной статье Д. Сполдинга и С. Чи). [c.541]

Важным является вопрос о влиянии температурного фактора на обтекание уступа и отрыв пограничного слоя. В предшествующих параграфах показано, что пограничный слой около холодной пластины на режиме сильного взаимодействия является закри тическим, и передача возмущений вверх по потоку отсутствует. Кроме того, интеграл в (6.193) в этом случае будет положительным. Следовательно, характерные течения бу-дут вести себя обратно тому, как это имеет место для докритического режима течения, рассмотренного выше. Небольшие выступы и впадины могут вызывать возмущения давления противоположных знаков для докритического и сверхкритического случа-ев. Поэтому при экспериментальных исследованиях течений рассматриваемого типа моделирование температурного фактора, а также термодинамических и переносных свойств газа, приобретает важное значение. [c.305]

Для больших чисел Прандля (Рг > 1) основное термическое сопротивление сосредоточено в очень тонком слое (совпадаюш ем при Рг 50 с вязким подслоем) внешнее воздействие (искусственная турбулентность, интенсивное перемешивание) практически не отражается на структуре и характеристике 8 , в этом случае. Поэтому влияние температурного фактора для капельных жидкостей для течения в трубе и поперечного обтекания цилиндра или пучка будет одинаковым, и Ки (Рг /Рг , ) - . С уменьшением числа Прандля, например, для газов (Рг 0.7) величина совпадает с толщиной динамического слоя, т. е. становится относительно большой, и внешнее воздействие изменяет структуру этого слоя. Интенсивное перемешивание, которое наблюдается при омывании цилиндра, способствует выравниванию температур в пограничном слое, и влияние температурного фактора уменьшается Ки Для поперечно-омы- [c.39]

При больших температурных напорах резко меняются физические свойства теплоносителей, что приводит к деформации профилей скоростей н температур в пограничных слоях по сравнению с условиями, соответствующими малым температурным напорам. Для газов изменение физических свойств однозначно следует за относительным изменением абсолютных температур. В итоге на теплообмен проявляется влияние так называемого температурного фактора, т. е. Ки Для капельных жидкостей (Рг > 1) при омыва- [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...