ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Максимальная полезная внешняя работа из "Техническая термодинамика " Основываясь на втором начале термодинамики, можно установить количественное соотношение между работой, которая могла бы быть совершена системой в данных условиях при обратимом процессе, и действительной работой, которая производится в тех же условиях при необратимом протекании процесса. [c.88] Максимальная работа макс называется также теоретической работой. [c.89] Чем больше приращение энтропии, т. е. чем больше степень необратимости процесса, тем меньше производимая системой работа. [c.89] При выводе уравнений (3-41)—-(3-44) предполагалось, что начальное и конечное состояния тела являются равновесными. В общем случае это предположение не обязательно достаточно, как это легко установить из проведенных рассуждений, чтобы в начальном и конечном состояниях тело характеризовалось определенными значениями энтальпии-и энтропии (что имеет место и в неравновесном состоянии). [c.89] В связи с большим практическим интересом процессов перехода тела из заданного состояния в состояние равновесия с окружающей средой рассмотрим их более подробно. [c.90] В случае тепловых двигателей LV=0, и поэтому вся работа связана с изменением объема и давления тела. [c.90] Здесь As представляет собой отнесенное к 1 кг тела приращение энтропии всей системы в целом, т. е. окружающей среды и тела, а первые дв-а члена правой части — максимальную удельную полезную внешнюю работу, которую может произвести тело при обратимом переходе из данного состояния в состояние равновесия с окружающей средой она называется работоспособностью тела в данном состоянии и обозначается через I t)-. [c.90] Потеря работоспособности в результате всего процесса в целом характеризует уменьшение полезной внешней работы в данном процессе, т. е. оказывается вместе с тем и лотерей полезной внешней работы во всем процессе. В 9-2 наряду с потерями работоспособности и полезной внешней работы во всем процессе в целом буд т рассмотрены потери работоспособности и полезной работы в элементах теплового двигателя, т. е. на отдельных участках процесса. [c.90] Поэтому в точке О пересечения касательной с изоэнтропой, проходящей через начальную точку а, энтальпия io =h + T Sa—so) и, следовательно, разность энтальпий в точках а и О составит ia—г о—T Sa—Sq)= Го-Таким образом, работоспособность тела в данном состоянии определяется длиной вертикального отрезка от начальной точки до точки пересечения вертикали с касательной к изобаре, проходящей через конечную точку равновесия с окружающей средой. Эту касательную иногда называют прямой окружающей среды . [c.91] Уравнения (3-44) и (3-46) представляют собой основные соотношения между действительной работой и максимальной полезной внешней работой. [c.91] Эти уравнения имеют самое общее значение и справедливы для любых термодинамических систем с их помощью по известным конечным и начальным значениям энтропий всех участвующих в процессе тел может быть определена разность между максимальной (теоретически располагаемой) полезной внешней работой и действительной произведенной работой, т. е. потеря работы из-за необратимости процесса. [c.91] Вернуться к основной статье