Кристаллические пластинки- Интерференция

Кристаллическая структура 3—164 Кристаллические пластинки— Интерференция света 3 — 252 Кристаллические решётки — Измерение постоянных 3—167 Напряжение 3—170 [c.124]

Цвета кристаллических пластинок и интерференция поляризованных лучей [c.516]

Нетрудно также видеть, что если I и II совпадают с главной плоскостью Ni или N<1, то из аппарата выходит только одна волна и интерференция не имеет места. Действительно, наблюдение показывает, что если при неизменных ориентациях Ni и N . вращать пластинку, то интерференционная картина исчезает всякий раз, когда I или II становится параллельным одной из главных плоскостей Ni или N . Таким путем можно очень просто определить главные направления / и // в кристаллической пластинке. [c.517]

Интерференция света, прошедшего кристаллическую пластинку (напряжённую плоскую модель) [c.252]

Для определения относительной разности фаз 8, создаваемой кристаллической пластинкой или плоской моделью, используется явление интерференции света. [c.252]

Для осуществления интерференции необходимо, чтобы разность фаз обоих взаимодействующих монохроматических лучей сохранялась при наблюдении постоянной и колебания лежали бы в одной плоскости (когерентность двух волн, получаемая при наличии одного источника) [3]. Эти условия выполняются в установке по следующей схеме, имеющей источник S монохроматического света (фиг. 181, а) поляризатор Р даёт поляризованный свет, обусловливающий когерентность волн кристаллическая пластинка О (или модель) даёт некоторую разность фаз 8 между обоими компонентами, на которые разлагается поступающая в неё волна анализатор А приводит колебания обоих компонентов в одну плоскость. [c.252]

Если опыт выполняется с немонохроматическим светом, то в другой пучок нужно ввести стеклянную пластинку, подобранную так, чтобы оптические пути обоих пучков были примерно одинаковы. Такая компенсация вносимой кристаллической пластинкой разности хода между пучками обеспечит наблюдение полос, соответствующих низким порядкам интерференции. [c.210]

Интерференционные явления, получаемые с помощью кристаллической пластинки, поляризатора и анализатора и наблюдаемые Б белом свете, принято называть явлением интерференции поляризованных лучей. Известно, что лучи, поляризованные в двух взаимно перпендикулярных плоскостях, не интерферируют. Однако, если свести эти ортогональные колебания в одну плоскость и создать некоторую разность фаз между ними, то можно наблюдать особые свойства интерференционных полос. [c.219]

Важный случай интерференции осуществляется при прохождении через кристалл поляризованного света. Пусть на плоскопараллельную кристаллическую пластинку падает волна под углом ф (рис. 277). В кристалле она разделяется на две волны, распространяющиеся в разных направлениях и с различными скоростями. Пусть АВ н АС — волновые нормали этих волн, а и 1 5а — соот- [c.483]

Схема для получения так называемой интерференции в парал-лельных лучах приведена на рис. 278. Кристаллическая пластинка К вводится между поляризатором Р и анализатором А. Линейно поляризованный свет, выйдя из поляризатора Р, после прохождения через кристаллическую пластинку /С превращается в поляризован- [c.484]

Более сложные явления наблюдаются при интерференции сходящихся поляризованных лучей. Обычно применяемая схема для наблюдения таких явлений представлена на рис. 280. Параллельный пучок линейно поляризованного света линзой превращается в сходящийся и концентрируется на кристаллической пластинке К-После прохождения через пластинку К каждый луч разделяется [c.486]

Интерференция поляризованных лучей дает удобный и чувствительный метод обнаружения и исследования оптической анизотропии тел во всех случаях, когда она мала. Для этого обычно применяется установка в параллельных лучах с скрещенными николями, схематически изображенная на рис. 278. Вместо кристаллической пластинки ставится исследуемый образец. В отсутствие образца свет через систему не проходит. При введении образца, обладающего анизотропией, поле зрения просветляется и в случае [c.489]

ПОЛЯРИСКОП, оптич. прибор для определения поляризации света, в к-ром используется интерференция света в сходящихся поляризованных лучах (см. Интерференция поляризованных лучей). Типичный П.— П. Савара (рис.), состоящий из двух склеенных пластинок кристаллического кварца одинаковой толщины й, вырезанных так, что их оптич. оси со- [c.578]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Спектральные фильтры могут быть основаны на использовании интерференции поляризованного света. Такие фильтры играют важную роль во многих оптических системах, от которых требуется выделение чрезвычайно узкой полосы частот с широкой угловой расходимостью или способность настройки. Например, в задачах физики Солнца распределение водорода может быть измерено путем фотографирования солнечной короны в свете линии излучения (X = 6563 А). Поскольку излучается большое количество энергии света на соседних длинах волн, для выделения этой линии необходимо иметь фильтр с чрезвычайно узкой ( 1 А) полосой пропускания. Такие фильтры состоят из двулучепреломляющих кристаллических пластинок (волновых пластинок) и поляризаторов. Двумя основными разновидностями таких двулучепреломляющих фильтров являются фильтры Л но — Эмана [2—5, 12] и фильтры Шольца [6, 7]. В них используется интерференция поляризованного света, которая требует при прохождении излучения через кристалл определенной задержки между составляющими света, поляризованными параллельно быстрой и медленной осям кристалла. Поскольку фазовая задержка, создаваемая волновой пластинкой, пропорциональна двулучепреломлению кристалла, при реализации такого фильтра желательно иметь кристаллы с большим двулучепрелом-лением В настоящее время для этой цели наиболее широко [c.143]

Интерференция лучей при взаимно перпендикулярных направле ПИЯХ л шейной поляризации. Лучи с взаимно перпендикулярными направлениями пол изации могут быть получены по схеме рис. 235, если на пути луча до входа в кристаллическую пластин-10 поставить призму Николя N (рис. 244), которая создает линейно поляризованный свет, причем направление колебаний электрического вектора может меняться поворотом николя. Линейно поляризованный свег падает на кристаллическую пластинку, где распадается на обыкновенный и необыкновенный лучи. Для амплитуд этих лучей на основании закона Ма-люса имеем (рис, 24 [c.276]

В случае анизотропного зеркала результат интерференции будет зависеть от характера поляризации освещающего пучка. Придадим вначале полуволновой пластинке П такую ориентацию, при которой плоскость колебаний в выходящем из П лазерном луче оказывается перпендикулярной плоскости главного сечения кристаллической пластинки Пл. По отношению к Пл такой пучок является обыкновенным, и показатель преломления для лучей, рассеянных вовнутрь пластинки в разных направлениях, имеет одну и ту же величину п — onst = щ. То есть мы имеем случай, аналогичный случаю изотропного зеркала, [c.30]

Заметим, что наблюдаемые явления коренным образом отличны от того, что имеет место в традиционных опытах по интерференции света в кристаллических пластинках в поляризованных лучах. В последнем случае интерференция происходит между о- и е-лучами после предварительной поляризации первичного пучка посредством поляризатора и последующего сведения о- и е-колебаний к одной плоскости посредством анализатора. В соответствии с законами Френеля-Араго удаление из схемы даже одного из этих приборов полностью снимает эффект. При интерференции же в рассеянных лучах влияние двойного лучепреломления, как в качественном, так и в количественном отнощении выражено соверщенно иначе. Прежде всего, следует отметить, что пространственное разведение интерферирующих лучей внутри пластинки совершенно не связано с двойным лучепреломлением, а обусловлено лишь последовательностью рассеяния на полупрозрачной поверхности I, и в любом произвольно выбранном направлении интерференция имеет место как между о-лучами, так и между е-лучами. Поэтому отчетливо выраженная суммарная картина наблюдается даже в неполяризованном свете, а для выявления различия между картинами, формируемыми в о- и е-лучах, и их сопоставления достаточно иметь только один поляризующий прибор. [c.34]

В заключение отметим некоторые особенности явлений интерференции поляризованных лучей. На рис. 29.8 показан результат действия скрещенных поляризатора и анализатора. Обозначения на рисунке остаются прежними. Как видно из рисунка, при прохождении световой волны через кристаллическую пластинку обыкновенный и необыкновенный лучи приобретут добавочную разность фаз, равную я, так как векторы fio и а е составляют между собой угол 180°. Особенно интересным является то обстоятельство, что при использовании белого света потерю полуволны будет испытывать каждая пара лучей монохроматических составляющих белого света. Такой эффект нельзя получить ни в одной из обычных интерференционных схем, т. е. без участия лучей, поля-зизованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.226]

Интерференция в кристаллических пластинках. Как отмечалось, выше, направления оптических осей можно определить путем наблюдения интерференциоппых явлений в кристаллических пластинках. Возникающие при этом интерференционные эффекты, которые служат тюразительной демонстрацией согласия теории и эксперимента в кристаллооптике, вполне заслуживают самостоятельного изучения. [c.640]

Одна из возможных схем для исследования интерференции поляризованных лучей изображена на рис. 276. Лучи от первичного источника света S проходят через поляроид П или другое поляризационное приспособление. Вторичные когерентные источники Si и Sa получаются одним из способов, применяемых для осуществления двухлучевой интерференции. Исходящие из них пучки поляризованы в параллельных плоскостях. На пути одного из пучков вводится полуволновая кристаллическая пластинка К. В другом пучке для компенсации возникшей разности хода помещается стеклянная пластинка Р надлежащей толщины. Стеклянная пластинка, конечно, не меняет направления колебаний проходящей через нее линейно поляризованной волны. Кристаллическая пластинка действует так же только в том случае, когда ее оптическая ось параллельна или перпендикулярна к плоскости колебаний. В этом случае из пластинок К а Р выходят одинаково поляризованные когерент- [c.480]

То же, в частности, будет, когда поляризация круговая (т. е. когда в нашей интерференционной установке кристаллическая пластинка К повернута из своего исходного положения на угол а = = 45°). Тогда интерференционные полосы, как они воспринимаются глазом, будут иметь один и тот же вид при любой ориентации николя. При вращении николя полосы непрерывно перемещаются параллельно самим себе. При повороте на 90° это перемещение составляет половину ширины полосы. Направление колебаний изменяется также на 90 . Если убрать николь, то произойдет наложение двух сдвинутых на полполосы некогерентных интерференционных картин со взаимно пер1]ендикулярными колебаниями. Это даст равномерную освещенность экрана, в соответствии с тем, что волны со взаимно перпендикулярными колебаниями никогда не интерферируют. Таким образом, поворот плоскости колебаний одного из линейно поляризованных лучей на 90° (осуществляемый, например, вращением кристаллической пластинки К) существенно меняет распределение освещенности на экране. При отсутствии такого поворота на экране видны полосы интерференции. При наблюдении через николь их интенсивность изменяется полосы пропадают, когда колебания перпендикулярны к главному сечению николя. При наличии же поворота плоскости колебаний одного йз лучей на 90° и отсутствии николя никаких интерференционных полос не наблюдается. Зато они появляются при наблюдении через николь и непрерывно перемещаются параллельно самим себе при его вращении, [c.482]

Разность хода А можно использовать для получения интерференции лучей 1 н 2. Если бы свет, падавший на кристаллическую пластинку, был естественный, то интерференция была бы невозможна, так как в этом случае лучи / и 2 не были бы коррелировапы между собой. Для получения коррелированных лучей I и 2 падающий свет должен быть поляризован — линейно или эллиптически. Но и в этом случае при наложении лучей 7 и 2 интерференция все же не возникнет, так как лучи / и 2 поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Нужно свести колебания в этих лучах к одному направлению, т. е. предварительно пропустить их через николь. В случае плоскопараллельных пластинок лучи сводятся вместе в фокальной плоскости линзы — получаются полосы равного наклона. В случае тонких пластинок переменной толщины наблюдаются полосы равной толщины, локализованные на самих пластинках. [c.484]

Если убрать поляроид, находившийся между Поляроиа кристаллической пластинкой и экраном (рис. 445, б), мы получим на экране суперпозицию взаимно перпендикулярных когерентных колебаний. При этом на экране произойдет суперпозиция освещенностей (снова нет интерференции). [c.466]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...