Искра конденсированная

I (1-я) — 163 Искра конденсированная 3 — 118 Искровые генераторы 14—176 Искрогасители ваграночные 6—155 ——- водяные 6 — 156 [c.90]

Фабри — Перо 191 — 203 Искра конденсированная высокого [c.812]

Турбулентное стекание плёнки 12 — 653 Конденсированная искра источников света [c.112]

В качестве основных источников света применяют электрическую дугу -постоянного тока, конденсированную искру и дугу переменного тока. [c.118]

Занимает промежуточное положение между конденсированной искрой и дугой постоянного тока. Возбуждение спектра в дуге переменного тока достаточно стабильно, чтобы обеспечить хорошую воспроизводимость количе- [c.119]

Разряд в конденсированной искре сильно зависит от параметров контура. С изменением ёмкости и самоиндукции в разрядной цепи изменяется частота искрового разряда. С увеличением самоиндукции конденсированный искровой разряд становится всё более схожим с дуговым при этом электроды нагреваются сильнее, в связи с чем возрастает и плотность паров между электродами. [c.122]

Измерение коэффициента поглощения К в функции от длины волны производилось при помощи монохроматора двойного разложения и фотоэлектрического фотометра. Установка позволяла пользоваться источником света малой интенсивности и производить измерения со слабо окрашенными кристаллами, не вызывая- при этом их заметного обесцвечивания. Расположение приборов в установке схематически изображено на рис. 20, где М — монохроматор, К — кристалл, Z — счетчик фотонов, Li — лампа накаливания (12 вольт, 25 ватт), А — источник возбуждения (конденсированная искра или рентгеновская трубка), Р—фотоэлемент. La— источник света для обесцвечивания кристалла (проекционная лам--па 1000 ватт), 1 и 2 — отводы к усилителям. [c.54]

Прежде чем рассматривать электрические дуги с металлическими электродами с посторонним поджигом, рассмотрим конденсированные искры высокого напряжения. [c.242]

Рис. 182. Схемы включения конденсированной искры высокого напряжения.

С помощью обычной схемы конденсированной искры можно в большинстве случаев получить хорошие результаты как при абсорбционных, так и при люминесцентных спектрофотометрических исследованиях. В указанных случаях более важен вопрос о составе и форме электродов, так как химический состав определяет собой степень развитости спектра, а форма электродов — стабильность освещения входных отверстий приборов. Лучшие результаты при этом дают электроды лопатообразной формы, установленные В плоскости, проходящей через оптическую ось прибора. В этом [c.245]

На рис. 185 дана схема включения высоковольтной дуги. В отличие от схемы высоковольтной конденсированной искры здесь отсутствует конденсатор, а вместо емкости в цепь высоковольтной дуги последовательно с дуговым промежутком включено сопротивление R порядка 2000—ЗООО ом при напряжении во вторичной цепи трансформатора 2—3 кв. Мощность применяемого трансформатора должна быть несколько больше, чем в случае конденсированной искры. [c.246]

Наилучший способ возбуждения атомных спектров испускания осуш,ествляется с помош,ью различного рода электрических дуг и искр. Они имеют особенно большое значение, когда необходимо возбудить атомные спектры веш,еств, которые находятся в конденсированном состоянии. В этом случае дуги плп искры выполняют двоякую роль. С их помощью атомы пли ионы твердых или жидких веществ переводятся в парообразное состояние в межэлектродный промежуток, где при этом некоторая часть из них возбуждается. [c.585]

Конденсированная высоковольтная искра находит наибольшее применение для количественного спектрального анализа металлов и сплавов. Достаточной стабильностью обладают генераторы типа ИГ, выпускаемые отечественной промышленностью. Наиболее стабильны генераторы с электронным управлением. При анализе сталей на содержание углерода при помощи генератора с электронным управлением достигнута воспроизводимость анализа в 1 о. [c.390]

Для получения спектра необходимо перевести исследуемое вещество в парообразное состояние и возбудить атомы. Для этих целей используют различные виды источников. Среди источников возбуждения спектров наиболее распространенными являются пламя, электрическая дуга переменного или постоянного тока, низко- и высоковольтная конденсированная искра и др. [c.521]

В качестве источников света в атомном С. а. пользуются пламенем газовых горелок (см. Фотометрия пламенная), электрич. дугой постоянного и переменного тока, конденсированной искрой, разрядом в полом катоде и газоразрядными трубками. [c.16]

Условия, появления. Конденсированный разряд через СО, СОп или или через аргон, содержащий водород, между угольными электродами. В искре через жидкий алкоголь. В дуге между угольными электродами, в условиях высокой температуры. [c.85]

Высокочастотные разряды. В спектроскопических работах применяются довольно широко два типа высокочастотных разрядов. В первом из них для возбуждения разряда используется конденсированная искра, возбуждающая затухающие колебания в контуре, содержащем подходящие индуктивность и емкость. Индуктивность представляет собой катушку из нескольких витков, надетую на шарообразный или цилиндрический сосуд, содержащий газ или пар при низком давлении. В этих условиях газ или пар может быть доведен до яркого свечения, причем испускаемые им спектры зависят от мощности разряда, управлять которой можно посредством изменения длины искрового промежутка. По мере увеличения мощности разряда спектр может изменяться, начиная от полос, обусловленных молекулами, до линий, обусловленных атомами, потерявшими несколько электронов. Понижение давления благоприятствует возбуждению более высоких ступеней, как и при других формах разряда. Во втором типе высокочастотного разряда разряд питается ламповым генератором, поддерживающим незатухающие высокочастотные колебания в настроенном контуре. Трубку, содержащую газ при низком давлении, можно заставить светиться, присоединив колебательный контур к ее электродам (это могут быть внутренние = лектроды или наружные электроды из фольги) или же присоединив его к проволоке, навитой на трубку в качестве индуктивности. Ламповый генератор, обычно применяемый при анодном напряжении от 1000 до 2000 вольт, дает при повышенных давлениях спектры, сходные со спектрами положительного столба, но по мере понижения давления они становятся все более сходными со спектрами отрицательного свечения. Высокочастотные разряды представляют собой удобное средство возбуждения послесвечения и обладают тем преимуществом, что с их помощью можно избегнуть примесей, происходящих от материала электродов. [c.226]

Прежде чем перейти к изложению приемов устранения встречающихся трудностей и изложению результатов опыта, укажем, что схема опыта та же, что и при наблюдении рассеяния света в обычных случаях. В этом опыте источником света служила конденсированная искра между дискообразными вращающимися цинковыми электродами [327]. [c.229]

Источник света (конденсированная искра) и конденсатор питаются од ювремеино от одного источника. При определенном для данного источника света значении напряжения между электродами происходит разрядка конденсатора. В зависимости от расположения зеркал и 5., можно выбрать такой путь света от источника U до образца между обкладками конденсатора, при котором исчезает эффект Керра. Это означает, что время распространения света на этом пути равно времени релаксации. Опыты показывают, что длина этого пути равна 400 см, т. е. т 10 с. При таком процессе не учитывалось время пробоя газа. Более точное вычисление с учетом времени пробоя газа дает т 10" с. Это позволяет использовать ячейку Керза в качестве оптического затвора. [c.291]

Наиболее, важной особенностью эффекта Керра, обусловившей широкое его применение, является весьма малая инерционность. Это свойство ячейки Керра проверялось в остроумных опытах (схема опытов изображена на рис. 3.11), а в последующем детально исследовалось в большом количеспве экспериментов. Источник света (конденсированная искра) и конденсатор Керра получают напряжение от одного источника тока. Как только произошел пробой газа между электродами (искра) и возник связанный с этим пробоем импульс света, начинает постепенно исчезать эффект Керра, что вызвано релаксацией дипольных моментов. молекул. Системой зеркал можно удлинить путь от источника света до ячейки Керра. Опыты показали, что, пока свет проходит расстояние 400 см, все следы двойного лучепреломления успевают исчезнуть. Отсюда была найдена инерционность процесса, характеризуемая средним временем х 10 с. В последующих прецизионных опытах было учтено время пробоя газа и была установлена еще меньшая инерционность эффекта (г Г 10 с). Таким образом, открылась возможность создания практически безынерционного оптического затвора и тем самым были заложены основы физики очень быстрых процессов ( нано-секундная техника 1 не = 10 с).. За последнее время эта техника приобрела особое значение в связи с возможностью получения очень больших мощностей светового потока в лазерах. Действительно, если возбудить в твердотельном лазере импульс света с энергией 10 Дж и продолжительностью 10" с, то мощность такого импульса составит 10 кВт. Если же с помощью какого-либо быстродействующего устройства (например, ячейки Керра) заставить высветиться эту систему за время порядка 10 с, то мощность импульса составит уже 1 ГВт. Такие гигантские импульс обладают некоторыми совершенно новыми физическими свойствами. Использование подобных сверхмощных световых потоков играет большую роль в области бурно развивающейся нелинейной оптики, а также при решении различных технических задач. [c.123]

Нелинейные оптические процессы могут наблюдаться и при относительно малой интенсивности света, облучающего исследуемую среду. Так, например, открытое еще в долазерный век С. И. Вавиловым и В. Л. Левшиным (1926) уменьшение поглощения уранового стекла при увеличении яркости свечения конденсированной искры положило начало большому циклу работ по просветлению различных материалов, которые имеют большое практическое значение (создание безынерционных световых затворов и др.). Они легко интерпретируются (см. 8. 5) в квантовых представлениях, связанных обеднением ответственного за поглощение нижнего уровня за счет перехода атома на более высокий долгоживущий уровень. Однако значение таких нелинейных процессов полностью проявилось лишь после изобретения лазеров, а дальнейшее развитие нелинейной оптики неотделимо от развития квантовой теории. [c.171]

Первый нелинейно-оптический эксперимент — просветление среды. С. И. Вавилов еще в 20-х годах высказывал мысль, что квантовая природа света должна обусловливать нарушение принципа суперпозиции световых волн в среде и приводить к нелинейно-оптическим явлениям. Совместно с В. Л Левшиным он осуществил в 1925 г. первый нели-ноино-оптический эксперимент — наблюдал просветление уранового стекла под действием света конденсированной искры. В эксперименте было зафиксировано уменьшение коэффициента поглощения стекла на 1,5 % при точности измерений 0,3 %. [c.215]

На рис. 7-3 дано горизонтальное сечение опытной установки. Она состоит из опытной трубы I источника света 2 для моментальной фотосъемки, светонепроницаемого экрана 4 и фотопластинки 3. С помощью этих устройств снимается тень профиля слоя жидкости, текущего по опытной трубке. Затем производится осушка поверхности этой трубки путем обдува ее воздухом с помоидью вертикальной трубы 5 с системой отверстий. После осушки снимается тень осушенной поверхности опытной трубы. Источник света (рис. 7-4) представляет собой оправу 2 из прокаленного стеорита с окошком 3 размером 5x0,5 мм и размещенными внутри нее двумя железными электродами / и 5. Между этими электродами создается конденсированная искра от конденсаторов емкостью 2 мф. заряженных от напряжения в 5 000—6 ООО в. [c.338]

Для выяснения роли центров окраски в явлениях люминесценции окрашенных кристаллов щелочно-галоидных соединений автором была исследована [73, 1201 зависимость световых сумм ультрафиолетовой люминесценции фотохимически окрашенных кристаллов Na l и КС1 от концентрации F-центров. Измерения были произведены при помощи счетчика фотонов. Из больших монокристаллов были выколоты образцы кубической формы объемом в 1 см . Окрашивание образцов производилось либо светом конденсированной А1-искры, либо рентгеновыми лучами при помощи технической трубки с вольфрамовым антикатодом при напряжении 60—80 kV и токе 4 мА. В том и другом,случае для образования равномерной окраски кристалл медленно вращался во время облучения при помощи специального механизма. [c.52]

После прекращения действия возбуждающего света конденсированной искры или рентгеновых лучей в кристаллах Na i и КС1 наблюдается ультрафиолетовая фосфоресценция (115, 119, 123), которую будем называть первичной фосфоресценцией в отличие от фосфоресценции, наблюдающейся после освещения окрашенного кристалла видимым светом. Естественно было предположить, что в отличие от вспышки, обусловленной электронами, забрасываемыми светом в зону проводимости с глубоких f-уровней, фосфоресценция при комнатной температуре должна быть обусловлена электронами, локализованными на более мелких уровнях локализации, для освобождения с которых достаточны тепловые колебания решетки при комнатной температуре. Поэтому следовало ожидать, что вследствие первичной фосфоресценции концентрация f-центров не должна была бы измениться. Однако измерения, коэффициентов поглощения в максимуме F-полосы в начале и в конце затухания первичной фосфоресценции показывают, что в процессе затухания концентрация f-центров уменьшается на 5—9%, Такое уменьшение концентрации /- -центров не могло быть вызвано действием монохроматического света, при помощи которого производилось измерение коэффициента поглощения в максимуме Р-полосы,так как он был весьма слабой интенсивности, а время всего измерения для одной дли- [c.57]

На рис. 36 изображены кривые термического высвечивания двух кристаллов Na l, окрашенных спектрально неразложенным светом конденсированной А1-искры. Из сравнения этих кривых с аналогичными кривыми для рентгенизованных кристаллов видно, что окрашивание ультрафиолетовыми лучами приводит в общем к аналогичным результатам. [c.98]

Рис. 36. Термическое высвечивание кристалла Na l в видимой области, окрашенного светом конденсированной искры а— и б—различные образцы.

Чтобы проверить, не является ли указанная фосфоресценция результатом действия длинноволнового отрога коротковолновой полосы собственного поглощения, было исследовано [338] спектральное распределение возбуждения фосфоресценции в КС1 — Т1. Возбуждение свечения производилось при помощи выделявшихся монохроматором отдельных линий ртутнокварцевой лампы и конденсированных искр из А1, Си, Ni и d. Относительная интенсивность применявшихся спектральных линий определялась фотографическим фотометрированием и при помощи счетчика фотонов. Полученные кривые спектрального распределения фосфоресценции оказались почти тождественными с кривой длинноволновой полосы поглощения КС1 — Т1, и в пределах ошибок измерений совпадают также положения максимумов этих кривых. [c.245]

Источники света могут, как было уже выше отмечено, весьма существенно отличаться как но способу возбуждения испускания, так и по характеру их спектров. Например, применяются источники тепловые (в виде различного рода раскаленных печей и электрических ламп накаливания или штифтов накаливания, пламенн), электрические дуги и конденсированные пли высокочастотные искры, газосветные ламны тлеющего и дугового разряда и пр. По характеру спектров испускания источники подразделяются на источники с непрерывным (сплошным), линейчатым (дискретным) и линейчато-полосатым спектром. На рис. 167 приведены некоторые типичные спектры пспускания. [c.226]

Конденсированная искра высокого напряжения работает значительно более стабильно, чем дуга постоянного тока. Однако, конечно, эта стабильность совершенно недостаточна для фотометрических целей, так как относительная интенсивность спектральных линий в спектре во время работы самопроизвольно изменяется в силу ряда причин. В целях улгеньшепия указанных флук-туацш в интенсивности предложены различные варианты схем включения конденсированной искры высокого напряжения. Однако в спектральнол анализе получили распространение только две схемы схема II рис. 182 и схема рис. 183. Было установлено, что величина пробивного напряжения очень сильно зависит не только от длины искрового промежутка, но и от формы и состояния поверхности электродов, в силу чего разряд конденсатора С колебательного контура искры происходит в каждый полупериод напряжения питающей сети различным образом. Поэтому через электродный промежуток в разные полупериоды проходят различной величины токи, что нарушает в свою очередь стабильность в интенсивности искры. В целях существенного уменьшения указанного влияния рабочего электродного промежутка в цепь искры вводится [c.243]

Приведенные и некоторые другие схемы, призванные несколько улучшить схему обычной конденсированной искры высокого напря- [c.245]

Особенно интересно отличие активизированной дуги переменного тока от дуги постоянного тока и конденсированной искры в спектральном отношении. Линейчатый снектр обычной дуги постоянного тока состоит преимущественно из дуговых линий, обусловленных возбуждением атомов материала электродов. Линейчатый спектр конденсированной искры, напротив, состоит преимущественно из искровых линий, обусловленных возбуждением ионов. Спектр активизированной дуги переменного тока принадлежит к промежуточному типу. В этой дуге сравнительно легко получить соответствующим подбором параметров схемы (емкость, самоиндукция) спектр, который содержит преимущественно либо дуговые, либо искровые линии. Указанное обстоятельство является особенно важным при спектроэмиссионном анализе. [c.248]

Помимо указанных выше особенностех возбуждения атомов ц ионов в дуговой плазме активизированной дуги переменного тока, интересно еще отметить, что снектр ее отличается от спектра дуги постоянного тока почти полным отсутствием непрерывного фона. Происхождение последнего в основном связано с температурным излучением раскаленных электродов и частичек металла, попадающих в дуговой промежуток. Довольно значительный фон наблюдается и в спектре конденсированной искры, который связан главным образом с возбуждением элементов атмосферы, о чем выше уже уноминалось. [c.250]

Измерение спектров поглощения но методу спектров сравнения, согласно вышеприведенным двухлучевым схемам (рис. 306), отличается высокой точностью потому, что колебания в интенсивности источника света здесь исключаются, поскольку они сказываются одинаково на интенсивности обоих сравниваемых спектров. Даже такие малостабильные источники, как конденсированная искра высокого напряжения или активизированная дуга переменного тока, дают вполне удовлетворительные результаты. Соответствующим подбором электродов (латунь, алюминий, цинк, кадмий, содержащие железо, и т. д.) можно получить очень богатый линиями спектр в короткой ультрафиолетовой области спектра вплоть до области поглощения атмосферой 1840 А. [c.395]

Рассматриваемый прибор назван флуорофосфороскопом потому, что оп позволяет кроме фосфоресценции при неподвижном диске вести наблюдение и флуоресценции. Это осуществляется по схеме V рис. 375 с помощью кварцевого бесщелевого монохроматора. Светосила прибора очень высока. Она обусловлена телМ, что образцы устанавливаются в непосредственной близости к конденсированной искре высокого напряжения. Электроды искры выбираются из материала, обеспечивающего испускание ультрафиолета в области возбуждения анализпруелшх веществ. [c.552]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...