Эйкена

Со времени появления книги Эйкена Энергия и теплосодержание [1—4i, которая вышла в 1929 г., объем наших знаний о теплоемкости твердых тел значительно увеличился особенно много новых данных было получено в области низких температур. [c.315]

Метод Нернста—Эйкена. Поскольку теплоемкость образца определяется следующим образом [c.327]

Теплопроводность разреженного газа слабо зависит от температуры (как и давления (табл. 15.2 и 15.3). Газ можно считать существенно разреженным до давления порядка 10 Па при комнатной температуре и до давления примерно 4-10 Па при Г 1000 К 8]. Для оценки теплопроводности разреженного газа применима формула Эйкена [c.339]

Поправка Эйкена 125, 133 Постоянная Стефана — Больцмана 154 [c.459]

Теплопроводность компонент удобно вычислять при помощи теоретического соотношения между теплопроводностью и вязкостью (с учетом поправки Эйкена) [79] [c.112]

Наряду с формулой (5-6-18) для расчета теплопроводности твердой фазы можно пользоваться соотношением Максвелла — Эйкена [c.355]

Для систем с порами, по форме близкими к сферической и имеющими пористость менее 50% по объему, хорошие результаты дают расчеты по соотношению Максвелла— Эйкена [Л.135] [c.235]

В связи с обсуждением данных о кт уместно обратить внимание на экспериментальную работу [5.38], в которой выполнены прямые измерения фактора Эйкена f=XMf x]- v) при Г= = 287—290 К. По данным этой работы для R14 /= 1,527 0,002. [c.216]

Для получения соотношения Эйкена допускают, что доля молекул в i-м квантовом состоянии определяется [c.73]

В этом случае модифицированный фактор Эйкена имеет вид [c.77]

Отсутствующие данные по Л вычислены весьма приближенно по формуле Эйкена [11]. [c.295]

Рис. 69. Калориметр Нернста и Эйкена для измерения истинных теплоемкостей при низких температурах

Рис. 70. Схема калориметрической установки Нернста и Эйкена

В дальнейшем калориметр Нернста и Эйкена подвергался многочисленным усовершенствованиям и изменениям. Основные направления, по которым шли эти усовершенствования, состояли в повышении точности измерения температуры калориметра и в более тщательном контроле теплообмена калориметра и оболочки, позволяющем точнее вычислять поправку на теплообмен, или же свести ее до ничтожной величины. [c.298]

В настоящее время точные измерения теплоемкостей веществ при низких температурах проводятся многими исследователями. При этом нередко существенно различаются конструкции калориметров, методы работы с ними, способы измерения температуры и т. д. Но тем не мепее общие принципы устройства калориметров, используемых при низких температурах, в большинстве случаев очень близки и во многом напоминают принципы устройства калориметра Нернста и Эйкена. Это сходство вызвано в основном специфическими особенностями измерений теплоемкости при низких температурах главные из них отмечены ниже. [c.298]

Для приближенного определения отношения жить формула Эйкена [c.101]

Для газовой смеси заданного состава, по приближенной формуле Эйкена, определяется критерий физических свойств газа [c.112]

Чэмберс [134] сделал подробный обзор экспериментов, посвященных измерению сопротивления тонких пленок и тонких проволок, и пришел к заключению, что, хотя известно большое количество работ по этолгу вопросу (в частности, работа Ловелла [135] по исследованию тонких осажденных пленок щелочных металлов), опыты Эндрю ]136] с тонкими оловянными пленками, полученными путем проката, и тонкими ртутными проволоками были, вероятно, первыми, которые удается сопоставить с теорией (см. также работы Эйкена и Форстера [137, 138]). В целом если предположить диффузный характер рассеяния ( > = 0), то результаты Эндрю могут быть удовлетворительно интерпретированы, а найденные mi значения I находятся в довольно хорошем согласии со значениями, oirpe- [c.206]

Правая часть уравнения (3.7.16) представляет собой так называемую поправку Эйкена на внутренние степени свободы молекул. Гиршфельдером было найдено, что для потенциала Леннарда—Джонса и потенциала Букингема б/ = = 0,885 в пределах 2% (сам Эйкен нашел для Ь значение % из весьма упрощенных представлений). Таким образом, теплопроводность с учетом внутренних степеней свободы имеет вид [c.133]

Расчет теплопроводности многокомпонентных систем проводился по методу последовательного сведения этой системы к двух-компонентной структуре со взаимопроникающими компонентами, изложенному в работе [17]. Если объемная концентрация одной из компонент не превышала 0,2, то расчет эффективной теплопроводности проводился по формуле Эйкена—Оделевского [c.222]

Pjf,. u -10 MOB Жидкости. При Т < Гя в жидкости происходит Бояе — Эйк-штейна конденсация, так что в наинизшем квантовом состоянии с р = 0 находится конечная доля всех атомов. Волновая ф-ция "фо этих сконденсированных атомов является дополнит, классич. переменной, описывающей сверхтекучую жидкость. Она записывается в виде [c.271]

Расчетные значения изохорной теплоемкости завышены (табл. 3.11) по сравнению с данными Эйкена и Хаука [51] на [c.59]

Сравнение данных Эйкена и Хаука [51] об изохорной теплоемкости [c.65]

Используя классическую кинетическую теорию Ван-Ченга и Уленбека, Мейсон и. Мончик [1] показали необходимость учета передачи энергии неупругими соударениями молекул. Введя время релаксации, выражаемое числом столкновений, требуемых для установления равновесия между энергиями поступательных и вращательных степеней свободы, Мейсон и Мончик предложили следующее выражение для вычисления фактора Эйкена [c.64]

Учет обмена энергией между поступательными и внутренними степенями свободы уменьшает /пост и увеличивает /вп- С. Саксена и Р. Гамбир [Л. 56] видоизменили выражения Эйкена [c.76]

Выдвигались различные гипотезы и теории, чтобы объяснить каталитическое действие определенных веществ. Одной из самых значительных является теория Тейлора. По ней предполагается, что за действие катализатора ответственны активные центры на его поверхности, причем активными центрами на поверхности катализатора, имеющей энергетически неоднородное строение, могут быть атомы в выдвинутых положениях, которые особенно благоприятны для присоединения адатомов (см. гл. 13). По мнению Эйкена, наряду с адсорбцией на дефектах (адсорбция на участках поверхности кристалла с повыщенной энергией) следует учитывать и адсорбцию на грани (адсорбцию всей поверхностью адсорбента). Такое представление подтверждается уменьщением энтальпии адсорбции с увеличением степени покрытия (см. 14.4). [c.373]

Фратини [37], Гедин [40], Д Анс и Эйк [34], Будников [9] и др. изучали растворимость Са(0Н)2 в растворах едких щелочей (НаОН и КОН) при различных температурах, в растворах хлористых солей, в растворе гипса при 20°, в растворе сахара. [c.397]

Обработка имеющихся данных по вязкости бутилена дала возможность получить параметры потенциала межмолекулярного взаимодействия Леннарда-Джонса (12—6), описывающего эти данные при t—0—300° С со средней погрешностью 0,2%, максимальной 0,6%. Используя известные соотношения молекулярно-кинетической теории, мы получили расчетные данные по вязкости газообразного бутилена при атмосферном давлении для температур 300—800° С. Кроме этого, был рассчитан коэффициент теплопроводности с использованием поправки Гиршфельдера. Предварительные расчеты для н-бутана показали, что поправка Эйкена для длинных молекул дает большую погрешность, резко увеличивающуюся с температурой, и неприменима к подобным расчетам. Мы оцениваем среднюю погрешность наших расчетных данных по коэффициенту теплопроводности в диапазоне температур 25—725°С равной 3%. Приводим параметры потенциала Леннарда-Джонса, описывающего вязкость е/ =406,0°К, а = 4,8929А. [c.383]

В 1951 г. В. И. Оделевский, используя отдельные результаты работы Эйкена, предложил применять для расчета эффективной теплопроводности смесей с замкнутыми включениями кубической формы формулу, дающую промежуточные между (1-17) и (1-20) значения теплопроводности [81] [c.24]

Схематическое изображение калориметрической устано/вки Нернста и Эйкена дано на рис. 70. Калориметрическая система с оболочкой и свинцовым блоком 1 помещена в большую стеклянную пробирку 2, герметично закрытую шлифом, переходящим в трубку, ведущую к вакуумному насосу. Для уменьшения остаточного давления в системе использовали прокаленный уголь, охлаждаемый жидким воздухом. Давление в системе измеряли разрядной трубкой 3. Подводяшие провода термометра, нагревателя и термопары выведены герметично через тонкие стеклянные трубки 4, залитые сургучом и пицеином. Стеклянная пробирка 2 помещена в сосуд Дьюара 5, служащий охладительной ванной. Сосуд Дьюара закрыт пробкой, через отверстие в этой пробке (на рис. 70 не показанное) можно откачивать пары хладоагента. Температуру ванны при использовании жидкого водорода можно было понижать до 15° К. [c.297]

В случае работы при повышенных давлениях (несколько десятков атмосфер) масса газа возрастает, но и толщина стенок контейнера должна быть также увеличена, что приводит к увеличению его теплоемкости. Например, в работе Эйкена по определению теплоемкости С,, водорода при низких температурах [109] объем стального контейнера составлял около 40 см при толщине стенок 0,5 мм. Вес контейнера был около 40 г. В таком контейнере теплоемкость водорода была определена при температзфах от —240 до 0° С и при давлениях до 150 ат. Даже при наиболее высоком давлении вес водорода составлял всего лишь около 0,5 г. Определения проводились методом периодического ввода теплоты. Точность полученных результатов при этом составляла около 0,3%. Получение результатов с такой точностью при очень неблагоприятном соотношении масс контейнера и исследуемого вещества оказалось возможным потому, что теплоемкость металла уменьшается при понижении температуры значительно быстрее, чем теплоемкость газа (см. гл. 14). [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...