Момент элементарных массовых сил

Выражение момента элементарной массовой силы получим из (6.20) [c.370]

Почти всеми приведенными выше статическими характеристиками обладают не только атомные ядра, но и все микрообъекты, и в частности элементарные частицы. Так, элементарные частицы обладают зарядом, спином, четностью, радиусом, магнитным моментом, статистикой. Вместо энергии связи и массового числа для элементарных частиц рассматриваются соответствующие эквивалентные понятия массы и барионного заряда. [c.78]

Для доказательства этого свойства выделим в покоящейся жидкости элементарный объем в форме тетраэдра (рис. 1.2). Действие окружающей тетраэдр жидкости заменим действием поверхностных распределенных по его граням сил давления и массовой силы определяемой массой тетраэдра. Для рассматриваемого объема запишем условия равновесия в виде трех уравнений проекций действующих сил и трех уравнений моментов [c.33]

Все перечисленные силы распределены (как правило, неравномерно) по объему или по поверхности звена. Так как перемещение всякого элемента звена механизма вследствие упругой деформации этого звена на много порядков меньше его перемещения, обусловленного кинематикой механизма, то при исследовании динамики механизма можно считать его звенья абсолютно твердыми телами. Поэтому движение не изменится, если заменить распределенные массовые и поверхностные силы их равнодействующими. После такой замены сила тяжести звена будет приложена в центре его масс, а сила поверхностного давления — в центре давления, лежащем внутри контура, ограничивающего поверхность, подверженную давлению. Так как в отличие от поля тяготения поле сил инерции неоднородно, то положение точки приложения равнодействующей распределенных по массе тела элементарных сил инерции все время изменяется в процессе движения. Поэтому распределенные силы инерции удобнее представить главным вектором сил инерции, приложенным в центре масс, и главным моментом сил инерции. [c.37]

Обратимся для простоты к плоскому течению и направим ось X вдоль вектора осредненной скорости потока. Примем также, что осредненная скорость меняется только по нормали Y к плоскостям тока . Элементарность такого случая не препятствует получению существенных физических выводов. Итак, проекция осредненной скорости на ось Y равна нулю, однако пульсационная составляющая w y остается. Перемещаясь поперек главного направления, моль образует конвективный ток массы, плотность которого в данный момент будет fjw y (здесь массовая плотность среды р считается постоянной). С этим током массы увлекается тот или иной субстрат, осредненное по времени количество которого в данной точке обозначим через s ,. По аналогии с тепловым движением молекул в газе предполагается, что моль сохраняет свои первоначальные свойства на протяжении некоторого пути смещения после чего ассимилируется теми смежными элементами потока, в которые он внедрился и которые, следовательно, могут быть помечены индексом у Г. Очевидно, навстречу току массы с плотностью pw должен возникнуть ток с такой же плотностью, но с количеством субстрата s,. 4 г- Поэтому сквозь плоскость, лежащую между отметками у и у- -1, будет происходить осредненный по времени результативный перенос субстрата, так называемый турбулентный обмен в количестве (на единицу площади и в единицу времени) [c.76]

Проведем в потоке в определенный момент времени произвольную линию тока. Наметим на ней некоторую точку 1. Вокруг этой точки в плоскости, нормальной линии тока, проведем элементарный контур, ограничивающий площадку бЫ] настолько малую, что в ее пределах скорость можно считать постоянной. Если теперь через все точки этого контура в рассматриваемый момент времени провести линии тока, то они образуют трубчатую поверхность тока — трубку тока. Жидкость, двигающаяся в трубке тока, называется элементарной струйкой. Течение в трубке тока является одномерным, так как вследствие ее малых поперечных размеров скорость меняется только вдоль трубки тока. Поскольку поверхность трубки тока образована линиями тока, жидкость через эту поверхность перетекать не может. Следовательно, масса жидкости, проходящая за единицу времени через любое поперечное сечение элементарной струйки (массовый расход), остается постоянной. Поэтому можно записать уравнение постоянства расхода вдоль элементарной струйки [c.42]

Очевидно, что не всякое внешнее воздействие на рассматриваемую среду можно представить поверхностными силами. Силы тяготения являются примером такого воздействия. В теории упругости, кроме поверхностных сил, вводят массовые силы. Предполагают, что воздействие этих сил на элементарную частицу среды статически эквивалентно силе, приложенной к центру масс частицы, и паре сил. Эти силы и моменты пар предполагаются пропорциональными массам частиц, на которые они действуют. Их называют массовыми силами и массовыми моментами. [c.12]

Рассмотрим стационарное изотермическое движение потока частиц материала и воздуха в прямолинейном желобе постоянного сечения площадью 8 . Выделим на расстоянии X от его начала (рис.ЗЛ) элементарную призму длиной Ах, боковыми гранями которого служат стенки желоба. Начало координат поместим во входном сечении, ось абсцисс направим вдоль оси желоба в направлении движения частиц сыпучего материала. Пренебрегая пульсационными моментами, запишем очевидные уравнения для массовых расходов компонентов [c.90]

Наиболее важная и естественная из неклассических моделей трехмерной среды предложена братьями Коссера в 1909 г, [120]. Каждая частица континуума Коссера — это элементарное твердое тело с шестью степенями свободы. Силовые факторы в такой среде — силы и моменты. Работа Коссера оставалась невостребованной полвека, но затем возник массовый интерес к этой теме [59, 68]. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...