Движение финитное периодическое

Финитное движение является периодическим с периодом [c.110]

Если решение уравнений (29.4) определяет финитные периодические движения с частотами сои, к = 1, в, то оператор усреднения М соответствует операции выделения средних значений [c.319]

Остановимся на случае финитного периодического движения, полагая, что а < о <С Щ. Представим функцию Р (и) в виде [c.149]

См. 3 гл. II, где рассмотрено качественное исследование движения с ПОМОЩЬЮ квадратичного интеграла. Финитное периодическое изменение координаты часто называют либрацией [c.351]

Частица движется в потенциальной яме в области = Уо/Ео. Финитное движение является нелинейными периодическими колебаниями с периодом Т — 2т со. Из (5.5) следует, что период можно найти независимо [c.36]

Особенно просты закономерности финитного движения в П. я. в одномерном случае. Частица совершает периодическое колебат. движение между двумя точкам но,чн])ат , положение к-рых определяется ур-нием и (х) — I .. [c.181]

Финитное движение в одномерной потенциальной яме носит колебательный характер система совершает периодически повторяющееся движение между поворотными точками и Ха- Период этого колебания определяется как удвоенное время, необходимое системе для прохождения отрезка — х . Согласно [c.88]

Величина о)(/) является частотой нелинейных колебаний. Свойства величин (/, О), вытекающие из (2.2), позволяют представить любое финитное (и, следовательно, периодическое) движение гамильтоновой системы в виде 00 [c.13]

Будем рассматривать обобщенно-консервативные системы, т. е. такие системы, у которых функция Гамильтона не зависит явно от времени и, следовательно, существует обобщенный (или обычный) интеграл энергии ). Кроме того, предположим, что существует хотя бы одна система обобщенных координат, при которой переменные в уравнении Гамильтона — Якоби разделяются. Относительно движения самой системы материальных точек и тел предположим, что оно условно-периодическое. Это означает, что при финитном изменении координат каждая пара канонически сопряженных переменных 9 -, изменяется периодически с одним и тем же периодом, следовательно, траектория изображающей точки в каждой плоскости ( 1, р1) будет замкнутой кривой. И если [c.348]

Объяснение удивительной ситуации, при которой положительно направленная сила и положительно направленная скорость могут привести к отрицательному ускорению, состоит в появлении в определенных условиях вульф-брэгговского отражения. Вышеизложенное означает, что движение электрона в идеальном кристалле должно быть периодическим и финитным (как движение маятника в поле действия силы тяжести без учета сил трения) . Этим оно отличается от движения свободных электронов в ускоряющем поле. Однако, как показано в [20], длина свободного пробега на много порядков меньше амплитуды колебаний электронов в поле. Так, если напряженность поля ==10 GSE, что соответствует [c.92]

Уравнение для стационарных движений формально эквивалентно уравнению параметрически возбуждаемого нелинейного осциллятора и обладает следующими типами финитных решений периодические решения с периодом, равным или соизмеримым с 2тт1Ко, квазипериодические решения решения, асимптотически приближающиеся к периодическим при Z оо хаотические решения. При этом устойчивыми оказываются 1) периодические течения с периодом 2тг/А о и постоянным знаком амплитуды А (этот знак определяет направление вращения жидкости в поперечном сечении цилиндра) 2) движения с единственной сменой знака А ( доменной стенкой ), которая имеет место в одной из точек [c.280]

При финитном движении материальная точка, находясь в ограниченной области пространства, совершает либо периодическое движение, как, например, движение планеты по орбите вокруг Солнца, либо квазипериодическое движение, при котором возвращения к прежнему положению на пройденном ранее участке траектории не происходит, хотя движущаяся точка через какие-то промежутки времени и проходит вблизи прежних положений. В том и другом случае имеется характерное время движения, после истечения которого положения точки в пространстве либо точно, либо приблизительно повторяются. Это время носит название периода Т финитного движения. Можно считать, что для инфинитного движения Г = оо. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...