Коэффициент полезного действия изотермический

Переходим к выводу уравнений неразрывности потока, учитывающих эффект совместного влияния местных сопротивлений и теплообмена. Попутно уточним особенности теплообмена (поглощение и выделение тепла) по длине канала дросселя, влияние этих особенностей теплообмена на коэффициент полезного действия изотермического течения газа при наличии сопротивлений, а также способы расчета количеств тепла, участвующих в теплообмене. [c.225]

Цикл Карно работает с 1 молем гелия в качестве рабочего газа. На первой ступени газ расширяется изотермически и обратимо от 10 до 5 атм при постоянной температуре 1000 °R (555,5 °К). На второй ступени газ расширяется адиабатно и обратимо от 5 атм при 1000 °R (555,5 °К) до 1 атм. Затем система возвращается к своим первоначальным условиям в две ступени сначала изотермическим сжатием, затем адиабатным сжатием. Вычислить w, Q, Д и для каждой ступени, а также для полного цикла. Показать, что коэффициент полезного действия, выраженный отношением произведенной работы к переданной теплоте при 1000 °R (555,5 °К), равен 1 —. [c.210]

Теоретически можно представить себе цикл ГТУ НГ, в котором процессы сжатия и расширения происходят при постоянной температуре. Можно показать, что коэффициент полезного действия теоретической ГТУ, работающей по циклу с изотермическими процессами сжатия и расширения при применении полной регенерации, будет численно равен к. п. д. цикла Карно, происходящему в тех же пределах изменения температуры, т. е. наибольшему возможному к. п. д. [c.374]

Для идеального изотермического процесса выработанная кинетическая анергия в тепловых единицах в точности равна вн, а для реального процесса — всегда меньше и равна q T- Поэтому коэффициент полезного действия реального изотермического процесса будет равен [c.227]

Экспериментально-исследовательские работы, выполняемые заводскими лабораториями, научными и учебными институтами с целью повышения технико-экономических показателей компрессоров. В итоге экономичность этих машин выше, чем у аналогичных иностранных образцов. Так, воздушные компрессоры завода имеют изотермический коэффициент полезного действия 70—71%, а иностранных фирм 69—70% нагнетатели магистральных газопроводов имеют политропический коэффициент полезного действия 84—87%, а иностранные 78—82%. О преимуществах некоторых типов отечественных компрессорных машин (рис. 6) можно судить по данным, представленным в табл. 2. [c.476]

При осуществлении одного цикла в направлении А- В- С- О рабочее тело получает от нагревателя некоторое количество теплоты Q при изотермическом расширении (А- В) и отдает охладителю некоторое количество теплоты Q2 при изотермическом сжатии Работа, выполненная машиной, по первому закону термодинамики должна равняться разности Ql—Qадиабатическое расширение и сжатие по определению происходят без теплообмена). Коэффициент полезного действия машины [c.27]

Коэффициент полезного действия падает с уменьшением температурного интервала процесса. В пределе, если Т = Т", термодинамический к. п. д. равен нулю и преобразование теплоты в работу невозможно. Система, сообщающаяся с одним тепловым источником определенной температуры, может совершать только прямой и обратный изотермические процессы (расширение и сжатие при данной температуре). Разумеется, в этих условиях после возвращения системы в первоначальное состояние в окружающей среде никакие изменения сохраниться не могут. Таким образом, для получения механической работы из теплоты совершенно обязательно иметь по меньшей мере два тела разной температуры — теплоотдатчик и теплоприемник. [c.193]

Общетеоретическая часть учебника Мерцалова имеет следующее содержание введение механический эквивалент тепла уравнение лживых сил в применении его к термодинамике характеристическое уравнение система координат р—изображение различных процессов в системе координат р—и процессы изотермический и адиабатический обратимые и необратимые процессы коэффициент полезного действия постулат Клаузиуса принцип Томсона цикл Карно зависимость к. п. д. цикла Карно от температур источника теорема Клаузиуса энтропия система координат Т—5 политропные кривые характеристическое уравнение насыщенного пара применение первого принципа термодинамики к насыщенным парам уравнение Клапейрона выражение энтропии насыщенного пара изображение процесса парообразования в системе координат Т—5 построение тепловой диаграммы для насыщенного пара некоторые частные процессы для насыщенного пара процесс паровой машины свойства перегретого пара основные уравнения термодинамики для перегретого водяного пара цикл паровой машины для перегретого пара. [c.113]

Коэффициент полезного действия цикла Карно уравнение (7.3) не зависит от природы газа (рабочее тело) и является максимально достижимым, так как работа этого цикла в конечном итоге определяется двумя изотермическими процессами, а при изотермическом процессе система является лишь трансформатором теплоты в работу, не накапливая ее в себе (AI/=0) [c.192]

Наибольший коэффициент полезного действия может быть получен машиной, работающей по идеальному циклу Карно, состоящему из двух изотермических АВ н СО и двух адиабатических ВС и >Л обратимых изменений состояния (рнс. П.1). [c.44]

Если совершить обратное сжатие газа от объема Уг до У[, то над газом придется совершить работу, равную (15), и энергия газа вновь восстановится. Пока здесь никакого цикла нет это просто прямой и обратный процессы, ничего не изменяющие во внешнем мире. Цикл возникает, когда рабочее тело получает тепло от нагревателя и отдает его холодильнику. У нагревателя — это изотермическое расширение газа при температуре от начального объема К] до некоторого промежуточного объема У,. Затем газ адиабатически расширяется до конечного объема У2 так, чтобы конечная температура была равна Тг, т.е. Уг У1 = Tг/T ) . После этого газ изотермически сжимается до объема Уг и адиабатически переводится в исходное состояние. Прямая и обратная работы на адиабатических участках цикла в точности компенсируют друг друга, поскольку согласно (15) работа IV определяется только разностью начальной и конечной температур. А вот работы на изотермических участках цикла оказываются разными. В самом деле, если в нагревателе телу сообщается количество теплоты Q, то имеем Q = T St-S), где 5 — начальная энтропия газа, а 5 — ее значение после подогрева. На адиабатических участках энтропия не меняется, так что в холодильнике следует уменьшить энтропию от значения 5, до 5ь передав газу отрицательное тепло (т.е. отняв тепло), равное Qг = —Тг 5 — 8). При этом, поскольку на изотермических участках внутренняя энергия не меняется, разность работ 1 и ] г равна ] = - 1 г — Т - Тг) 8 — 8). Теперь можно подсчитать коэффициент полезного действия цикла, равного отношению произведенной работы IV к тому количеству тепла Ql, которое было получено от нагревателя [c.24]

Рассмотренная схема ВХМ не единственная, полученные значения технико-экономических показателей являются ориентировочными. По энерге-тическпм показателям более экономичной является ВХМ с дополнительной камерой его-рания топлива и впрыском воды в проточную часть компрессора (рис. 6-26,6). Впрыск воды приближает процесс сжатия к изотермическому и уменьшает работу сжатия, а подача топлива в камеру сгорания позволяет осуществлять прямое преобразование тепловой энергии в механическую, что повышает коэффициент полезного действия установки и исключает необходимость в электроприводе, мультипликаторе и газо-газовом теплообменнике. Вместо камеры сгорания может быть использован двигатель внутреннего сгорания или иной источник теплоты. Это делает возможной утилизацию теплоты выхлопных газов и соответственно повышает эффективность холодильной установки. Кроме того, для горения можно использовать выходящий из контактного аппарата влажный воздух, тогда исключается увлажнение и загрязнение воздуха продуктами сгорания топлива перед контактным аппаратом. [c.169]

Положим, что мы имеем в области насыщенного пара элементарный цикл Карно abed (рис. 11-8) с бесконечно малым падением температуры йТ , а следовательно, и давления dp, причем начальная точка а изотермического расширения лежит на нижней пограничной кривой, а конечная точка Ь — на верхней. Коэффициент полезного действия цикла Карно для 1 кг рабочего тела в общем случае равен [c.247]

Иными словами, чтобы достигался максимальный коэффициент полезного действия, процесс почти во все моменты времени должен быть либо адиабатическим, либо изотермическим при минимальной температуре, сопровождающимся отводом тепла от рабочего тела, либо изотермическим при максимальной температуре, сопровождающимся поглощением тепла рабочим телом. Цикл такого рода называется циклом Кйрно. Мы доказали следующую теорему [c.411]

Этот модельный цикл по традиции называется циклом Карно. Термостат, имеющий температуру 0i, по традиции называют нафевателем, а второй термостат, имеющий температуру 9 (02 < i), — холодильником. Заётавим некоторую термодинамическую систему, называемую рабочим телом, соверщать квазистатический процесс, следуя этому циклу в указанном на рис. 21 направлении, и определим коэффициент Полезного действия этой теплОвой машины как отношение разности полученного от нагревателя tid время изотермического процесса А- В количества [c.49]

Лмех.1 Пиз.зф. И 115,3, ипд, — коэффициенты полезного действия компрессора (соответственно механический, эффективный изотермический и индикаторный изотермический). [c.325]

Для изотермических процессов раУа = РвУв, РсУс = РпУо, а для адиабатических процессов РдУв = Рс с и Ро о Ра а- Подставляя эти соотношения в (3.1.8), получаем следующее простое выражение для коэффициента полезного действия [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...