Степень черноты газового объема

Ш Ш 50D 800 1000 1200 МО 1600 1800 t > Рис. 2.71. Степень черноты газового объема Oj [c.217]

Для приближенных технических расчетов основной интерес представляет величина степени черноты газового объема 8. Эта величина может быть определена также путем непосредственного измерения общей энергии излучения. Для водяного пара и углекис- [c.175]

Для приближенных технических расчетов основной интерес представляет степень черноты газового объема е. Эта величина может быть определена также путем непосредственного измерения общей энергии излучения. Для водяного пара и углекислого газа известны надежные измерения этой величины. Результаты исследований приведены на рис. [c.191]

Где F и F T — соответственно поверхности газового объема и оболочки А г = f (f /эф) — в обычном представлении степень черноты газового объема, [c.129]

Более общее решение для конечного цилиндра с радиусом R и высотой Н было получено Шмидтом [Л. 139]. Согласно этому решению степень черноты газового объема, рассчитанная по излучению на центр основания цилиндра, определяется формулой [c.166]

Ег — степень черноты газового объема, участвующего в теплообмене. [c.318]

Степень черноты газового объема определяется следующим образом (см. 3 гл. И ) [c.318]

Соответственно, для серого газа можно определить степень черноты газового объема [c.314]

При измерении дымности ОГ дизелей нашли применение два метода фильтрации потока ОГ определенного объема с последующим измерением степени черноты фильтра оптическим путем и метод, основанный на измерении оптических характеристик ОГ, которые зависят от ослабления светового луча при прохождении через измерительную трубку (кювету) или рассеивания светового потока содержащимися в газовом потоке частицами. [c.23]

Газы обладают линейчатым спектром излучения и поглощения. Поглощение и излучение газов имеет объемный характер. Количество поглощаемой (а следовательно, и излучаемой) газом энергии зависит от толщины газового слоя и концентрации поглощающих (или излучающих) молекул. Концентрацию молекул удобно оценить парциальным давлением газа р. Так как толщина газового слоя и парциальное давление газа в одинаковой мере влияют на число участвующих в теплообмене молекул, то степень черноты газа и его поглощательную способность можно выбирать в зависимости от параметра р1, где I — средняя длина луча в пределах газового слоя. Величина I подсчитана для различных форм газового объема и приводится в справочниках. Например, для куба с ребром а величина I = 0,6 а. [c.434]

При сжигании твердых топлив и газа изменение нагрузки слабо влияет на светимость факела. В первом случае наличие в газовом потоке значительного количества эоловых частиц существенно выравнивает разницу между степенями черноты различных частей топочного объема. Во втором случае образуется, как правило, слабо светящееся пламя и ядро факела по своим излу-чательным характеристикам незначительно отличается от объема, заполненного продуктами сгорания. [c.156]

По аналогии с твердыми телами отношение полного излучения газового объема на ограничивающую поверхность F t (рис. 16-1) к черному излучению этой поверхности при температуре газа назовем степенью черноты излучения газового объема по отношению к полной поверхности ограждения газовой среды и обозначим через v,F- Эта величина по определению представляется в таком виде [c.279]

Т. е. степень черноты излучения элементарного газового объема dVr по отношению к площадке dP ст поверхности ограждения численно равна поглощательной способности этого объема газа по отношению к потоку черного излучения, посылаемому этой площадкой через объем dVr, при температуре газа. [c.281]

Излучение газового объема прямо пропорционально степени черноты и абсолютной температуре газа в четвертой степени [c.167]

Например, формула (1) дает завышенные значения степени черноты из-за неучета неизотермичности, так как не учитывается экранирующее действие прилегающих к стенке холодных газовых слоев, и неучета геометрической формы объема, так как влияние коротких лучей на степень черноты значительно больше, чем влияние длинных лучей. Последний недостаток устранен в приведенных в таблице формулах. [c.301]

Степень черноты является физической характеристикой собственно газа. Она зависит от парциального давления газа, толщины излучающего слоя, температуры и полного давления. Влияние парциального давления и толщины слоя определяется числом молекул газа, находящихся на пути луча в газовом объеме. Влияние полного давления связано с уширением полос поглощения газа при повышенных давлениях. [c.32]

Тепло, переданное трубному пучку излучением газового объема, расположенного за пучком, незначительно и может не учитываться. Также может не учитываться излучение на ширмы газовых объемов, расположенных между их ступенями или за ними, так как степени черноты в этих объемах и ширмах близки. То же относится к фестонам. , [c.44]

Когда обсуждался вопрос об обобщении понятия i 3i(/, к) на несерое излучение, то излучение поверхности считалось серым, благодаря чему средняя по спектру величина ( к) получилась в виде простой формулы (4-258). При излучении поверхностей газовых объемов степень черноты меняется по спектру. Поэтому при обобщении величины фан (г, к) на несерое излучение простую формулу (4-258) нельзя при- [c.166]

Рассмотренный приближенный метод определения излучения геометрических форм легко применим к серому излучению. Применение его к излучению газов затруднено тем, что степени черноты излучающих газовых объемов зависят от температуры газа. Поэтому для расчета потребуется целый набор графиков, подобных изображенным на рис. 103 и 104. [c.186]

Очевидно, что при неравномерном распределении температуры по толщине пламени наибольший тепловой поток исходит из слоя пламени с самой высокой температурой. Распространяясь в направлении металла и кладки, тепловой поток претерпевает количественное изменение в результате поглощающего действия других слоев пламени. Если поглощательная способность всех слоев пламени одинакова, то поглощение будет тем меньше, чем меньше толщина газового объема между рассматриваемым слоем пламени и тепловоспринимающей поверхнос-стью металла или кладки наряду с местоположением максимума температур большое значение имеет и абсолютная величина максимальной температуры пламени, увеличение которой вызывает увеличение теплового потока в соответствии с законом Стефана — Больцмана. Является очевидным и то, что наряду с температурой целесообразно иметь и оптимальное распределение г-пл по толщине пламени, причем наибольшее значение степени черноты у тех слоев пламени, которые имеют максимальную температуру. [c.205]

Таким образом, если диаметр сферического газового объема равен толщине плоского слоя б, то средняя длина пути лучей в бесконечном плоском слое существенно больше, чем у сферы. Соответственно степень черноты плоского слоя газа больше, чем сферического газового объема. [c.315]

Зная Яд, можно степень черноты для газового изотермического объема заданной конфигурации определить по формуле [c.317]

При практических расчетах используют интегральную степень черноты 8г излучающего газового объема. Тогда плотность потока излучения газа Е можно подсчитать по уравнению Стефана-Больцмана Е = Со 8г(Т/100) . [c.548]

Здесь учитывается неравномерное распределение температуры газа по сечению канала и его длине, возникающее из-за теплообмена. Оказывается, что теплота, переданная излучением, не растет монотонно с ростом степени черноты газового объема, а имеет максимальное значение при некотором ее значении. Уменьшение количества передаваемой теплоты при большой поглощательной способности среды объясняется тем, что охладившиеся пристенные слои малопрозрачного газа выполняют роль экрана, не пропуская на стенку излучение от удаленных слоев излучающего газа. [c.419]

После определения степени черноты е по этим графикам собственное излучение газа рассчитывается по формуле (5-23). Номограммы построены таким образом, что вычисленная по этой формуле плотность потока излучения Е будет определять излучение, проходящее через единичную площадку из окружающей ее газовой полус ры радиусом /, как показано на рис. 5-26, а. В этом случае длина пути луча I по всем направлениям одинакова. Для газовых объемов иной формы длина пути лучей по различным направлениям разная (рис. 5-26, б). В результате анализа было установлено, что в этом случае излучение любого газового объема можно заменить излучением эквивалентной газовой полусферы. Радиус такой полусферы, равный средней длине пути луча I, определяется из при- [c.191]

Рассматривая в условиях температурного равновесия лучистые потоки между поверхностями df i, Ai t и F T (рис. 16-1), когда этими лучистыми потоками пронизываются конечные объемы газов, можем придти к следующим соотношениям между поглощательной способностью и степенью черноты этих газовых объемов, вытекающим как следствие из закона Кирхгофа [c.281]

По данным [76] зависимость от температуры газа является более сильной, чем по данным [75]. Опытами Т. Кунитомо и М. Осуми [76] было установлено, что повышение давления сверх атмос( рного не оказывает заметного влияния на степень черноты SO2. При изменении давления путем изменения содержания в газовом объеме азота Ng степень черноты уменьшается с уменьшением полного давления. Наоборот, для чистого SOj уменьшение давления при постоянном РдоЛ приводит к увеличению степени черноты газа. [c.42]

Из вышеизложенного видно, что в принципе для серой среды, для любого расположения поверхностей, непосредственным интегрированием можно найти величины обобщенных угловых коэффициентов и степеней черноты для произвольных объемов. Для этого достаточно задать коэффициенты поглощения и. При несерой среде величины степеней черноты объемов можно определять по зависимости суммарного излучения среды от длины пути луча, приводимой для углекислого газа и водяного пара на рис. 43 и 44. Величины обобщенных угловых коэффициентов при равновесном излучении среды и поверхностей можно определять по этим же данным, по равенству (4-155), учитывая, что при этом поглощательные способности среды равны ее степеням черноты. Если температуры среды и поверхности не равны, то при определении поглощательных способностей газовой среды можно пользоваться формулой (3-75). Однако практически решение таких задач из-за сложности вычислений встречает большие трудности. В последнее время в результате применения электронных счетных машин возможности таких расчетов значительно расширились. Во многих случаях при определении оптико-геометрических характеристик довольствуются приближенными методами, ориентируясь при этом на точные подсчеты, сделанные применительно к простейшим геометрическим формам. Ниже рассмотрены три способа определения степеней черноты. [c.185]

Аналитический метод расчета степени черноты даже для газового объема простой геометрической конфигурации является весьма сложным, а решения в большинстве случаев не могут быть доведены до конечного результата. Тем более аналитические методы непригодны при определении степени черноты объемов сложной геометрической формы. На практике для расчета степени черноты таких сложных по форме газовых объемов используют метод эквивалентного радиуса. Этот метод основан на том, что для полусферического газового объема с радиусомдлина пути всех лучей, проходящих через полусферический слой газа от поверхности до центра основания, одинакова и равна радиусу полусферы Я. Всякий другой газовый объем сложной геометрической конфигурации может быть заменен эквивалентным полусферическим газо-объемом, т. е. полусферой радиуса излучающей в свой, -ке количество лучистой энергии, какое излучает на рас-сматрив имый элемент поверхности действительный газовый объем. Например, сферический газовый объем диаметром О, излучающий на элементарную поверхность (рис. 11.36), может быть заменен полусферой радиусом Яв = 0,651 , излучающей на элементарную поверхность с1Р, расположенную в центре основания полусферы, такое же количество лучистой энергии, что и сферический газовый объем. [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...