Дирака уравнение для электрона

Дирака уравнение для электрона [c.331]

Ядра, в которых это соотношение нарушено, являются радиоактивными, причем ядра, имеющие избыток нейтронов, испускают электрон, а ядра, имеющие избыток протонов, — позитрон, т. е. электрон с положительным зарядом. Существование позитрона было предсказано Дираком в 1928 г. в результате анализа релятивистского квантовомеханического уравнения для электрона. В 1932 г. Андерсон обнаружил позитрон, изучая космические лучи при помощи камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле. В лабораторных условиях позитрон впервые наблюдал Жолио-Кюри, который в 1934 г. обнаружил возникновение искусственной радиоактивности при облучении легких ядер а-частицами. [c.20]

При достаточно высокой энергии -кванта Е- > Eq), наряду с фотоэффектом и эффектом Комптона, может происходить третий вид взаимодействия у-т вантов с веществом — образование электронно-позитронных пар. Возможность такого процесса была обнаружена в 1928 г. Дираком в результате анализа релятивистского квантовомеханического уравнения для электрона (см. 75). [c.250]

Очень интересна история открытия позитрона. В 1928 г. английский ученый Дирак получил релятивистское квантовомеханическое уравнение для электрона. Это уравнение позволило объяснить все основные свойства электрона, в том числе наличие у него спина и магнитного момента. Но самой замечательной особенностью уравнения Дирака оказалось то, что из него следовало существование двух областей значений энергии электрона [c.545]

Поэтому уравнение Дирака применимо для электрона. Кроме того, это уравнение применимо для нейтрона и протона, спин которых также равен 1/2. [c.390]

Эти трудности со спином и магнитным моментом электрона были преодолены только после того, как П. А. М. Дирак получил (в 1928 г.) свое знаменитое релятивистское квантовомеханическое уравнение для электрона. В теории Дирака правильные значения спина и магнитного момента электрона автоматически вытекают из самого уравнения. [c.138]

Дирака уравнение для свободного электрона 235 Дифференциальное уравнение проблемы собственных значений и вариационный принцип 86 [c.331]

В этом случае уравнение Дирака для электрона, взаимодействующего с электромагнитным полем, запишется [c.352]

Уравнение Дирака. Трудность с отрицательной концентрацией частиц и неприменимость уравнения Клейна-Гордона к частицам со спином 1/2 заставляет искать другое уравнение, которое было бы пригодно для электрона, Такое уравнение было получено Дираком. [c.385]

СПИНОРНАЯ ЧАСТИЦА — частица с полуцелым спином. Часто под С. ч. понимают частицу со спином (электрон, протон, кварки т. д.). В квантовой механике волновая ф-ция С. ч. подчиняется Дирака уравнению или (для частиц с нулевой массой) Вейля уравнению. В квантовой теории поля С. ч. является квантом спинорного поля. [c.645]

Это выглядит как некоторый аномальный факт, однако на основании волнового уравнения Дирака для электрона без каких-либо специальных допущений также получаются значения, приведенные в (1-1-28), как отражение одного из фундаментальных свойств электрона. В гл. 3 спин рассматривается как причина, обусловливающая магнитные свойства вещества. [c.19]

В классической механике отбрасывается отрицательный корень квадратного уравнения. Дирак же показал, что отрицательный корень имеет смысл в квантовой механике. Для электрона возможны следующие уровни энергии [c.51]

Трудность проблемы, с которой столкнулся Дирак, заключалась в том, что полученное им странное рещение нельзя было отбросить как нефизическое, так как оно закономерно вытекало из правильного уравнения, другие следствия которого подтверждались экспериментом. В конце концов после длительной борьбы с уравнением Дираку удалось показать, что вторую серию значений энергии электрона можно интерпретировать естественным образом, если предположить существование обычных (ги>0) электронов с положительным электрическим зарядом +е. Очевидно, что этому предположению удовлетворяет отношение заряда к массе для электрона с отрицательной энергией, так как [c.138]

ВОЛНОВОЕ УРАВНЕНИЕ ДИРАКА ДЛЯ ЭЛЕКТРОНА 235 [c.235]

Волновое уравнение Дирака для электрона [c.235]

I в] ВОЛНОВОЕ УРАВНЕНИЕ ДИРАКА для ЭЛЕКТРОНА 243 [c.243]

I 2] ВОЛНОВОЕ УРАВНЕНИЕ ДИРАКА ДЛЯ ЭЛЕКТРОНА 245 ИЛИ [c.245]

Для расчета вероятности переходов используется Дирака уравнение для электрона и первое неисчезающее приближение возл<ущений теории для описания взаимодействия электрона с ядром. Взаимодействие Я разбивается па 2 части [c.191]

Как известно, анализ релятивистского квантовомеханического уравнения для электронов привел Дирака к предсказанию существования в природе зарядово-сопряженной частищ>1 — позитрона (см. 100). Когда в 1932 г. позитрон был обнаружен в составе космических лучей, его назвали античастицей электрона. На примере электрона и позитрона было впервые экспериментально показано, что природа симметрична относительно существования частиц и античастиц. [c.110]

В квантовую механику спин был введен в 1927 г. В. Паули. В 1928 г. П. Дирак показал, что существование спина и магнитного момента электрона автоматически вытекает из релятивистского квантовомеханического уравнения Дирака для электрона. Спин является чисто квантовым свойством, и при переходе к классической механике (ft ->- 0) спин обращается в нуль. Поэтому спин не имеет классических аналогов. Были сделаны попытки интерпретировать спин как проявление механического вращения частицы вокруг своей оси (само название собственного механического момента электрона — спин — происходит от английского слова to spin — вращаться). Однако такое классическое истолкование спина оказалось несостоятельным. Спин электрона (и других микрочастиц) обладает общими свойствами квантовомехапического момента. [c.107]

Выше говорилось о том, что анализ релятивистского квантовомеханического уравнения Дирака для электронов привел к нред сказанию существования зарядовосопряженной частицы — позитрона. [c.621]

В матем. аппарат нерелятивистской квантовой механики С. был введён Паули при этом описание С. носило феноыенологич. характер. Наличие у электрона С. и спинового магн. момента непосредственно вытекает из релятивистского Дирака уравнения (к-рое для электрона в эл.-магн. поле в пределе малых скоростей переходит в Паули уравнение для верелятивистской частицы со С. Vj). [c.631]

Квантовая механика Шрёдингера — Гейзенберга является нерелятивистской. Она применима для описания движения элементарных частиц и их систем со скоростями, много меньшими скорости света, в тех случаях, когда число частиц в системе остаётся неизменным. В 1928 П. А. М. Дирак (Р. А. М. Dira ) получил квантовое релятивистское ур-ние движения электрона (Дирака уравнение), из к-рого ертественно вытекало наличие у электрона спина. На основании этого ур-ния Дирак в 1932 предсказал существование позитрона (первой античастицы), в том же [c.316]

Паули спиновые матрицы. Последнее слагаемое представляет собой потенциальную энергию магнитного дп-7ЮЛЯ во внеш. магнитном поле. Т. о., согласно П. у., электрон ведет себя в электромагнитном ноле, как нерелятивистская частица, к-рая обладает, кроме заряда, также н магнитным моментом ц = (ей/тс) о 2. Если учесть, что спиновый момент электрона равен Й0/2, то нетрудно получить, что гиромагнитное отноню-нне для электрона равно е/тс. Это в два раза больше, чем гиромагнитное отношение для орбитального движения электрона. П. у. естественным образом пол -чается из Дирака уравнения при условии, что скорость электрона мала по сравнению со скоростью свота (у/с < 1). [c.598]

Попытки построить релятивистскую квантовую теорию, справедливую для одной частицы, достигшие наибольшего успеха в Дирака уравнении, показали логич. непоследовательность постановки релятивистской задачи одной частицы даже при рассмотрении энергий, меньших ее массы покоя, потребовалось допустить, что все отрица гель-ные уровни эпергии заняты другими частицами. Ири ббльших энергиях проявляется наиболее характерная особенность Р. к. м. — возможность рождения и уничтожения частиц. Поэтому последовательная Р. к. м. может строиться лишь как механика с переменным числом частиц. Многочисленные плодотворные применения Р. к. м., исходящей из ур-ния Дирака, долго основывались на сочетании этого ур-ния с нек-рыми дополнительными правилами (теория дырок и т. п.). Последовательная теория строится на основе формализма вторичного квантования как квантовая теория полей, в к-рой ур-нию Дирака удовлетворяют операторы электронно-позитрон-ного поля, а в случае полей со спином, отличным от й/2, операторы поля удовлетворяют другим релятивистским ур-ниям Елейна — Фока — Гордона уравнению в случае спина нуль и т. п. [c.418]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...