Нейтрино прямое

Совр. теория предполагает, что наряду с открытыми частицами в формировании структуры Вселенной мог участвовать и ряд гипотетических пока частиц. Они, вероятно, сегодня также должны присутствовать во Вселенной как и реликтовые фотоны и нейтрино. Прямое обнаружение таких частиц пока невозможно, т. к. они крайне слабо взаимодействуют с обычным веществом и могут проявлять себя только через тяготение (см. Скрытая масса). [c.519]

Очевидно, что столь малый эффект от нейтрино может быть обнаружен только при наличии мощных потоков этих частиц. Поэтому первые опыты по доказательству существования нейтрино носили не прямой, а косвенный характер. [c.145]

Кроме Процессов распада, слабое взаимодействие может проявляться И в процессах непосредственного взаимодействия, например, в процессе захвата нейтрино (антинейтрино) нуклоном. Однако сечение таких прямых процессов слабого взаимодействия настолько мало см при , 1 Мэе), что при прохождении частиц через вещество с ними, как правило, можно не считаться. [c.203]

Второй этап исследования элементарных частиц начался в 1938 г., когда был открыт р,-мезон. Этот период исследования насыщен интереснейшими открытиями новых элементарных частиц (я- и /С-мезоны, гипероны, антинуклоны, антигипероны) и резонансов и новых свойств старых частиц (структура нуклона, прямое взаимодействие нейтрино и антинейтрино с веществом, два сорта нейтрино и др.). В связи с особым значением этих вопросов в современной ядерной физике, они будут рассмотрены более подробно ( 76—86). [c.542]

Опыты по изучению прямого взаимодействия нейтрино и антинейтрино с нуклонами [c.641]

Вопрос о тождественности нейтрино п антинейтрино может быть решен в прямых опытах по обнаружению различного характера их взаимодействия с веществом. Идея этих опытов заключается в экспериментальном обнаружении процессов (83.5) [c.641]

Кроме позитрона теоретически была предсказана еще одна элементарная частица — нейтрино (Паули, 1931 г.), необходимость существования которой вытекает из анализа процесса радиоактивного распада ядер. Для выполнения законов сохранения энергии и момента пришлось допустить, что при р-рас-паде одновременно с электроном (позитроном) ядро испускает нейтральную частицу с массой, равной нулю, и с полуцелым спином. Существование нейтрино было доказано экспериментально сначала в косвенных опытах (см. т. I, 17, п. 3), а затем и в прямом ( 17). [c.104]

То есть такой бета-распад (см. стр. 55), в котором все происходит наоборот протон в атомном ядре превращается в нейтрон с испусканием позитрона и нейтрино. В результате атомный номер образовавшегося ядра на единицу меньше атомного номера первоначального ядра. Подобный процесс действительно встречается в природе, но происходит гораздо реже прямого бета-распада (некоторые радиоактивные изотопы, полученные с помощью ядерных реакторов, указывают на наличие такого процесса). [c.94]

Регистрация нейтрино косвенными методами, которые подтвердили его существование, заставила исследователей изучать ядро отдачи р-излучателя. Было обнаружено, что энергия ядер отдачи прямо пропорциональна максимальной энергии р-спектра и обратно пропорциональна массе ядра-излучателя. Следовательно, нужно обращаться к очень легким радиоактивным элементам, испускающим р-частицы максимальной энергии. В большинстве случаев энергия таких ядер отдачи равна нескольким десяткам электрон-вольт и, следовательно, с трудом поддается наблюдению. [c.51]

Нейтрино. Следующая элементарная частица — нейтрино — также была предсказана теоретически в 1931 г. в связи с процессами -распада (см. 19). Но только 20 лет спустя удалось обнаружить прямое взаимодействие ее с веществом. [c.238]

Вопрос о прямом взаимодействии нейтрино с нейтрино обсуждался недавно в работе [4. [c.54]

Уравнение Гейзенберга (2) и уравнение (9), на котором основана теория сверхпроводимости, обнаруживают очень близкое сходство. Соответственно, и в теории Гейзенберга, в случае притяжения между первичными частицами, происходит спонтанное нарушение симметрии в результате образования куперовских пар первичных частиц и их бозе-конденсации с появлением параметра порядка, подобного (8). К этому выводу ведет применение к уравнению (2) стандартного аппарата теории сверхпроводимости, которое дает соотношения, представляющие собой релятивистское обобщение обычных сверхпроводящих формул. Необходимо только провести обрезание расходящихся интегралов на некоторой предельной энергии. Любопытно отметить, что аналогичное обрезание имеется и в обычной теории сверхпроводимости, где оно имеет прямой физический смысл, отвечая предельной энергии (энергии Дебая) фононов, переносящих взаимодействие между электронами. Этот механизм спонтанного нарушения симметрии (называемый далее для краткости механизмом БКШ) решает важную проблему массы первичной частицы. Как уже отмечалось в п. 3, требование максимальной симметрии фундаментального уравнения (2) ведет к отсутствию в нем массового члена, неинвариантного относительно масштабного и 75-преобразований. С другой стороны, то же требование означает, что взаимодействия первичных частиц должны обладать максимальной симметрией. Поэтому отсутствие массы у первичной частицы было бы серьезной трудностью для программы Гейзенберга — единственная известная нам частица с массой нуль и со спином 1/2 (нейтрино) не участвует в наиболее симметричном сильном взаимодействии. [c.185]

Пределы интегрирования в этой формуле прямо отражают кинематику акта передачи 4-импульса от нейтрино к среде. [c.224]

Несмотря на успех теории Ферми и возраставшую веру физиков в реальность нейтрино, были необходимы прямые экспериментальные доказательства его существования. [c.70]

Совершенствование методов прямого измерения масс нейтрино снижает их верхние границы (нанример, для эта граница за 10 лет стала ниже приблизительно на порядок величины). Однако вполне возможно, что массы нейтрино меньше их теперешних верхних границ на много порядков. Поэтому особый интерес представляет поиск явлений, возможных только нри конечных массах нейтрино. [c.166]

Для трех частиц, участвующих в реакции, примем (даже это утверждение делается с известной оговоркой), что тг-мезоп подчиняется статистике Бозе-Эйнштейна, а тг-мезоп и нейтрино подчиняются принципу Паули. Формула (4) и последующие позволяют прямо выразить вероятность перехода формулой, которая действительна как для свободных, так и для связанных мезонов и включает только одну эмпирическую постоянную /, содержащуюся в формуле матричного элемента. В этой связи уместно отметить аналогию между коэффициентом / и электрическим зарядом. В явлениях электромагнитного характера взаимодействие можно в общем (несколько упрощенно) выразить как произведение плотности заряда р на потенциал V, проинтегрированное по всему пространству [c.35]

Ввиду особых свойств (z = О, т = О, i 0) нейтрино чрезвычайно трудно наблюдать, поэтому вплоть до последних лет физики располагали лишь косвенными доказательствами существования этой частицы. Прямой опыт по регистрации нейтрино был поставлен только в 1956 г. Рейнесом и Коуэном. [c.21]

Пятидесятые годы были ознаменованы бурным развитием новых, весьма совершенных методов регистрации частиц — методов эмульсионной камеры и пузырьковой камеры. С их помощью сначала в составе космических лучей, а затем и в пучках частиц, выведенных из ускорителей, были обнаружены новые нестабильные частицы /С-мезоны с массой 966 Ше и гипероны с массой, превосходящей массу нуклона. Триумфом ядерной физики последних лет было обнаружение антипротона, антинейтрона и других античастиц проведение прямого опыта, доказывающего существование нейтрино изучение структуры нуклонов, обнаружение несохранения четности в слабых взаимодействиях и открытие эффекта Мёссбауэра. [c.24]

Прямой опыт по обнаружению взаимодействия нейтрино с веществом удалось поставить только в 1953 г. Коуэну и Рейнесу (см. 83, п. 3) сечение взаимодействия нейтрино оказалось равным примерно 10 см . [c.147]

В настоящем параграфе будут приведены два экспериментальных обоснования для этих утверждений отсутствие безней-тринного двойного р-распада ( 17, п. 1) и опыты по наблюдению прямого взаимодействия нейтрино и антинейтрино с нуклонами ( 17, п. 2). Результаты этих экспериментов позволяют [c.235]

Четности ядер и igAr одинаковы, а их спины равны соответственно 2 и 0. В действительности этот распад явно запрещен, поскольку для него lg(/Ti/J = 13,5, и его график Ферми заметно отклоняется от прямой на всем протяжении. В настоящее время нет никаких сомнений в том, что спин нейтрино и антинейтрино равен /2. Ниже в п. 11 мы обсудим еще один тонкий вопрос, связанный со спином нейтрино. [c.246]

Ядро, находящееся в покое, претерпевая радиоактивный распад, испускает электрон с количеством движения 1,73 Mev/ и под прямым углом к направлению электрона — нейтрино с количеством движения 1,00 Mev/ . (Mev == 10 электрон-вольт является ед1П1ицей энергии, употребляемой в современной физике она равна 1,59-Ю" эргов. Соответственно Mev/ является единицей количества движения, равной 0,533-10 г-см1сек.) В каком направлении будет двигаться само ядро Чему будет равно его количество движения в Mtv/ Чему будет равна его кинетическая энергия в электрон-вольтах. если оставшаяся масса ядра равна 3,90-г [c.38]

К сегодняшнему моменту реликтовые фотоны остыли и имеют, согласно наблюдениям, тсмп-ру Тх2,7 К. Помимо реликтовых фотонов сегодня должны существовать реликтовые нейтрино с темп-рой несколько нише, чем у фотонов (T Z К). Более высокая темп-ра фотонов по сравнению с нейтрино объясняется тем, что нары (е , е+), превратившись в фотоны, добавили свою энергию к энергии фотонов. Прямое паблюденио реликтовых нейтрино пока невозможно. [c.518]

Поскольку спин мюонного нейтрино vn, возникающего вместе с р+, ориентирован против направления импульса V i, а спин мюонного антинейтрино Тц, возникающего вместе с р , — в направлении импульса тц, М., образующиеся от двухчастичных распадов я —> pv, К —> pv, имеют вынужденное направление спина, определяемое законами сохранения импульса и угл. момента спин р" от распада покоящйхся пионов и као-вов по каналу л+ -> p+Vn, К+—> p Vp, Направлен против импульса р" , а спин р" — в наиравлейии его импульса. Этот факт проверен прямыми экспериментами. В др. реакциях (напр., К" —> n p+Vp, K я p Vp) ориентация спина М. противоположна вынужденной в соответствии с тем, что в слабом взаимодействии с заряженными токами р" входит С отрицательной, а р" с положительной спиральностями. [c.231]

Он подтверждается прямыми нейтринными экспериментами. Так, в экспериментах с мюонвы.ми нейтрино высоких энергий наблюдался обратный р-распад, идущий по схеме v e" —> p Vg на электронах вещества (порог этой реакции в лаб. системе ок. 10 ГэВ), и не наблюдалось рождения М. в пучке мюонных антинейтрино. (Последняя реакция должна была бы происходить, если бы в распаде р хотя бы частично испускалось мюонное антинейтрино, напр. происходила бы реакция р — е" VgVjx.) С др. стороны, как показывает эксперимент на мезонной фабрике, нейтрино от распада р , останавливающиеся в веществе, рождают в детекторе электроны (в результате реакции eA-z— e"A2+i) и не рождают позитронов (к-рые могли бы возникать от реакции v A —> e+Az-i). Тем самым доказывается, что в распаде р" возникает электронное нейтрино Vg (и не рождается антинейтрино Vg). Одновременно получаются также эксперим. ограничения сверху на вероятности переходов Vg Vg и Vj —> Vg. Дос- 231 [c.231]

Существуют две разные постановки эксперимента обычная — с Н. от Я-, К-распадов и сброс пучка на толстую мишень, позволяющий изучать прямые Н. В первом случае нейтринный пучок формируется в распадах я- и К-меаонов, родившихся во взаимодействиях ускшэенных протонов с достаточно тонкой мишенью. Необходимым элементом в такой постановке эксперимента является распадный канал (для осуществления распадов я и К). При ж 200 ГэВ, напр., его длина равна ок. 300 м. Между распадным каналом и детекторами Н. расположены мюонный фильтр — слои железа, а также слои грунта, в к-рых поглощаются все частицы, за исключением Н. [c.264]

ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ — векторные частицы, за счёт обмена к-рыми осуществляется слабое взаимодействие. Они наз. промежуточными по историч. причинам, поскольку их существование было предсказано теоретически задолго до их прямого обнаружения как реальных частиц (1983), а именно, локальное четырёхфермнонное взаимодействие между заряженными токами и нейтральными токами представлялось как результат промежуточного обмена виртуальными частицами и 2 [на рис. в качестве примера пока.зано, как указанный обмен осуществляется в рассеянии нейтрино (V) на электроне [c.144]

Со времени появления первых указаний на существование тау-лептона (М. Перл и его сотр. 1975 г.) он щироко исследовался учеными [1]. Но если электронное нейтрино было обнаружено (К. Коэном, Ф. Ринсом и сотр.) в 1965 г., а мюонное нейтрино (Г. ДМ1 и сотр.) — в 1962 г., то тау-нейтрино еще не удавалось прямо наблюдать. [c.240]

Ч. Болтей (Колумбийский университет) сказал нам, что он со своими сотрудниками планирует эксперимент по прямому наблюдению тау-нейтрино, который предполагается начать примерно через три года на теватроне в Лаборатории им. Ферми. Для получения пучка тау-нейтрино будет использован распад / -мезонов, рождаемых протонами с энергией 1000 ГэВ. Это очарованные частицы с массой 2 ГэВ/уже наблюдавшиеся в некоторых экспериментах с эмульсионной регистрацией в Лаборатории им. Ферми предполагается, что вероятность распада F-мезона на тау-лептон и тау-нейтрино равна 3%. Ожидается, что на модернизированном ускорителе на 1000 ГэВ в Лаборатории им. Ферми можно будет получать в 10 раз больше [c.244]

Введение нейтрино (антинейтрино) объяснило не только сохранение спина при / -распаде, но и непрерывность энергетического спектра испускаемых электронов. Непрерывность спектра является прямым следствием непрерывного распределения энергии между электронами и антинейтрино в актах распада их сумма энергий равна тах- Кроме того, был дан ответ и на вопрос о внутринуклонном происхождении электронов при / -распаде, когда происходит превращение одного из нейтронов / -активного ядра по закону [c.503]

Нейтринная гипотеза была создана Паули для объяснения загадки 3-распада. Этот же процесс использовали для поиска нейтрино, начиная с первых, косвенных опытов и кончая прямым, решающим экспериментом Райнеса и Коуэна. [c.158]

Нейтрино до недавнего времени представляли себе безмассовымп частицами, и такими они рассматриваются в стандартной модели. Однако строгих, более того — достаточно убедительных оснований считать, что масса нейтрино равна нулю, нет. Накапливается все больше теоретических аргументов и экспериментальных указаний в пользу существования у них конечных масс. Между нейтрино с нулевой и самой малой конечной массой имеются нринциниальные различия как с точки зрения описывающей их теории, так и по ряду их проявлений в микромире и в космосе. Прямые эксперименты по измерению масс нейтрино до настоящего времени обозначают только верхние границы возможных величин этих масс [c.165]

Практически все имевшиеся в то время нейтроны оказались связанными в ядрах Не. Поэтому по отношению долей гелия и водорода в нынешней Вселенной можно определить отношение количества нейтронов и протонов Пп1пр в период первичного нуклеосинтеза . А отсюда может быть получено ограпичепие па возможное число типов легких нейтрино (а соответственно — и число поколений лептонов и кварков), бывшее самым жестким до прямого определения этой величины в эксперименте на LEP (см. 11.2). [c.225]

Хотя п пет прямой возможности определить спи-ральиость нейтрино, но ео можпо установить косвенно, зная, что спин л-ыезона равен нулю и что и v вылетают в противоположные стороны. Поэтолу спиральность х -мезона должна совпадать со спнраль-ностью электронного нейтрино, а спиральность (г -мезона о.му противоположна. [c.347]

В самом деле, если возможна реакция (8.25), то возрастает уверенность, что нейтрино имеет массу покоя майорановского типа. Наилучшим способом детектирования такого процесса является, очевидно, измерение энергий электронов е и Согласно формуле (8.24), энергетический спектр образующихся электронов должен быть непрерывным с ярко выраженным максимумом при значении энергии, равном половине полной энергии распада. В случае же реакции (8.25) сумма кинетических энергий электронов и должна равняться постоянной величине. Однако двойной р-распад, если даже и существует, является слишком редким процессом, чтобы можно было провести такие измерения. При современной технике измерений прямые методы позволяют установить лишь нижний предел для среднего времени жизни (табл. 8.3). [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...