Акустика движущейся среды

Как было указано в начале 67, приближение геометрической акустики соответствует случаю достаточно малых длин волн, т. е. больших значений волнового вектора. Для этого, вообще говоря, частота звука должна быть достаточно велика. Однако в акустике движущихся сред последнее условие становится не обязательным, если скорость движения среды превосходит скорость звука. Действительно, в этом случае k может быть большим даже при равной нул.ю частоте из (68,1) получаем при (0 = 0 уравнение [c.372]

АКУСТИКА ДВИЖУЩИХСЯ СРЕД — раздел акустики, й К-рои изучаются звуковые явления при движении среды или источников и приёмников звука. [c.42]

Изложены теоретические основы акустики движущейся среды, распространения звука в атмосфере, рассмотрены вопросы работы приемников звука в потоке. [c.2]

Следовательно, с точностью до постоянного множителя импеданс равен отнощению акустического давления к вертикальной компоненте смещения частицы в волне. По-видимому, впервые понятие импеданса было введено в акустику движущихся сред (в дискретно-слоистой модели) в работе [513] и независимо в работе [183], где было подчеркнуто значение понятия импеданса для переноса результатов, полученных в спучае неподвиж-ныл сред, на движущиеся. [c.42]

Большой интерес представляет акустика движущейся среды. Сюда относится ряд исследований виднейшего советского акустика Н, Н. Андреева. Весьма интересной ветвью акустики является акустика моря. В 1946 г. Л. Д. Розенберг обнаружил замечательное явление сверхдальнего распространения звуков под водой. Оказалось, что достаточно мощные звуковые импульсы могут быть восприняты приемной аппаратурой на расстоянии порядка тысячи километров. Это явление удалось объяснить Л, М, Бреховских. Сверхдальнее распространение звука обусловлено своеобразным характером зависимости скорости звука от глубины. [c.232]

Адиабатический процесс 201, 225 Акустика движущейся среды 232 Акустический прожектор 398 Акустическое сопротивление 187, 204 Амплитуда 11 [c.567]

Физическое различие между гиперболическими и эллиптическими уравнениями хорошо иллюстрируются на примере акустики движущейся среды. Известно [6], что уравнение распространения звука в среде, движущейся в направлении оси х со скоростью I) = Мс (М — число Маха), имеет вид [c.8]

Теорема взаимности в акустике движущейся среды. В движущейся среде теорема взаимности не выполняется. Это следует из того, что два источника 1 м 2, один из которых расположен ниже другого по течению жидкости, находятся не в одинаковых условиях. В работе [52] показано, что в движущейся среде теорема взаимности типа (14.2) будет справедливой в том случае, если вместе с изменением расположения излучателя и приемника заменить и направление скорости потока на противоположное. [c.83]

Понятие о характеристиках (в трёхмерном случае — характеристических поверхностях) имеет и несколько иной аспект. Именно, это есть лучи, вдоль которых распространяются возмущения, удовлетворяющие условиям геометрической акустики. Если, например, стационарный сверхзвуковой поток газа обтекает достаточно малое препятствие, то вдоль отходящих от этого препятствия характеристик расположится стационарное возмущение движения газа. К этому результату мы пришли ещё в 67 при изучении геометрической акустики движущихся сред. [c.386]

АКУСТИКА ДВИЖУЩИХСЯ СРЕД, [c.15]

Вместе с тем использование такого метода имеет ряд недостатков. Уравнение (10.8) есть уравнение в частных производных, тогда как оно должно быть записано в полных производных, поскольку мы имеем дело с акустикой движущейся среды. Это обстоятельство приводит к тому, что все рассмотрение оказывается справедливым только для чисел Маха потока, меньших единицы. Далее мы увидим, что, поступая более последовательным образом [8], можно получить уравнение Лайтхилла как частный случай более общих уравнений, справедливых для случая М > 1, где М = vj . [c.382]

В 2 этой главы указывалось на то, что теория, развитая Лайтхиллом, соответствует числам М потока, меньшим 1, и чтобы репшть вопрос об излучении шума потоком при Л/>1, следует исходить из уравнений акустики движущейся среды. Такое исследование было выполнено Филипсом [8]. [c.406]

Положим, что требуется определить поле излучения оболочки, колеблющейся под действием распределенных по ее поверхности сил F. Из принхщпа взаимности в акустике движущейся среды при некоторых достаточно широких условиях можно получить следующее интегральное соотношение [3] [c.427]

В книге впервые изложены теоретические основы акустики движущейся среды, распространения звука в атмосфере, рассмотрены вопросы работы приемников звука в потоке. Полученное Д. И. Блохинцевым уравнение распространения звука в произвольном неоднородном потоке явилось в дальнейшем базой для редтения задач по генерации звука потоком и определению затухания звука в каналах с импедансными стенками. [c.6]

Для газа можно показать [1], что если /< 1/т, где / — частота колебаний, а г — время свободного пробега между столкновениями, то газ можно рассматривать как сплошную среду, характеризуемую некоторыми постоянными. Такой метод рассмотрения принят в аэродинамике и в теории упругости. Игнорируя атомизм среды, мы не можем вполне строго и безупречно рассчитать явление дисперсии звука. К счастью, в большинстве практических вопросов дисперсия звука не имеет большого значения. Поэтому в этой книге мы не будем касаться явлений, требующ,их учета атомизма среды, и положим в основу теоретического анализа проблемы акустики движущейся среды уравнения аэродинамики сжимаемого газа. [c.9]

Обращаясь теперь к выводу основных уравнений акустики движущейся среды, мы будем игнорировать влияние вязкости и теплопроводности среды на распространение звука. Это влияние удобнее может быть учтено особо, как поправка, и ведет к уже рассмотренному выше поглощению звука. Однако роль этих факторов, определяющих необратимые процессы в гидродинамике, может быть весьма сущес1венна в образовании исходного состояния среды, в которой распространяется звук. Не менее существенно в этом же отношении действие силы тяжести Поэтому в основу теории распространения звука в неод нородной и движущейся среде следует положить общие уравнения двин ения сн имаемой жидкости. [c.28]

Чернов Л А О кривизне лучей и принципе взаимности в акустике движущейся среды//Тр комиссии по акустике АН СОСР -1951 - Сб 6 - С 63-65 [c.397]

Поскольку атмосфера представляет собой движущуюся неоднородную среду, в А. а. пользуются методами акустики движущихся сред. Темп-ра и плотность атмосферы уменьшаются о увеличением высоты на больших высотах темп-ра снова возрастает. На эти регулярные неоднородности накладываются зависящие от метеорол. условий изменения темп-ры и скорости ветра, а также их случайные турбулентные пульсации разл. масштабов. Все перечисленные неоднородности сильно влияют на распространение звука возникает искривление звук, луча — рефракция звука, в результате к-рой наклонный звук, луч может вернуться к земной поверхности, образуя акустич. зоны слышимости и зоны молчания происходит рассеяние и ослабление звука на турбулентных неоднородностях, сильное поглощение звука на больших высотах и т. д. При акустич. зондировании атмосферы распределение темп-ры и ветра нг больших высотах определяют по измерениям времени и направления прихода звук, волн от наземных взрывов или взрывов бомб, сбрасываемых в атмосферу с ракеты. [c.35]

Смотреть страницы где упоминается термин Акустика движущейся среды : [c.159] [c.427] [c.251] [c.182] [c.10] [c.12] [c.14] [c.16] [c.18] [c.20] [c.24] [c.26] [c.28] [c.30] [c.32] [c.34] [c.36] [c.40] [c.42] [c.394] [c.14] [c.422] [c.463] [c.397] [c.294] [c.43] [c.394] [c.15] [c.310]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...