См. также Уравнения Хартри Уравнения

Подобный процесс возможен также для твёрдых тел >). Мы ограничимся здесь случаем уравнений Хартри и не будем рассматривать обменные члены. Эти уравнения будут [c.346]

Резюмируя, можно сказать, что решения (78.11) уравнения (78. 1), полученные путём замены элементарных ячеек равновеликими по объёму сферами, являются также решениями уравнений Хартри для решётки. [c.378]

Уравнение (3.6) есть одночастичное уравнение Шредингера — уравнение Хартри. Оно описывает электрон (/) с координатой г в поле с потенциалом V (г) ионов решетки и в кулоновском поле с потенциалом среднего распределения всех остальных электронов к Ф У). Параметры Лагранжа Е приобретают значения одноэлектронных энергий. Мы еш,е вернемся к этому вопросу. Обсуждение самого уравнения мы также откладываем. [c.23]

Мы обсудили, как электроны металла экранируют распределение внесенного внешнего заряда. Однако экранировка будет сказываться также и на взаимодействии двух электронов друг с другом, поскольку с точки зрения остальных электронов эти два электрона можно рассматривать как внешние заряды. Если вернуться к уравнениям Хартри — Фока и принять эту точку зрения, то теорию можно значительно улучшить. Мы не можем подправлять [c.343]

См. также Периодический потенциал Уравнения Хартри — Фока 1343, 344 [c.447]

См. также Приближение независимых электронов Теория ферми-жидкости Уравнения Хартри — Фока, Экранирование Электроны атомного (ионного) остова 118, 115 волновые функции 1197, 198 сравнение с валентными электронами 1197, 198 Электроны валентные см. Валентные электроны Электроны проводимости 118. [c.454]

См. также Теория ферми-жидкости Уравнения Хартри — Фока Электрон-электронное взаимодействие Приближение почти свободных электронов I 157-179 [c.406]

Уравнения (38.5) и (38.8) соответственно для и сходны с теми, которые выведены методом самосогласованного поля Хартри, а также с уравнением, выведенным путем канонического преобразования (см. ниже). [c.761]

Но это уравнение тождественно совпадает с уравнением (9.8) несжимаемого пограничного слоя на клине, исследованным Д. Р. Хартри при различных значениях р. Это исследование показало, что при всех Р < —0,199 т < —0,0904) наступает отрыв пограничного слоя. Следовательно, при значениях т = —1/8 ж т = —1/10, указанных в приведенной выше таблице, на теплоизолированной стенке также наступает отрыв пограничного слоя. [c.327]

См. также Уравнения Хартри Уравнения Хартри — Фока Пироэлектрические кристаллы II162 (с), 177—179 [c.427]

См. также Теория фермижидкости Уравнения Хартри — Фока Электрон-электронное взаимодействие Приближение почти свободных электронов 1157—179 аналогия в теории колебаний решетки 177 (с) в одномерном случае 1161 [c.433]

См. также Периодический потенциал Уравнения Хартри — Фока I 343, 344 для свободных электронов I 333—337 п волны зарядовой плотности II 299 п восприимчивость Паули II 285 и глубина зоныэ в приближении свободных электронов I 335 и магнетизм свободных электронов I 334, 335 [c.413]

На подобную эквивалентность решений впервые было показано автору Островским, а также Диком (см. работу Марча и Мюррея [20]). Преимущество метода вычислений Лангера и Воско заключается в том, что он прост и позволяет оценивать одним и тем же примером поправочные члены к теории Хартри для газов высокой плотности. Конечно, численные методы Лангера и Воско также приемлемы для наших задач, так как они дают эквивалентные результаты при решении уравнения (48). Экранирующий потенциал, вычисленный выше, тесно связан с межионным взаимодействием точечных ионов. [c.28]

Хоуарт [6] исследовал влияние сжимаемости на отрыв в случае, когда скорость основного потока, начиная от критической точки, возрастает до максимума и затем уменьшается. Выяснилось, что при таком распределении скорости отрыв в потоке газа происходит раньше, чем в потоке жидкости. В этом методе используются уравнения неразрывности, количества движения, энергии, а также функция тока. Аналогичные результаты были получены Коупом и Хартри [7], но их метод связан с трудоемкими расчетами на вычислительных машинах. Кроме того, работа Хоуарта [6] имеет более непосредственное отношение к отрыву, чем метод Коупа и Хартри. В расчетах предполагалось, что [х оо Г и Рг = 1. [c.231]

Как и прежде, мы находим только приближенные решения исходного уравнения для получения точного решения потребовался бы бесконечный ряд слэтеровских определителей. Опять мы можем написать выражение для полной энергии в приближении Хартри — Фока, которое также будет содержать кроме простой суммы величин в некоторые поправочные члены. [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...