Уравнения движения в форме Ламба

Действительно, уравнения движения в форме Ламба—Громеки для плоского движения имеют вид [c.67]

УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ В ФОРМЕ ЛАМБА [c.55]

Рассмотрим уравнение движения в форме Громека - Ламба для баротропной жидкости в поле массовых сил, имеющих потенциал. Так как по условию = О и rot V = О, то из (7.10) следует [c.60]

В случае безвихревого движения идеальной жидкости легко указать первый интеграл уравнений движения. Для этого возьмем уравнение Эйлера в форме Громека — Ламба [(10) гл. III] [c.163]

Мы будем исходить из уравнений движения вязкой жидкости (5.4) в форме Ламба, причём сразу же предположим, что внешние силы отсутствуют, так что эти уравнения принимают вид [c.632]

Наконец, отметим найденную Г. Ламбом форму уравнений движения, которую можно записать в векторном виде следующим образом [c.75]

Для удобства дальнейшего использования приведем записи уравнения неразрывности (1.26), уравнений движения (1.10) или (1.25), уравнений Громеки - Ламба (1.12) или (1.28) и уравнений Гельмгольца (1.14) или (1.29) в произвольной ортогональной системе криволинейных координат, а также в наиболее часто используемых случаях в декартовых, цилиндрических и сферических координатах. Отметим, что переход к уравнениям движения идеальной жидкости для любой формы записи уравнений формально получается, если положить v = О. [c.36]

И. С. Громека (1851—1889) заложил основы теории так называемых винтовых потоков и потоков с поперечной циркуляцией, получивших большое практическое значение. Он исследовал неустановившееся ламинарное движение вязкой жидкости в цилиндрических трубках и изучал влияние деформации упругих стенок на движение жидкости эти исследования представляют большой интерес для физиологии. Получил в новой форме уравнения гидродинамики, носящие название уравнений Громеки — Ламба. [c.8]

Уравнения движения идеальной жидкости 5. Уравнения движения в форме Ламба—Громеки (4.1.9) в проек- [c.48]

Уравнения движения в форме Ламба. Проектируя уравнение (6.5) на оси Ох, Оу, Ог и вводя для краткости обозначение го1г> = 1 , мы приходим к системе уравнений, носящих название гидродинамических уравнений Ламба-. [c.54]

Теория Г. Тейлора переноса завихренностиТейлор Г. развивает методы Рейнольдса по-другому, чем Прандтль. Как было отмечено выше, Тейлор Г. по-иному представляет себе механизм турбулентности. По Тейлору, турбулентные возмущения переносят не количества движения из одной части потока в другую, а группы частиц, охваченных вращательными движениями. В связи с этим Тейлор Г. применяет методы Рейнольдса к уравнению количеств движения в форме Ламба—Громека [c.235]

Данные дифференциальные уравнения позволяют описать течение идеальной жидкости в двух простейших случаях безвихревого и вихревого движений. В форме Ламбо они примут вид [c.13]

Вихри на Су1 . Уравнения движения для этой задачи впервые были получены A.A. Фридманом и П.Я.Полубариновой (Кочиной) в 1928 г. [56] простой периодизацией обычной плоской задачи iV-вихрей, хотя более частные формы были рассмотрены Г. Ламбом [37], Т. Карманом [103], в связи с задачей вихревого обтекания цилиндра идеальной жидкостью и образованию за ним двух бесконечных вихревых цепочек, в которых вихри расположены в шахматном порядке (дорожек Бенара-Кармана, см. рис. 59). [c.162]

Уравнения (74) и (75) представляют собой хорошо известные частотные уравнения Рэлея —Ламба. Эти трансцендентные уравнения имеют обманчиво простую форму. Несмотря на то что они были выведены в конце прошлого века, исчерпывающее объяснение соответствующего частотного спектра было дано лишь сравнительно недавно в работе Миндлина [47]. Подробности читатель может найти в книге Ахенбаха [3]. Для каждого конкретного значения волнового числа k уравнения (74) и (75) определяют бесконечное множество частот со. Каждому решению уравнений (74) и (75) соответствует частная форма волнового движения, называемая модой. Таким образом, частотное урав нение определяет бесконечное множество непрерывных кривых, называемых ветвями, которые наглядно показывают связь между частотой со и волновым числом k для каждой моды волнового движения. Совокупность этих ветвей образует частотный спектр. [c.397]

Наблюдения с помош,ью скоростной киносъемки за поведением пузырьков в ударных волнах (Б. Е. Гельфанд, С. А. Губин и др., 1975 В. В. Кузнецов, В. Е. Накоряков и др., 1977) показывают, что пузырьки могут иметь форму, сильно отличающуюся от сферической, и тем не менее, теория, основанная на уравнении типа Рэлея — Ламба для радиального движения вокруг пузырьков, выведенного в предположении сохранения их сферической формы, хорошо описывает эволюцию волн, если нет дробления. Видимо, уравнение Рэлея — Ламба правильно описывает главное, а именно изменение объема пузырьков, несмотря на потерю ими сферической формы. [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...