Бесстолкновительная среда

Арнольд В. И. Перестройки особенностей потенциальных потоков в бесстолкновительной среде в бесстолкновительной среде и метаморфозы каустик в трёхмерном пространстве. Тр. Семинара им. Петровского 1982, 8, 21-57. [c.321]

Иными словами, в системе будет усиление, если она чувствительна к спаду сигнала во времени, и непропускание, если система не чувствует этого спада (волна просто не проникает в среду, как, например, в случае бесстолкновительной плазмы, когда кс = при ш < Шр) физически данный критерий связан с принципом причинности. Если предположить, что система возбуждается источником, сигнал которого меняется во времени по закону ехр(г Кеа -< ) ехр(— 1ша - ) и 1ша —оо, то все волны должны затухать с удалением от источника из-за конечной скорости распространения возмущения. Следовательно, когда волна усиливается при действительных то знак 1ш должен измениться при 1ша — оо, т.е. при нарастании во времени волна должна затухать в том направлении, в каком усиливалась при 1ша = 0. [c.173]

С физической точки зрения уравнения (8.2)-(8.3) и (8.18) описывают движение бесстолкновителъной среды движущиеся по различным траекториям частицы не взаимодействуют друг с другом (в частности, среда настолько разрежена, что ее частицы проходят друг сквозь друга не сталкиваясь). Модель бесстолкновительной среды с потенциальным полем начальных скоростей используется в астрофизике для объяснения образования звездных скоплений (соответствующие ссылки можно найти в [9]). [c.94]

Таким образом, система уравнений двухскоростного дви 1 ення бесстолкновительной дисперсной смеси является негиперболической, причем, как показано ниже, учет составляющей межфаз-пой силы за счет эффекта присоединенных масс не влияет на этот вывод. Проблемам негиперболичности в механике сплошной среды всегда уделяется особое внимание (Л. В. Овсянников, [c.304]

МногокомпонентБость плазмы также приводит к дополнительным Н. п., наиболее важным среди к-рых является широкий класс дрейфовых Н. п. Источником свободной энергии здесь служит тепловая энергия плазмы, удерживаемой магн. полем. Вследствие неоднородности давления плазмы электроны и ионы дрейфуют в разные стороны со скоростью в г/гя раз меньшей, чем тепловая скорость ионов (гя — средний ларморовский радиус ионов), и т. о. создают слабый ток в плазме, возбуждающий т. н. дрейфовые волны. Как правило, характерные инкременты дрейфовых Н. п. по крайней мере в г/гя меньше идеальных МГД неустойчивостей. Многие диссипативные МГД 11. п. имеют свои аналоги в бесстолкновительной плазме, где диссипация энергии обусловлена взаимодействием плазменных волн с группой резонансных частиц. [c.347]

Определить концентрацию электронов в бесстолкновительной газовой плазме, при которой ртнрсительная диэлектрическая проницаемость среды становится равной нулю на частоте сигнала 10 Гц. [c.199]

Таким образом, диссипация возникает уже в бесстолкновительной плазме это явление было предсказано Л. Д. Ландау (1946) и о нем говорят как о затухании Ландау. Не будучи связано со столкновениями, оно принципиально отличается от диссипации в обычных поглощающих средах бесстолкновитель-ная диссипация не связана с возрастанием энтропии и потому [c.157]

Задача этого и следующего параграфов - переход от дифференциальньгх уравнений для поля деформаций й (дг) (или для любого другого поля) к интегральным уравнениям технически очень проста. Она решается с помощью выбора соответствующей функции Грина. К сожалению, этот выбор неоднозначен, и для решения этой проблемы в научной литературе привлекаются дополнительные и очень глубокие физические принципы (принцип причинности [27], принцип предельного поглощения [28], условия излучения Зоммерфельда [29] в теории дифракции, правила обхода Ландау [30] в теории бесстолкновительной плазмы, условия временного сглаживания волновой функции Геллманна-Гольдбергера в квантовой теории рассеяния [31], граничные условия Боголюбова [32] в кинетической теории газов). Мы покажем, что без всего этого можно обойтись, поскольку однозначный выбор функции Грина определяется заданным направлением времени, непрерывностью спектра возбуждений бесконечной среды, гладкостью корреляционных функций случайных неоднородностей и условием ослабления корреляций [33]. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...