Интервал достижимости

По мере увеличения 71 и 01 на орбите Луны появляется интервал достижимости с серединой в точке М2. Когда геоцентрический угол интервала достижимости станет равным 13,2°, т. е. суточному угловому перемещению Луны по орбите, появится возможность достигнуть Луны в любой сидерический месяц. Правда, запуск дол-н ен быть произведен в течение одних, заранее установленных суток. Если продолжать увеличивать У и 01, то появится возможность уменьшить угловую дальность перелета до величины Ф = я — ЧР щах При этом интервал достижимости станет равным 2я и появится возможность запуска к Луне в любые сутки месяца. [c.275]

В реальном диапазоне значений k=—1,5-ь2,5, достижимых при обработке давлением без наложения гидростатического давления, величина Лр изменяется от 2 до 8 и более раз (рис. 277), что сравнимо с изменением предела пластичности в зависимости от температуры для допустимого температурного интервала горячей деформации (см. рис. 278). [c.525]

МНОЖЕСТВА ДОСТИЖИМОСТИ. Траекторией движения r(f) называется множество положений, которые точка последовательно занимает с течением времени (t пробегает максимальный интервал определения г (О, содержащий о). Чтобы получить уравнение траектории или ее части в виде х(- . У)= , в принципе надо из формул движения x=x t), y = y t) исключить t. [c.149]

Величина Wa пропорциональна световой мощности накачки, поглощенной ионами неодима активной среды, и численно равна обратной величине интервала времени, за который один ион неодима под действием данной объемной плотности мощности накачки перейдет с основного уров ня на метастабильный. Чем больше мощность накачки, тем меньше этот интервал и тем выше Wa. В пределе, при некоторой большой м ощности накачки, величина может быть доведена до Г1 = 4 10+ сив этом случае все ионы неодима перейдут с основного уровня на метастабильный (Nz=Ni). На практике такие мощности накачки не достижимы. Связь между Ws и поглощенной мощностью источника на(качки определяется из рассмотрения инверсной населенности Nub перечисленных выше предположениях имеет вид [c.56]

Таким образом, условие положительности результирующего усиления выполняется лишь в течение интервала времени, составляющего малую часть длительности импульса накачки, так что излучение лазера концентрируется именно в этом интервале времени. Уменьшение усиления, вызываемое самим генерируемым импульсом, является важным обстоятельством, способствующим синхронизации мод, так как оно приводит к укорочению заднего фронта импульса. При этом важно, чтобы лазерный импульс в непрерывном режиме проходил через активную среду синхронно с импульсом накачки. Это требует относительно высокой точности взаимной настройки резонаторов обоих лазеров. Длина резонаторов должна быть подобрана с точностью до нескольких микронов. Как и при активной синхронизации мод, существенную роль играет эффективное ограничение ширины спектра излучения лазера, поскольку оно определяет предельно достижимые минимальные значения длительности импульсов. [c.152]

Достижимые квалитеты точности при обработке резанием деталей ИЗ пластмасс для интервала размеров 1—500 мм [c.924]

Результат (277) приводит к правилу квантования старой квантовой теории, но с полуцелым квантованием . Это означает, что фазовый интеграл старой квантовой теории равняется полуцелому кратному h. Оказывается, таким образом, что это правило квантования даёт лучшее приближение к волновой механике, чем квантование в целых числах. Из сказанного выше, это следует также и для систем со многими степенями свободы, если переменные для них разделяются. При этом, однако, особо предполагается осцилляторный характер рассматриваемой степени свободы, т. е. предполагается, что в определённом интервале каждому значению рассматриваемой координаты q соответствуют два значения скорости частицы , отличающиеся друг от друга знаком, так что каждая точка этого интервала в течение полного периода проходится два раза тогда как -точки вне рассматриваемого интервала не должны быть достижимы для механических траекторий с теми же значениями постоянных интегрирования. Осцилляторный тип степеней свободы противоположен ротационному типу, примером которого может служить угловая координата (прецессионное движение вокруг неподвижной в пространстве оси). Мы увидим, что в этом случае (поскольку речь идёт об орбитальном движении частицы, а не о спине) волновая механика приводит к целочисленному квантованию. [c.158]

Отметим, что в случае достижимости притягивающей границы можно рассматривать различные варианты поведения диффузионного процесса после его попадания в точку г/. А именно, границу можно рассматривать как поглощающую (TV(i) = Г/, t > т), отражающую (т.е. переводящую траектории процесса внутрь интервала с вероятностью 1) и эластичную , в которой поглощение и отражение происходит с отличной от нуля вероятностью. Можно рассматривать также пропускающие и задерживающие границы, смысл определения которых очевиден. [c.306]

Временной интервал между импульсами т,. = (Д 3) 1, где Д 3 — разность между двумя соседними частотами длительность импульса т =(Л Д 3) 1. Продольные моды резонатора как раз представляют собой колебания, собств. частоты к-рых эквидистантны и отделены друг от друга интервалом AQ = /2L(,n. В реальных системах этот интервал —10 Гц. При Л 10 можно получить импульсы длительностью с (ультракороткие импульсы). Число генерируемых мод N определяется хнприном спектральной линии Деи., и мсжмодовымчастотным ин-тервалом Д 2 iV = A D,,/AQ, так что принципиально достижимая длительность импульсов [c.549]

Таким образом, модель совместной равновесной зернограничной сегрегации примесей и легирующих элементов позволила получить количественное объясуеИие основных особенностей развития обратимой отпускной хрупкости низколегированных Сг — N1 — Мо сталей монотонной кинетической и экстремальной температурной зависимостей охрупчивания узкого температурного интервала максимального охрупчивания и его повышения при увеличении в стали концентраций примеси и совместно с ней сегрегирующих легирующих элементов возрастания максимально достижимого охрупчивания с понижением температуры замедления охрупчивания при наличии молибдена в стали быстрого восстановления "вязкого" состояния стали при повторном высоком отпуске значительного охрупчивания стали с высоким содержанием фосфора уже в исходном "вязком" состоянии. Построенные расчетнь1М путем изотермические и термокинетические диаграммы охрупчивания позволили прогнозировать развитие обратимой отпускной хрупкости Сг — N1 Мо сталей в широком диапазоне температур и длительностей охрупчивающих выдержек, а также скоростей охлаждения после высокого отпуска. [c.105]

Задача анализа структурной управляемости рассматривается при отсутствии ограничений на параметры управления и интервал времени процесса управления. Задача заключается в выяснении того, существуют ли в фазовом пространстве системы неуправляемые и недостижимые состояния. При этом система (П 1.1) называется полностью управляемой, если любое ее состояниех е Л" является управляемым и достижимым при некоторых конечных и Соответственно, система называется неполностью управляемой, если неуправляемые и недостижимые состояния существуют. [c.515]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...