Инкремент

Вернемся к равенствам (57,6). Умножив теперь второе на и сложив с первым, получим для инкремента у = —ш следующее выражение [c.313]

Но в подкритической ( < 5 кр) области все полученные по линейной теории инкременты, в том числе наибольший из них yi, отрицательны. Поэтому из (57,11) следует, что Л (/)->0 при /->оо, а ввиду существенной положительности подынтегрального выражения в N стремятся к нулю также и сами функции [c.315]

Отметим, что ImQ = 0 это значит, что возмущения не распространяются вдоль фронта и усиливаются как стоячие волны. Неустойчивость имеет место для возмущений со всеми длинами волн, причем инкремент усиления растет с k (следует, однако, помнить, что исследование, в котором фронт рассматривается как геометрическая поверхность, относится лишь к возмущениям, дли-нг, волны которых велика по сравнению с б А б -С 1). При заданном k инкремент возрастает с увеличением (г. [c.669]

Управляющие параметры а , аг, аз, (Х4 в виде безразмерных комплексов выполняют роль физических критериев подобия для различных гидродинамических, физических и химических реагирующих систем. Они имеют простой физический смысл а характеризует отношение дисперсии скорости к дисперсии инкремента, (Х2 - нелинейную зависимость фазы (частоты) от амплитуды возмущения, аз - отклонение центра волнового пакета от гармоники максимального инкремента, а,, - групповую скорость волнового пакета. Каждый из этих критериев особым образом влияет на взаимодействие и развитие возмущений. [c.11]

На рис. 1.1 представлена самоорганизация случайного поля амплитуд (а-е) и фазы (а - е ) возмущений в среде без дисперсии при различных значениях безразмерного времени х = Г2<м,/е (г - время, и Х - инкремент, е - малый параметр) а = 0 /> = 0,2 с = 0,6 д = 1,2 е = 2,0 /= 4,7 [7]. Из этого рисунка следует, что самоорганизация (позиция е и е ) характеризуется величинами амплитуды и фазы практически постоянными и не зависящими от волновой координаты. [c.12]

Уменьшение амплитуды генерации при синхронизме тем больше, чем больше связь между контурами и меньше потери второго контура. При достаточно высокой добротности второго контура автоколебания в системе вблизи синхронизма контуров вообще могут быть подавлены. Условие такого гашения автоколебаний состоит в том, что инкремент первого контура дo = Лi5 v/2 —д ( 1 = бг/ — декремент первого контура) в некоторой области частот оказывается меньше величины а а2Ь 1к р, представляющей собой потери (декремент), вносимые дополнительным контуром в первый контур. Зависимость амплитуды колебаний А от частоты VI при наличии области гашения изображена на рис. 7.11. Границы этой [c.272]

Подключение дополнительного контура, так же как и в случае слабой связи, уменьшает амплитуду колебаний в генераторе. Степень ее уменьшения при сильной связи зависит от соотношения инкремента и декремента [c.274]

Уравнения (7.6.3) будем решать методом вторичного упрощения укороченных уравнений (см. 7.3). Малым параметром р будем считать величину 1(00/61 = р 1, т. е. отношение коэффициента связи к инкременту первого контура. Величина тоже примерно равна р. [c.279]

Отсюда следует, что нарастающее со временем решение будет при Л1 > /а. В экспоненте (11.1.35) член р/2 характеризует потери энергии (декремент), а член р Л1 —инкремент системы. Из требования превышения инкремента системы над декрементом (при малых амплитудах) вытекает условие самовозбуждения системы Рис. 11.3. График функции / (ш) для ли- [c.351]

Характеристическое уравнение для определения безразмерного инкремента затухания 335 [c.461]

Опасная зона начальных условий при жесткой потере устойчивости может быть очень узкой ее бывает нелегко обнаружить при вычислениях. В этом — существенная разница между уравнениями, лежащими вблизи границы устойчивости,, и уравнениями, неустойчивыми по линейному приближению, с большим инкрементом (максимальной вещественной частью собственного числа). [c.40]

По аналогии с логарифмическим декрементом колебаний можно ввести понятие логарифмического инкремента, характеризующего характер нарастания амплитуд во времени [c.102]

Эта формула утрачивает силу, когда коэффициент р настолько мал, что ф 6/(2я) и необходимо учитывать кривизну траектории корня Л]. На рис. 18.99, А представлены графики зависимости а от р для двух значений Инкремента колебаний б = 2я-10 2 и б2 = 2я-10 . При б->-0 кривая А — р приближается к границе устойчивости, установленной для б = 0, т. е. соответствующей динамическому критерию, и в пределе совпадает с ней ). [c.448]

Импульс ударный 264 Инерция поворота сечений 209, 211, 213 Инкремент колебаний логарифмический 102 [c.476]

Л/ — полное число инкрементов Fq и ([/q) — исходные состояния для векторов сил и перемещений. [c.93]

Для распада существенны быстро растущие колебания, имеющие наибольшее значение инкремента q. [c.26]

При п = о Со — е 1 и выражение для инкремента колебаний имеет вид [c.27]

На рис. 3-7 показана зависимость безразмерного инкремента колебаний q у от волнового числа k — для [c.32]

К. Вебер [Л. 11] аналитически определил условия распада и длину сплошной части струи вязкой жидкости, также применив к этому случаю теорию малых колебаний. Для струи жидкости, обладающей вязкостью jj., коэффициентом поверхностного натяжения а и плотностью р, вытекающей из круглого отверстия радиуса Rq в спутный поток невязкого газа плотности Рг с относительной скоростью W, которая значительно меньше скорости звука, было получено следующее уравнение зависимости инкремента колебания от волнового числа I [c.6]

В [3-1, 3-2, 3-33] показано, что пленка диэлектрической жидкости, находящаяся Б электростатическом поле и подвергнутая случайному возмущению, при определенных условиях может оказаться неустойчивой. Учет вязкости и гравитационных сил приводит к некоторому уменьшению инкремента колебаний, но дестабилизирующее влияние электростатического поля сохраняется [3-2]. [c.71]

Здесь и Г/ — электронная и ионная темп-ра, п — плотпость плазмы, — компонента волнового ректора, перпендикулярная Н. Инкремент нарастания Д. н. может достигать Скорость дрейфовой волны в [c.20]

В ур-ниях (1) — (3) частота (о 0)(к, t) и инкремент флуктуаций поля ) определяются ф-лами, [c.257]

Исследование неравенства (11.1.36) проведем графически. Для этого построим правую часть выражения (11.1.36) как функцию частоты /(ы) (рис. 11.3). На том же рисунке проведем прямую, соответствующую величине 5. На оси абсцисс отмечены те дискретные значения частоты со ( =1, 2,. ..), которые соответствуют собственным частотам системы, удовлетворяющим уравнению (11.1.23). Как мы видим, с ростом номера собственной частоты превышение инкремента над декрементом уменьшается. Начиная с некоторой частоты (сод), система не самовозбуждается. [c.351]

Здесь е — малая величина, й = ср + 1ф — инкремент затухания возмущения фронта, ф — действительная частэ инкремента, ф — мнимая часть инкремента затухания, К— волновое число, а 1 — мнимая единица. Будем отыскиват > решения для возмущений температуры и концентрации и виде [c.334]

Система уравнений (6.11.21), (6.11.22) однородна, и щ -тривиальное рещение этой системы имеет место только в том случае, когда ее определитель равен нулю. В результате удается получить характеристическое уравнение для определения безразмерного инкремента затухания X в зависимости от безразмерного волнового числа к и безра -мерных критериев Ве = 0 у. и г [c.335]

ИЯМ системы (8-6). Кроме того, уравнение (8-9) даёт неопределяющне критерии, содержащие инкремент и волновое число колебания, приводящего к распаду струи. [c.228]

Критерии подобия, характеризующие распыливание вязкой жидкости, вытекающей из цилиндрического насадка, могут быть получены в результате анализа уравнений (3-16) или (3-29). При этом необходимо учесть, что инкремент колебаний q, входящий в уравнения, обратно пропорционален промежутку времени Т от момента истечения струи из форсунки до начала ее распада и может быть заменен в критериях величиной 1/Т. Волновое число k в критериях выражено через длину волны колебаний 2nrjk. [c.39]

Работая с неналаженными по тем или иным причинам демпферами, можно наблюдать работу ротора на границе устойчивости и тогда по известной характеристике демпфера можно определить величину возбуждающих автоколебания сил. В наиболее тяжелых случаях возбуждение бывает таким, что при свободном его действии за один период колебаний амплитуда возрастает на 40% (логарифмический инкремент равен 0,35). Действительно, такие возрастающие колебания наблюдаются в исключительных случаях, при аварийном состоянии машин. Чаще имеющееся возбуждение соответствует возрастанию амплитуд на 5—10% за период, что также является значительной величиной. [c.126]

В области комплексных значений ш и к Д. у. определяет временные у и пространственные Г инкременты (или декременты) процессов распространения волн (у——Im o, Г = 1шА ) (см. Дисперсия волп) [c.641]

Смотреть страницы где упоминается термин Инкремент : [c.160] [c.314] [c.354] [c.227] [c.447] [c.198] [c.131] [c.92] [c.8] [c.156] [c.193] [c.233] [c.14] [c.58] [c.265] [c.265] [c.293] [c.362] [c.401] [c.422] [c.422] [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...