Магнитные материалы кривая намагничивания

СВОЙСТВА МАГНИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ Кривая намагничивания [c.665]

С помощью магнитометра можно определять не только магнитные моменты постоянных магнитов, но и кривые намагничивания магнитных материалов. Для намагничивания в последнем случае применяется катушка с из- [c.127]

Кроме того, магнитные свойства материалов характеризуются зависимостью магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н, называемой кривой намагничивания. Во многих случаях для получения кривой намагничивания в качестве исходного принимают размагниченное состояние вещества, при котором в отсутствие внешнего магнитного поля индукция равна нулю. При цикличном перемагничивании кривая намагничивания образует петлю гистерезиса (рис. 11). [c.23]

Свойства магнитно-мягких материалов обычно характеризуют кривой намагничивания, а свойства магнитно-твердых — предельной петлей гистерезиса, построенной в координатах М, Н или В, Н (рис. 15). По оси ординат кроме В отложена индукция намагниченности позволяющая приме- [c.15]

Кривые намагничивания. Зависимость между магнитной индукцией В и напряженностью намагничивающего поля Н для ферромагнитных материалов не имеет точного аналитического выражения для каждого ферромагнитного материала эту зависимость изображают в виде кривой намагничивания В = /(Я), определяемой опытным путем. Маг- [c.334]

Цель лабораторной работы — изучение динамической петли магнитного гистерезиса для исследования основных магнитных свойств по кривой намагничивания и изучения процессов, протекающих в ферромагнитных материалах во внешних магнитных полях. [c.159]

Графическое изображение зависимости намагниченности ферромагнетика от напряженности внешнего магнитного поля называется кривой намагничивания (рис. 33). Кривые намагничивания определяют характеристики магнитных материалов и служат для расчетов магнитных цепей электромагнитов, магнитных пускателей, реле и других электротехнических устройств и приборов. [c.101]

Рис. 22.1. Зависимость магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Я а) магнитотвердые материалы б) магнитомягкие материалы 1 — первичная кривая намагничивания

В пассивных магнитных системах стабилизации демпфирование угловых колебаний спутника осуществляется главным образом за счет использования гистерезисного перемагничивания в стержнях из специальных магнитных материалов с высокой магнитной проницаемостью. Их действие основано на том, что колебания спутника уменьшаются в результате потерь энергии на гистерезис. Потери энергии пропорциональны площади, расположенной внутри замкнутой гистерезисной кривой намагничивания В = f H) (рис. 2.5). Так как гистерезисная характеристика неоднозначна, то трудно записать аналитическое выражение для точной временной зависимости демпфированных колебаний. Наличие гистерезисного демпфирования в сочетании с демпфированием, обусловленным вихревыми токами, было подтверждено испытаниями на ряде искусственных спутниках Земли [64]. [c.33]

В табл. 29 приведена магнитная индукция наиболее распространенных ферромагнитных материалов для построения кривых намагничивания. [c.491]

Давно известно, что многие магнитные материалы обнаруживают значительное изменение свойств после отжига или охлаждения в магнитном поле. Этот эффект термомагнитной обработки,, позволяющий проникнуть в природу материала, является довольно обычным для магнитных сплавов. В общем, если магнитный материал охлаждается или отжигается в магнитном поле, проницаемость, остаточная индукция, коэрцитивная сила и часто форма) петли гистерезиса изменяются. В магнитно-мягких материалах проницаемость обычно повышается, а коэрцитивная сила часто понижается при измерениях в направлении приложенного при отжиге магнитного поля, тогда как в магнитно-твердых материалах увеличивается прямоугольность кривой размагничивания и возрастает коэрцитивная сила. На внутренних петлях гистерезиса (т. е. когда намагничивание в положительном и отрицательном направлениях не доводят до полного насыщения, см. фиг. 23) часто наблюдается так называемый перминвар-эффект (см. разд. 6.1). [c.306]

Важнейшим для практики разделом теории магнетизма является теория технической кривой намагничивания и петли гистерезиса, которая объясняет технические свойства магнитных материалов, указывает пути улучшения этих свойств и позволяет в ряде случаев определить предельные характеристики материалов. [c.277]

Основная кривая намагничивания является важнейшей характеристикой магнитных материалов она отвечает требованиям хорошей воспроизводимости и широко используется для характеристики намагничивания материалов. [c.281]

При исследовании магнитных материалов, используемых в специальных режимах намагничивания (например, импульсном, при одновременном действии переменного и постоянного полей), измеряют, рассматривают и применяют в расчетах самые разнообразные кривые намагничивания. Некоторые из них рассмотрены далее. [c.285]

Наиболее важными магнитными характеристиками ферромагнитных материалов при неразрушающем контроле являются основная кривая намагничивания и петля гистерезиса. На баллистической установке основную кривую намагничивания начинают определять с выбора значений напряженности магнитного поля, для которых предполагают найти значения магнитной индукции. По значениям напряженности поля рассчитывают величину намагничивающего тока. Для образцов в форме тороидов [c.18]

Магнитные сопротивления, входящие в уравнение (4.8), являются нелинейными и зависят от магнитных состояний соответствующих участков цепи. Аналитически задачу можно решить заменой кривых намагничивания материалов изделий и магнитопровода аппроксимирующими функциями. Однако аппроксимирующие функции описывают кривые намагничивания с определенной точностью лишь в ограниченных диапазонах полей. Точное аналитическое представление кривых намагничивания конкретных материалов связано с большими трудностями. Поэтому в дальнейшем решение уравнения (4.8) будем искать графоаналитическим методом путем построения вебер-амперных характеристик. [c.114]

Магнитные поля в присутствии ферромагнетиков состоят и двух компонент одна индуцируется возбуждающей катушкой, другая — намагниченностью самого материала. Намагниченность ферромагнитных материалов, однако, зависит не только от текущего состояния, но и от всей предыстории. В результате зависимость магнитной индукции В от возбуждающего тока / (кривая намагничивания) не только существенно нелинейна, но и обнаруживает гистерезис. Кривые намагничивания и гистерезиса чувствительны к химической структуре материалов технологии их создания и предыстории использования. [c.113]

Все материалы, за исключением ферромагнетиков, имеют ц, почти равную единице, и в магнитном отношении практически не отличаются от воздуха. Для ферромагнетиков ц не остается постоянным, а зависит от величины В. Зависимость эта не монотонна и нелинейна, поэтому при расчетах магнитных цепей с ферромагнетиками удобнее использовать кривые намагничивания материалов, т. е. зависимость [c.464]

На рис. 189 представлены так называемые основные кривые намагничивания некоторых магнитных материалов. Из этого рисунка видно, что магнитная проницаемость получается по основной кривой намагничивания как отношение величины индукции В к соответствующему значению напряженности магнитного поля И в данной точке кривой намагничивания (рис. 190). [c.318]

По оси абсцисс откладывают напряженность магнитного поля Я, на оси ординат —намагниченность У. Кривую, начинающуюся с размагниченного состояния Н = 0 J = 0), называют основной кривой намагничивания. С увеличением Я начинает расти величина J сначала медленно, затем резко, после чего снова медленно и, наконец, рост намагниченности прекращается, наступает насыщение J . Такой вид имеют основные кривые намагничивания всех ферромагнитных материалов. [c.340]

Обычно по оси ординат принято откладывать не величину намагниченности J, а индукцию В. Характер кривой при этом остается тот же, но кривая не имеет горизонтального участка в области насыщения. На фиг. 197 показан характер кривых намагничивания [В = / (Я)] некоторых магнитных материалов. [c.340]

На рис. 9-2, а приведены так называемые основные кривые намагничивания некоторых магнитных материалов. [c.370]

Если взять петли гистерезиса в постоянном или переменном магнитном поле для ряда ферромагнитных материалов с различной величиной потерь, то окажется, что чем больше потери, тем шире петля и тем правее (в координатной плоскости ВН) лежит вершина петли. Другими словами, чем больше потери материала, тем положе (больше наклонена к оси напряженности поля) для него кривая намагничивания. Приведем пример. Возьмем произвольное значение индукции для вершины петли гистерезиса, например 0,5 тл, для ряда материалов, расположив их в порядке убывания потерь, и определим для этой вершины петли напряженность поля [c.29]

Баллистический метод, впервые примененный в конце прошлого века А. Г. Столетовым длл определения кривой намагничивания, является до сих пор самым распространенным при определении магнитных характеристик ферромагнитных материалов. В основе этого метода лежит возможность измерять при помощи баллистического гальванометра количество электричества быстро затухающих импульсов тока. [c.51]

Индукция насыщения В . На графике, представляющем собой кривую начального намагничивания (см. рис. 38), видно, что с увеличением напряженности магнитного поля индукция растет вначале быстро, затем медленно, а начиная с величины В е почти не изменяется. Индукция В s, характерная для всех магнитных материалов, называется индукцией насыщения. Чем больше величина В тем лучше данный магнитный материал (рис. 41). [c.74]

Магнитная проницаемость в области кривой намагничивания (рис. 42), где обратимые смещения стенки сменяются необратимыми, называется максимальной магнитной проницаемостью Магнитопроницаемые материалы, т. е. материалы, легко намагничивающиеся, называются магнитномягкими материалами. Гистерезисная петля для этих материалов имеет небольшую площадь. Главным источником коэрцитивной силы в мягких магнитных материалах является сопротивление перемещению стенок доменов, оказываемое частицами немагнитных окислов, диспергированных внутри кристалла, [c.63]

Основные характеристики ферромагнитных материалов — коэрцитивная сила, остаточная магнитная индукция, основная кривая намагничивания, магнитная проницаемость, площадь и форма петли, спектральный состав индукции или ее производной (э. д. с.) —служат основой различных магнитных и- электромагнитных методов структуроскопии и давно используются для сортировки, оценки твердости, контроля качества термической обработки ферромагнитных материалов. Среди этих методов наиболее важное место занимает коэрцитиметрия. Измерение коэрцитивной силы включает по меньшей мере две операции намагничивание и размагничивание образца (или детали). Имеется почти полувековой опыт применения коэрцитиметров. [c.103]

Из-за структурной чувствительности доменной структуры и процессов намагничивания и персмагничивания количеств. теория кривых намагничивания и петель гистерезиса ферромагнетиков находится в нач. стадии развития. Лишь в случае расчёта кривых намагничивания идеальных монокристаллов определ. формы в области, где Х раш Хсмеш [1 ]. можно развить строгую количеств, теорию для образцов простой формы (напр., эллипсоидов), допускающей однородность намагниченности при их структурной и хим. однородности. Теория кривых намагничивания и петель гистерезиса имеет важное значение для разработки новых и улучшения существующих магнитных материалов, играющих весьма важную и всё возрастающую роль в совр. технике (напр., в магн. дефектоскопии и структурном анализе, а также при конструировании элементов памяти ЭВМ, ускорительных секций, накопительных колец и г. п.). [c.289]

Кривые намагничивания ферромагнитных материалов при перемагничивании образуют петлю магнитного гистерезиса. Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна Э1 ергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.157]

Кривые намагничивания ферромагнитаых материалов при перемагничи-вании образуют петлю магнитного гистерезиса (если первоначально не намагниченное вещество намагнитить до насыщения, а затем уменьшать и снова увеличивать напряженность магнитного поля, то изменение индукции не будет следовать начальной кривой). Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна энергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля (гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.101]

Магнитное поле характеризуется напряженностью и магнитной индукцией. С усилением, напряженности поля магнитная индукция в ферромагнитном материале растет сначала быстро, затем этот рост замедляется и, наконец, прекращается наступает насыщение. Если теперь уменьшать напряженность намагничивающего поля до нуля, то будет иметь место остаточная магнитная индукция, характеризующая остаточную намагниченность материала. Магнитная индукция, соответствующая максимальной намагниченности изделия, называется индукцией насыщения. Напряженность магнитного поля при магнитной индукции равной нулю называется коэрцетив-нон силой. Материалы с коэрцетивной силой Яо 8...10 А/см называются магнитомягкими. Если коэрце-тивная сила превышает 10...15 А/см, то материалы считают магнитотвердыми. Таким образом, магнитные свойства ферромагнитного материала характеризуются определенной зависимостью (рис. 28). Кривая от начала координат (точка 0) до в-Вщ—носит название кривой намагничивания. [c.50]

Теория образсвания доменных структур и перестройки их под действием внешнего поля, определяющей ход кривых намагничивания, является важнейшим разделом теории магнетизма, тесно связанным с техническими свойствами магнитных материалов. [c.276]

Магнитная проницаемость ц, является важной характеристикой ферромагнитных свойств материалов, применяемых в электрических машинах и аппаратах. Для ее определения измеряют соответствуюшие значения напряженности магнитного поля Я и магнитной индукции В и по полученным данным строят первоначальную кривую намагничивания. По построенной кривой определяют величины начальной (цо) и максимальной (Цтах) проницаемостей, ро определяют как тангенс угла касательной в начальной точке кривой намагничивания с осью абсцисс [c.171]

При использовании ферромагнитных материалов одновременно в постоянном и переменном магнитных полях пользуются вели-Рис 196 Пояснение к ЧИНОЙ о б р а т И м ОЙ или реверсивной еделению обрТ магнитной проницаемости х, магнитной проницаемости. Если в любой точке кривой намагничивания начать циклическое перемагничивание при малой амплитуде Н переменного поля, то мы получим маленький частный гистерезисный цикл (рис. 196), [c.322]

Остаточная индукция — эго та степень намагниченности, которая остается в матантном материале, когда внешнее магнитное поле исчезает. Обратите внимание, что на фиг. 17 соответствует той точке кривой намагничивания, для которой Я = 0. [c.37]

Детали из магнитных материалов должны создавать магнитное поле. Одни детали сначала ама>гничиваются в каком-нибудь сильном магнитном поле, а потом са1мп служат источником постоянного магнитного поля (постоянные магниты динамиков и т. п.). Для таких деталей важно, чтобы материал, из которого они изготовлены, обладал возможно большей остаточной магнитной индукцией и возможно большей коэрцитивной силой Н -. чем больше эти величины, тем больше подъемная сила постоянного магнита, которая пропорциональна произведению В г Х.Н . Если же детали из магнитного материала должны работать в ер леннож магнитном поле (трансформаторы, роторы электрических машин), то магнитный материал должен обладать также возможно более высокой магнитной индукцией, но коэрцитивная сила такого материала должна быть возможно более низкой чем меньше коэрцитивная шла, тем уже получается кривая намагничивания и тем меньше так называемые ваттные потери, т. е. потери мощности при перемагничивании. [c.38]

Учитывая сложность процессов намагничивания в переменных магнитных полях, следует идти не по пути приспособления для расчетов основной кривой намагничивания, часто совершенно не отражающей этих процессов, а ио пути создания новых (или использования известных) магнитных характеристик, соответствующих процессам леремагничивання, в тех или иных конкретных условиях. О некоторых таких характеристиках будет сказано ниже. Для качественного понимания процессов, происходящих в ферромагнитном материале, номещенном в переменное магнитное поле, необходимо несколько подробнее остановиться на влиянии поверхностного эффекта на процессы перемагничивания. [c.30]

Магнитные материалы с ярко выраженными магнитными свойствами называют ферромагнитными, или ферромагнетиками. Поведение ферромагнитного материала в магнитном поле характеризуется начальной кривой намагничивания (рис. 38), показывающей зависимость магнитной индукции В в материале от напряженности магнитного поля Н. " Свойства магнитных материалов оценивают ве-Рис. 38. Начальная личинами, назыр.аемыми магнитными харак- [c.72]

Магнитные характеристики нескольких магнитно-мягких ферритов приведены в табл. 11, а кривые намагничивания показаны на рис. 45. Из рис. 45 следует, что ферриты по сравнеки о с металлическими магнитно-мягкими материалами обладают малыми значениями индукции насыщения, поэтому в сильных полях их применять не рационально. Из табл. 11 видно, что чем меньше начальная магнитная проницаемость феррита, тем в более широком диапазоне частот он может быть использован. [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...