Спектр азота гелия

Х=1295 А в спектре смеси гелия с ксеноном может быть зарегистрирована без спектрального прибора, если использовать ионизационную камеру с окощком из фтористого лития, заполненную окисью азота. [c.276]

Смесь гелия с неоном употребляется для наполнения светящихся трубок (трубки Мура) разделение обоих газов для этой цели не имеет смысла, т. к. спектр гелия отступает совершенно на задний план по сравнению с ярким спектром неона. Гелий в виду его легкости и негорючести является идеальным газом для наполнения дирижаблей и аэропланов (подъемная сила гелия составляет около 92,5% водорода) разделение смеси гелий-неон с этой целью не представляет однако интереса в виду весьма мадых количеств гелия, содержащихся в воздухе станция с часовой производительностью 200 м кислорода сможет выделить в год лишь от 10 до 15 гелия. Единственным источником для получения ге.пия в больших количествах является вытекающий из земли натуральный газ, содержащий иногда весьма значительные количества Не. Так, в Мексике имеются источники натуралвного газа, содержащего 0,93% Не остаток состоит приблизительно из 60% метана, 10% этана и 30% азота. Постепенным сжижением получают промежуточный продукт с 60 70% гелия, который очищается затем описанным выше для смеси He+Ne способом, причем содержание примесей падает до 1,5—2%. В 1921 г. в Форт-Вортс (США) пущен в ход колоссальный завод, позволяющий получать до 1 ООО м гелия в сутки по цене около 1,50 доллара за 1 ж . [c.380]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Чаще других исследовались кластеры свинца [37, 323, 326, 328, 329]. В работе [326] чистые пары РЬ содержали димеры с концентрацией 1 /оо, но когда к этим парам добавляли небольшое количество газообразного гелия, то регистрировались кластеры до РЬцо. На стороне малых размеров (га 20) масс-спектр кластеров показывал хорошо выраженные особенности максимумы при и = 7, 10, 13, 17, 19 и исключительно низкую интенсивность пика для Pbi4 [323, 326] (рис. 49). Несколько иное соотношение высот пиков при и < 7 наблюдалось в работах [37, 328]. Интересно от.метить, что вслед за максимумом интенсивность пика спадает примерно вдвое, хотя в среднем различие высот соседних пиков составляет несколько процентов. Как утверждается, эти особенности масс-спектра кластеров РЬ не зависят от рода инертного газа-носителя, его давления и температуры (подробности не приводятся), а также от энергии ионизирующих электронов (в пределах между 10 и 300 эВ) [323]. При охлаждении резервуара жидким азотом размеры кластеров возрастали, причем максимально детектируемый размер, достигал величины Pb4oo [326]. [c.115]

Периодическая таблица Менделеева содержит семь горизонтальных рядов, т.е. семь периодов и восемь вертикальных рядов, названных группами (табл. 2.1. см. на внутрен1 ей обложке). К периодически изменяющимся свойствам, которые определены внешними электронными оболочками, относятся наряду с химическими свойствами, также атомный объем, напряжение ионизации, темперао ра плавления, коэффициент расширения, строение оптических спектров и др. Элементы, расположенные в одном вертикальном столбце обладают близкими свойствами при перемещении в направлении горизонтального ряда свойства элементов постепенно изменяются, но характер их изменения повторяется в следующем периоде. С каждым периодом в электронной оболочке атома начинается новое главное квантовое число, которое равно номеру периода. Первая оболочка относится к самому легкому элементу водороду, с порядковым номером I, т.е. он имеет I электрон на внешней оболочке. Следующий элемент в этом ряду гелий имеет 2 электрона на той же первой оболочке. Литий имеет 3 электрона 2 электрона на is подуровне и I электрон на 2s подуровне, т.е. в данном случае реализуются две оболочки. Бор (порядковый номер 5) имеет по 2 электрона на Is и 2s подуровнях и i электрон на 2р подуровне. При переходе от бора к углероду, от углерода к азоту и т.д. увеличивается число электронов в р-подгруппе второй оболочки пока не будет достигнуто насыщение электронами р-подфуппы (6 электронов). Тогда вторая оболочка получает устойчивую электронную структуру состоящую из 8 электронов на 2 S и 2р подуровнях. Последовательность заполнения оболочек электронами подуровней для различных элементов (с I по 36) представлена в табл. 2.2. [c.69]

С о с т а в с р е д ы при р е з а ih и и в вакууме. Атмосферный воздух имеет следуюш,ий примерный состав (% по объему) азот N2 — 78, кислород О2 — 21, аргон Аг — 1 %, водяной пар Н26 — 1,6. Остальные компоненты (водород Н2, (Неон Ne, гелий Не, криптон Кг) содержатся в очень малых количествах (- 2,5 10 %). При понижении давления ввиду селективности откачки вакуумными насосами и поступления газа через неплотности, а также газоотделения с йнутренних поверхностей и обратной миграции паров масел из насосов в объеме камеры состав газа сильно изменяется. Расшифровка масс-спектра, полученного на времяпролетном масс-спектрометре МСХ-4 при давлении 5-10 Па, дала следующие результаты [c.74]

Фиг. 93. Спектр вторичных нейтронов деления (по работе Цинна и Сциларда). Кривая I. Распределение импульсов, вызванных отдачей ядер гелия. Ионизационная камера наполнена 10 атм гелия и 10 атм аргона. Кривая П. Распределение импульсов, вызванных отдачей ядер водорода. Ионизацоонная камера наполнена 1.) атм гелия и 8 атм аргона. Кривая III. распределение импульсов, вызванных протонами, выделяющимися при реакции медленных нейтронов с небольшим количеством азота, находящегося в камере. Камера наполнена Ю атм гелпп и 10 атм аргона.

Перечислим работы по определению сечений возбуждения в вакуумной области спектра атомарного и однократно ионизованного кислорода [63, 86а, 87—90], атомарного азота и однократно ионизованного азота [62, 84, 89, 93, 94а], атомарного гелия [86, 96, 97], атомарного и ионизованного неона [98—100], атомарного и ионизованного аргона [95, 101—103], иона ртути 104, 105], атомарного и однократно ионизованного криптона 106, 107], атома и ионов ксенона [107, 108, 108а], атомарного и однократно ионизованного углерода [91, 92]. [c.341]

Первые эксперименты, которые можно связать со становлением данного метода, были осуществлены в 1924 г. в криогенной исследовательской лаборатории Каммерлинг Оннеса в Лейдене. Там Вегард изучал спектры испускания атомарных кислорода и азота, полученных облучением пучком электронов, протонов или рентгеновскими лучами твердого азота (с примесью кислорода), а также твердых сме сей азота и инертных газов при температуре жидкого водорода или жидкого гелия. Так как эти хладагенты были малодоступны в то время, подобные эксперименты не повторялись и не разрабатывались в течение почти 30 последующих лет. В начале 50-х годов в США (Бройда в Вашингтоне и Пиментел в Беркли) начали использовать метод матричной изоляции при исследовании атомов и активных молекул, однако развитие этого метода происходило медленно до тех пор, пока в начале 60-х годов жидкий гелий не стал более доступен. [c.10]

Как было отмечено в гл. 1, в большинстве случаев матричная изоляция реакционноспособных частиц осуществляется в матрицах твердых инертных газов или азота вследствие их высокой химической инертности. Последние также выгодно отличаются почти полным отсутствием поглощения в спектрах, что облегчает спектроскопическое обнаружение и изучение изолированных частиц. Аргон и азот вполне доступны, поскольку могут быть получены фракционированием жидкого воздуха. Другие ияертные газы менее доступны, так как присутствуют в атмосфере в незначительной концентрации. Лишь гелий найден в несколько большей концентрации в некоторых месторождениях природного газа, из которого его извлекают в широком масштабе. Однако существуют и другие вещества, которые можно было бы использовать для получения матриц, поэтому прежде, чем перейти к обсуждению структуры и свойств последних, рассмотрим причины, по которым такая замена неудовлетворительна. [c.15]

Условия появления. Эти полосы очень часто встречаются в спектрах источников, содержащих углерод. Особенно сильно развиты они в зеленой части пламепи горелки Бунзена или Мекера и при разрядах с высокой плотностью тока через пары углеводорода при низких давлениях. Наблюдались они также в активном азоте, в разрядных трубках, содержащих гелий и следы СО, и в электрической печи. [c.84]

Высказывалась мысль о том, что происхождение космических лучей — протонов и ядер с колоссальной энергией, которые присутствуют во Вселенной и попадают на Землю, связано со вспышками сверхновых звезд. Такая теория разрабатывалась В. Л. Гинзбургом и И. С. Шкловским (см. обзор [10]). Процесс неограниченного возрастания амплитуды ударной волны и кумуляции энергии при выходе ударной волны из глубины на поверхность звезды и может послужить причиной ускорения частиц до колоссальных энергий. Этой идеей воспользовались Колгейт и Джонсон они подробно исследовали подобный процесс [И] и показали на основе расчетов, что некоторое количество вещества, выбрасываемого с поверхности при вспышке сверхновой, приобретает ультрарелятивистские скорости и кинетические энергии, соответствующие энергиям космических лучей. (Наибольшие энергии частиц, которые в настоящее время наблюдаются в спектре космических лучей, имеют порядок 10 Гэв = 10 эв 1 Гэв = = 10 эв.) Ниже будут изложены результаты работы Колгейта и Джонсона. В центре сверхновых звезд температура достигает / 300—500 кэв ( 5 X X 10 °К). При такой температуре ядерный синтез идет вплоть до образования наиболее стабильного элемента — железа. Более наружные слои состоят из более легких элементов углерода, азота, кислорода, еще ближе к поверхности основным элементом является гелий и, наконец, самые наружные слои состоят из водорода. Астрономические данные свидетельствуют о том, что при вспышке сверхновая звезда выбрасывает массу вещества порядка одной десятой всей массы звезды и порядка массы Солнца, равной Mq = 2-10 г. [c.636]

Широкое применение С. а. находит в астрофизике. Спектральные линии являются единственными вестниками о составе небесных тел. С. а. внешних частей солнца и других звезд, испускающих сплошные спектры, производится по фраунгоферовым линиям (см.). Состав туманностей и звезд, испускающих линейчатые спектры, производится путем сравнения линий спектров с линиями земных элементов. Этим методом установлено, что туманности состоят преимущественно из легких газов водорода, гелия и т. д. До последнего времени в спектрах многих туманностей оставался ряд линий, которые не удавалось идентифицировать с линиями известных элементов на этом основании предполагалось существование гипотетич. элементов, напр, небулия . В настоящее время удалось показать, что эти линии принадлея ат известным элементам (высокоионизированным азоту, кислороду и т. д.), т. ч. отпадает необходимость допускать существование в туманностях элементов, неизвестных на земном шаре. Вид спектральных линий (их ширина, смещение и т. д.) позволяет судить о физических условиях на поверхности небесных тел и об их радиальных скоростях. [c.304]

Самые мопщые Г. л. работают в ИК области спектра Л=10,6 мкм) на переходах между колебат. уровнями молекул СОа (в смеси с азотом и парами воды или гелием). В этих Г. л. наиб, просто получить генерацию в продуктах сгорания углеводородных топлив. Получена генерация в И К Г. л. на молекулах СО, КаО и С8а. Кпд Г. л. невелик ( - 1%), что связано с небольшой эффективностью теплового возбуждения и переходом осн. доли энергии в кинетич. энергию молекул. Преимущество Г. л.— возможность непрерывной генерации значит, мопщости (до сотен кВт). Перспективно создание мощных г. л. на переходах между электронными уровнями атомов и молекул, излучающих в видимой области спектра (фоторекомбинац. и плазмо-динамич. лазеры). [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...