Тепловое распределение вращательных

Ко второму случаю (мы его кратко обсудим) относится усилитель, в котором как верхний, так и нижний уровни состоят из множества сильно связанных между собой подуровней. Это имеет место, например, в усилителях Fia СО2 или HF, в которых верхние и нижние (колебательные) уровни состоят из многих враш,ательных подуровней (см., например, рис. 6.16). Если длительность импульса много больше, чем время релаксации между вращательными подуровнями, то между ними будет поддерживаться равновесное тепловое распределение населенностей. При этом населенность Nj вращательного подуровня, принадлежащего данному колебательному уровню, может быть представлена как доля Z суммарной населенности N колебательного уро- [c.490]

Термическое распределение вращательных уровней. Так как в рассматриваемом случае статистический вес и энергия зависят от квантовых чисел J И К, то заполнение различных уровней в состоянии теплового равновесия, [c.41]

О Число надежно определенных вероятностей переходов пока еще относительно мало. Имеются случаи, когда эти вероятности могут быть получены из сравнительно простых расчетов, например из расчета вероятности вращательных переходов для двухатомной молекулы или электронных переходов для атома водорода. В общем, однако, расчеты получались очень неточными, за исключением случаев, когда к этому прилагались огромные усилия. Относительные же вероятности переходов для газов, статистическое распределение которых известно, могут быть измерены. Простейший случай мы имеем при наличии теплового равновесия, когда температура может быть определена, например, по линиям другого вещества с известными вероятностями переходов, находящегося в тепловом равновесии с первым. [c.293]

В СВЯЗИ С исследованиями высокотемпературной плазмы приходится сталкиваться с понятием электронной температуры, характеризующей поток электронов в плазме. Энергию такого потока обычно выражают в электрон-вольтах тогда температура частиц с энергией в 1 эВ будет равна 1 эВ/к — 11 606 К. Все сказанное относилось к установившимся процессам в системах. При интенсивных химических, атомных и ядерных реакциях, сопровождающихся быстрым выделением тепловой энергии, нарушается равномерное распределение энергии между отдельными видами движения. Наступает термодинамическая неравновесность. Поэтому в термодинамически неравновесном газе (например, при горении, взрывах, при электрических разрядах в газах и т. п.) существует одновременно много разных температур температуры частиц (молекулярная, атомная, ионная, электронная), температуры различных степеней свободы движения частиц (поступательная, вращательная, вибрационная), а также температуры возбуждения и ионизации. При измерении температуры неравновесных газов или плазмы результаты измерения будут зависеть от того, к какому виду движения и каких именно частиц чувствителен используемый метод измерения. [c.196]

Рассмотрим бесконечно малый элемент dS зеркала. Если его расстояние от оси вращения равно р, то при скорости вращения зеркала со элемент dS движется со скоростью рсо в направлении, перпендикулярном оси вращения зеркала. Это направление мы примем за ось х (фиг. 141). Нам нужно вычислить средний вращательный момент, действующий на зеркало, движущееся с заданной угловой скоростью со. Так как по условию газ сильно разрежен и находится в состоянии теплового равновесия, то мы вправе воспользоваться максвелловским распределением скоростей. Число молекул со скоростями от v ло v - - dv, сталкивающихся за единицу времени с элементом поверхности зеркала dS со стороны полупространства —х, равно [c.415]

С—D, расстояние и D4 486 С—D колебание 264,315—316, 324,331,395 тяжелый метан изотопический эффект 254, 331 колебание Vj. неактивное в инфракрасном спектре 331 междуатомное расстояние,момент инерции и вращательная постоянная 486 наблюденные комбинационные н инфракрасные спектры 330 нулевые частоты 331 основные частоты 330,331 резонанс Ферми 331 сь ловые постоянные 186, 200 тепловое распределение вращательных уровней 53 2D2 тяжелый ацетилен изотопический эффект 316 наблюденные инфракрасные и комбинационные спектры 311, 316 основные частоты 316 силовые постоянные 199, 206 статистические веса вращательных уровней, чередование интенсивности 28, 30, 411 [c.605]

В реакционной зоне пламен наблюдается нарушение теплового распределения по вращательным уровням для ОН [26, 35], СН [27, 28] и Сз [29]. На фиг. 3 показано такое неравновесное распределение для ОН. Данные для фиг. 3 были получепы в опытах с ацетилено-кислородным пламенем, разбавленным 83% азота, при давлении 1 атм. Расчетная адиабатическая температура этого пламени равна приблизительно 2200° К. Измерения с однократно и дважды пропущенным через пламя излучением в пределах погрешности эксперимента дают для более высоких /С-переходов одну и ту же эффективную температуру около 5000° К. Если бы поглощение играло заметную роль, [c.349]

Более общая форма закона равного распределения энергии, относится к гармоническому осциллятору в классическом пределе. Выше мы показали (см. (6.72)), что в высокотемпературном пределе т >> йю энергия одномерного гармонического осциллятора равна т. Этот результат поддается интерпретации с по мощью классической статистической механики (см. Приложение V). Из всей энергии х доля /гт является тепловым средним кинетической энергии, а другая доля /гт — тепловым средним потенциальной энергии. Такое значение теплового среднего потенциальной энергии справедливо только для гармонического-осциллятора. Действительное его значение зависит от вида функции, описывающей потенциальную энергию. Иная величина получается, например, для ангармонического осциллятора. Многоатомные молекулы обладают вращательными степенями свобо- [c.140]

При выращивании методом Чохральского некоторых кристаллов (например, боратов) из раствор-расплавов, обладающих высокими значениями динамической вязкости, конвективное течение расплава в тигле очень слабое. Вследствие недостаточного перемешивания может нарушиться однородность раствор-расплава, появиться термогравитационное и концентрационное расслоение расплава. Концентрационное переохлаждение и ячеистый рост очень часты для таких систем. Получение качественного кристалла становится проблематичным или даже невозможным. Необходимое в таких случаях принудительное перемешивание раствор-расплава может быть достигнуто при использовании формообразователя - мешалки, расположенной соосно с тиглем внутри него [1-3], вращением тигля [4], действием на расплав вращающихся перегородок, выступов, мешалок [5-6]. Этим контактным методам, как правило, сопутствуют вибрации вращательных механизмов, необходимость создания зазоров и/или уплотнений, усложняющих установки и, главное, вносящих случайные возмущения в процесс роста кристалла и являющихся источником загрязнения расплава. В работах [7-9] предложен новый подход, основанный на бесконтактном возбуждении азимутальных течений в расплаве путем вращения неоднородного теплового поля на стенке тигля. Тепловое поле формируется нагревательной печью, состоящей из равномерно расположенных по окружности вертикальных нагревательных элементов (фиг. 1, а). При поочередном подключении двух противоположных нагревателей 7-2, затем 1 -2 и т.д. (фиг. 1, б) на стенке тигля по ф создается распределение температуры, похожее на двухлопастной пропеллер. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...