Сход жидкости плавный

Сход жидкости плавный 261 [c.902]

Заметим, что, как уже указывалось (гл. II), вследствие нереальности такого давления безотрывное обтекание становится невозможным, и с передней острой кромки пластины происходит срыв струй. Поэтому применение описанных выше математических методов для определения обтекания невязким потоком пластины или других профилей с острыми передней и задней кромками, строго говоря, носит несколько условный характер. Исключение составляет только случай обтекания профиля под таким углом атаки, при котором точка разветвления струй совпадает с острой передней кромкой ). В этом случае обе острые кромки, передняя и задняя, лежат на линии раздела потоков, обтекающих верхнюю и нижнюю стороны профиля, и струи жидкости плавно входят и сходят с него. [c.27]

На указанных фотографиях мы видим, что частицы жидкости плавно сходят с задней острой кромки профиля крыла. Из- [c.306]

В процессе при более высоких давлениях точки, характеризующие процесс, будут располагаться аналогично, и, если соединить эти точки плавными кривыми, получим пограничные кривые, которые, так же как на и — />диаграмме, сходятся в критической точке К и делят всю диаграмму на следующие области левее пограничной кривой х = О — область ненасыщенной жидкости, между пограничными кривыми — область влажного насыщенного пара, правее пограничной кривой х = — область перегретого пара. [c.196]

ЧАПЛЫГИНА — ЖУКОВСКОГО ПОСТУЛАТ—положение, согласно к-рому при безотрывном обтекании профиля крыла потоком идеальной жидкости или газа точкой плавного схода струй с его контура является хвостовая точка профиля. При этом предполагается, что хвостовая точка есть точка заострения. Если бы при безотрывном обтекании профиля идеальной жидкостью струи сходили с его контура не в хвостовой точке, а в к.-л. другой, то в угл. точке или точке заострения на хвостике скорость была бы бесконечно большой, что физически невозможно. Это обстоятельство можно рассматривать как обоснование Ч.—Ж. п. постулат является условием того, чтобы при обтекании профиля с одной острой кромкой скорость во всех точках была конечной. [c.447]

Этот постулат получил общее признание и широко известен как постулат Жуковского — Чаплыгина. Опыт показывает, что для каждого крылового профиля сушествует диапазон углов атаки, в котором профиль обтекается без отрыва жидкости от его поверхности, с плавным сходом с задней кромки. [c.181]

Замечая, что тангенс или синус малого угла наклона касательной к дужке в точках (х = с, г/ = 0) равен +2б/с, а косинус — единице, заключим, что в рассматриваемом случае векторы скорости на кромках направлены по касательным к дужке в этих точках. Иными словами, при 0оо = 0 передняя кромка является точкой плавного, или, как говорят, безударного входа жидкости на дужку, а задняя — плавного схода (рис. 84). [c.201]

Из этой таблицы можно видеть, какое большое значение имеет форма задней части тела. При одном и том же поперечном сеченин наименьшее сопротивление имеют каплевидные тела, у которых тупой нос и плавное заострение сзади. Такое плавное заострение задней части, где сходятся струйки охватывающего тело потока, обеспечивает небольшую область срыва потока и предупреждает срыв. Большая часть тела обтекается плавным потоком, примерно таким же, как и в идеальной жидкости поток смыкается сзади в области с повышенным давлением, и вследствие этого уменьшается сила сопротивления. [c.387]

Предположим теперь, что в физической плоскости течения несжимаемой жидкости г определено обтекание заданного крылового профиля С с циркуляцией, отвечающей плавному сходу струй с задней кромки профиля. Вычисляя и,, л, 6, 5, 9 и в функции от л , у, [c.347]

Уравнение Д, Бернулли применить к сечению отверстия нельзя, так как струйки в последнем сходятся под большими углами, и движение жидкости в нем не плавно изменяющееся. [c.166]

При увеличении угла атаки а>0 передняя критическая точка/С перемещается вниз по профилю к точке Б, а точка схода струй В — вверх по профилю к точке А (рис. 18.2, б). Если было бы возможно плавное обтекание жидкостью задней острой кромки, то установилось бы новое бесциркуляционное обтекание профиля — Г=0, Яу = . Однако, при радиусе закругления острой кромки г->-0, скорость безотрывно обтекающей жидкости должна беспредельно возрастать (см. п. 3.8), так что давление, вычисленное по уравнению Бернулли, должно было бы неограниченно уменьшаться р- -(—оо), что невозможно. В действительности на верхней поверхности профиля самопроизвольно возникает течение жидкости к задней критической точке, где давление понижено. Это течение возвращает точку схода струй в заднюю острую кромку профиля. При этом поток жидкости срывается с острой кромки в виде начального или разгонного вихря, вращающегося против часовой стрелки с циркуляцией (—Г) и сносится потоком (рис. 18.3). [c.344]

При небольших углах атаки предельные линии тока на поверхности плавно переходят с наветренной стороны тела на подветренную и сгущаются вблизи плоскости симметрии (Моо=6, а=5°, зис. 5.29, а). Следует отметить появление линии стекания в которой встречаются два потока и в результате вихревого взаимодействия газ сворачивается в вихревой жгут и сходит с поверхности. Можно заметить появление линии стекания 5з. При увеличении угла атаки (а=7°30, рис. 5.29, б) на подветренной стороне появляется особая седловая точка Q. В точке 5 формируется замкнутая зона возвратных течений. Линии стекания и 5з разделены промежуточной линией растекания е . Области течения разделены линией тока RQ на две области, в которые приходят частицы жидкости из разных областей. Увеличение угла атаки приводит к небольшим деформациям картины течения при изменении угла атаки до величины а=25°. При угле атаки а=15° можно заметить, что точка Р смещается вверх по потоку и намечается тенденция к из- [c.305]

Потоку идеальной жидкости вокруг профиля можно приписать произвольную циркуляцию вокруг него, но при развитии теории циркуляция вокруг профиля с острой задней кромкой была определена при помощи гипотезы Жуковского, согласно которой поток плавно сходит с задней кромки. При всяком другом значении циркуляции скорость жидкости у задней кромки становится бесконечно большой, и нельзя пренебрегать силой вязкости в зтой точке, даже когда вязкость становится бесконечно малой, так как какое бы мы ни выбрали малое значение V, всегда можно найти область вблизи задней кромки профиля, в (оторой произведение V на градиент скорости [c.89]

Остановимся на особенностях обтекания крыла, связанных с характером течения около кромок и изломов. Рассмотрим картину обтекания некоторого сечения крыла. № рис. 1.4 представлены типы течений, отличающиеся характером обтекания передней и задней кромок. Опыт показывает, что течения, в которых задняя критическая точка сдвинута относительно задней кромки (рис. 1.4, й, б), в сформировавшемся течении, как правило, не реализуются. Они могуг иметь место лишь D первый момент после начала движения, когда циркуляция еще не образовалась и свободные вихри не сошли с крыла в поток (бесциркуляционное течение). При плавном обтекании образуется течение, когда поток не огибает заднюю кромку, а сходит с нее (рис. 1.4, с). Скорость жидкости у Задней кромки в этом случае оказьгаается конечной (выполняется гипогеза Чаплыгина — Жуковского). [c.28]

Этот постулат получил общее признание и широко известен как постулат Жуковского —Чаплыгина. Опыт показывает, что для каждого крылового профиля с острой задней кромкой существует диапазон углов атаки, при которо.м профиль обтекается без отрыва жидкости от его поверхности, с плавным сходом с задней кромки. Крыловые профили, отвечающие постулату Жуковского — Чаплыгина, будем в дальнейшем называть хорошо обтекаемыми, остальные — плохо обтекаемыми. Само собой разумеется, что обтекаемость не есть чисто геометрическое свойство профилей. В дальнейшем будет показано, что обтекаёмост-ь [c.225]

Теория подъемной силы профиля в плоско-параллельном потоке была развита путем рассмотрения потока идеальной жидкости, удовлетворяющего гипотезе Жуковскоги, согласно которой поток плавно сходит с задней кромки профиля. Необходимо исследовать основные положения этой теории и выяснить предел, до которого принятый поток может служить изображением действительных соотношений, встречаемых в вязкой жидкости. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...