Теплоемкость при постоянных деформациях

Здесь Се — теплоемкость при постоянной деформации, которую мы считаем постоянной, как и другие параметры, если приращение температуры невелико. Дифференциальное уравнение для функции /(Г) получилось таким же, как в теории газов, интегрируя его, находим [c.252]

С помощью (2.14) легко усмотреть, что коэффициент с, входящий в выражение (2.23) для свободной энергии линейного термоупругого тела, связан с теплоемкостью при постоянных деформациях. [c.321]

Коэффициент с в формуле (10.3) можно истолковать как теплоемкость при постоянных деформациях. Действительно, в теории упругости имеем [c.398]

Теплоемкость при постоянных деформациях 398 [c.566]

Далее имеем ди д1)г=Сг, где Се — удельная теплоемкость при постоянной деформации. Следовательно, [c.16]

ЗЯ + 2 л)аи Я, [I — постоянные Ламе (замеренные в изотермических условиях), аг — коэффициент линейного теплового расширения к=Хо/сеу Се — удельная теплоемкость при постоянной деформации. [c.66]

Се — объемная теплоемкость при постоянной деформации, с — объемная теплоемкость, [c.5]

Вычислить разность С — Сх между теплоемкостями при постоянном напряжении и постоянной деформации для твердого упругого стержня. [c.86]

Уравнение (6.3) выведено в предположении, что в результате деформации твердого тела работа не совершается, и поэтому с является удельной теплоемкостью только при постоянной деформации. Если напряжения в твердом теле вызывают деформацию, т. е. совершается работа, то это надо учесть, соответственно изменив уравнение (6.3). Если возможно неограниченное расширение при постоянно.м давлении, то уравнение (6.3) все еще имеет силу при условии, что с считают равным Ср, т. е. удельной теплоемкости при постоянном давлении. Если же это расширение ограничено, то в уравнении появляются дополнительные члены. Так, в случае напряжений, обусловленных, например, гидростатическим давлением р, в правую часть уравнения (6.3) следует добавить член [c.21]

Коэффициент теплоемкости Су при постоянных деформациях [c.213]

С помощью выражений (1.5.10) и (1.5.18) для плотности энтропии можно определить удельные объемные теплоемкости при постоянном тензоре деформации s и постоянном тензоре [c.27]

Предполагая, что -Т-с = сТ при 0, где С - удельная теплоемкость тела при постоянной деформации получаем [c.94]

Здесь р, и, D, Г - плотность, скорость, тензор скоростей деформации, температура газа Р, Р) и - полное, среднее и динамическое давление g - ускорение массовой силы г , , - коэффициенты динамической, объемной вязкости и теплопроводности у - элемент объема области, V - ее полный объем. В качестве характерных масштабов использованы длина скорость U, время l /U , скорость деформации U H , ускорение силы тяжести Земли g плотность и температура в критической точке р и Т у коэффициенты теплопроводности Xq, вязкости Г о и теплоемкость при постоянном давлении q, соответствующие совершенному газу (параметры совершенного газа имеют индекс "О"). Здесь и далее размерные величины отмечены штрихом, безразмерные - без штриха. [c.83]

В большинстве случаев, представляющих практический интерес, затраты энергии на деформацию тела, связанную с изменением его температуры, малы по сравнению с затратами на изменение внутренней энергии [9]. Поэтому предполагается, что кондуктивный процесс протекает без изменения объема и механическая работа dA, входящая в уравнение баланса энергии (2.1), равна нулю, а величина с эквивалентна удельной объемной теплоемкости материала при постоянном объеме тела. Тогда из соотношений (2.1)-(2.4) следует [c.17]

Использованы следующие обозначения начальная температура Го и приращение температуры Г удельная теплоемкость при постоянной деформации с теплопроводность н температурный коэффициент линейного расширения а магнитная пррницаемость [го удельная электрическая проводимость а плотность электрического тока / упругие постоянные Ламе Я, и плотность р. Ток смещения в уравнениях Максвелла не учитывается. Принято, что все постоянные не зависят от температуры. [c.99]

Отсюда, в частности, видно, что Т ds/dT) = где —теплоемкость при постоянных деформациях, когда е,у = 0. Воспользовавшись полученными выше выражениями для s и о,у через /, получаем dsldT = — d f dT , т. е. = = — Т (d fldT ) и ds/de = — d f/de pT = — (1, р) (dOijldT) поэтому [c.222]

Здесь С ы — материальные постоянные (коэффициенты податливости), относящиеся к изотермическому процессу, величины Pij связаны с термическими и механическими постоянадми, —теплоемкость при постоянной деформации. [c.755]

Ср — теплоемкость при постоянном давлении, отнесенная к единице объема тела). Если понимать под V объем, занимаемый веществом, находившимся до деформации в единице объема тела, то производные dVIdT и dVidp определяют относительные изменения объема соответственно при нагревании и при сжатии. Другими словами, [c.29]

Коэффициент теплоемкости v при постоянных деформациях (6eij = 0) определяется нз условия b Q = p 8T = pdu T,Bij). Следовательно, на основании (17.21) имеем [c.176]

ЗАКОН [Гей-Люссака объемы вступающих в реакцию газов относятся друг к другу и к объемам образующихся газообразных продуктов реакции как небольшие целые числа Генри масса газа, растворяющегося при постоянной температуре в данном объеме жидкости, прямо пропорциональна парциальному давлению газа Гука механическое напряжение при упругой деформации тела пропорционально относительной деформации Дальтона (кратных отношений если два элемента образуют друг с другом несколько химических соединений, то весовые количества одного из элементов, приходящиеся в этих соединениях на одно и то же количество другого, относятся между собой как небольшие целые числа общее давление газовой смеси равно сумме парциальных давлений, т. е. сумме давлений газовых компонентов ) Гульденберга и Вааге при постоянной температуре скорость химической реакции пропорциональна произведению концентраций реагирующих веществ, причем каждая концентрация входит в произведение в степени, равной коэффициенту, стоящему перед формулой данного вещества в уравнении реакции Дебая теплоемкость кристалла при низких температурах пропорциональна третьей степени абсолютной температуры его движения точки положение материальной точки в пространстве при действии на нее внешних сил определяется зависимостью расстояния точки [c.232]

Смотреть страницы где упоминается термин Теплоемкость при постоянных деформациях : [c.68] [c.349] [c.176] [c.183] [c.177] [c.15] [c.94] [c.116] [c.37] [c.601] [c.213] [c.22] [c.216] [c.79] [c.805] [c.123] [c.132] [c.275] [c.403] [c.420] [c.35] [c.112] [c.16] [c.277] [c.549] [c.552] [c.450] [c.189] [c.249] [c.267] [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...