Теория идеального пропеллера

Ветряные двигатели з). Вводя те же предположения, что и в случае теории идеального пропеллера, можно вывести следующие теоремы. [c.460]

ГРЕБНОЙ ВИНТ ТЕОРИЯ ИДЕАЛЬНОГО ПРОПЕЛЛЕРА. [c.143]

ТЕОРИЯ ИДЕАЛЬНОГО ПРОПЕЛЛЕРА. [c.144]

ТЕОРИЯ ИДЕАЛЬНОГО ПРОПЕЛЛЕРА 145 [c.145]

Если желательно получить более глубокое представление о работе винта, чем предлагаемое теорией идеального пропеллера, необходимо обратиться к исследованию сил, действующих на лопасти винта, и рассматривать каждый элемент лопасти как элемент крыла, движущийся как нечто самостоятельное. Достаточно ограничиться теорией обычного тянущего винта, работающего в обычных условиях. Теории для других типов винтов и других условий работы можно рассматривать как некоторые модификации основной теории. [c.149]

Величины а W а представляют влияние системы вихрей и называются коэфициентами влияния для осевой и угловой скоростей. Осевая скорость должна изменяться непрерывно при переходе через плоскость винта и имеет одну и ту же величину Непосредственно перед и за винтом. Приращение скорости по сравнению со скоростью далеко перед винтом целиком вызвано системой сбегающих вихрей эта индуцированная скорость равна или aV. При определении величины индуцированной скорости предположено, Что сбегающие вихри идут назад по винтовым линиям. Это допущение равносильно предположению, что можно пренебрегать сужением струи, получающимся в действительности оно теряет силу, когда коэфициент влияния а имеет значительную величину. Индуцированная скорость такого идеального вихревого цилиндра в бесконечно-удаленной точке позади винта равна удвоенной величине индуцированной скорости в плоскости винта, лежащей На конце цилиндра следовательно осевая скорость далеко позади винта имеет величину V + 2а). Этот результат находится в полном согласии с выводами теории идеального пропеллера. [c.150]

Сравнивая это выражение с идеальным коэфициентом полезного действия, полученным в теории идеального пропеллера, найдем, что добавочные [c.154]

Скорость воздушного потока за винтом может быть определена по теории идеального пропеллера [c.63]

Дальнейшее обобщение теории идеального П. применительно к гребному винту получим, приняв, что жидкость в струе П. вращается, причем в относительном движении угловая скорость вращения далеко перед П. будет 2, в плоскости пропеллера — и далеко за пропеллером 2 — 0)1(0 — угловая скорость вращения винта). Применяя теорему о моменте количества движения, получим [c.146]

Систематическое изложение опытного материала по винтам и изложение элементарных теорий с приложениями к проектированию дано в труде Б.Н. Юрьева Воздуганые гребные винты (Труды ЦАГИ. №10, 1925). В книге, помимо чисто экспериментального материала, содержится теория идеального пропеллера с различными донолнениями и техническими нриложениями. Книга представляет собой ясно написанное элементарное пособие по теории винтов. Вторая часть должна содержать более точную теорию винта, в частности изложение теории Сабинина и Юрьева. Весьма обстоятельное сочинение но теории винтов представляет собою выгаедгаая в 1926 г. книга В.Н. Ветчинкина Теория гребных винтов (издание ВВА РККА) ). В ней помимо элементарных теорий винта (теории [c.128]

Освования практического расчета винтов. В нормальных случаях винт подбирается на основании опытных исследований (стр. 463). Для предварительного расчета диаметра и коэфициента полезного действия достаточно применения теории идеального пропеллера. При заданном шаге и заданной скорости коэфициент /) , увеличивается с увеличением диаметра. При заданном числе оборотов относительный к. п. д. уменьшается с увеличением диаметра (расчет увеличения или уменьшения производится или на основании опытных исследований, или по формуле для 1Г12- Последняя, впрочем, не учитывает потерь вследствие вращения. Поэтому ii]oj меньше, чем Yjg). Если винт работает в возмущенном потоке (винт сзади парохода), необходимо принимать во внимание условия измененного потока, иначе могут произойти значительные потери ). [c.460]

Теорию идеального пропеллера можно также прилож1[ть к задаче о ветряке, предназначенном для получения мощности при движении относительно жидкости. На ветряк действует отрицательная тяга, иначе говоря, сопротивление, а жидкость в потоке замедляется поэтому удобнее писать V = — у. Уравнение, связывающее скорость с сопротивлением < , будет [c.148]

Модель винта, испытываемая в аэродинамической трубе, возмущает рав-омерный поток, даваемый вентилятором трубы поток от модели распространяется на значительное от нее расстояние. Однако он стеснен стенками трубы авномерная осевая скорость, устанавливающаяся на достаточно большом расстоянии перед винтом в трубе, отличается поэтому от той же скорости в свободном воздухе. Следовательно необходимо определить экв ив а л е н тн у ю скорость в свободном воздухе V , соответствующую скорости в трубе, при которой получаются те же тяга и момент Теоретическое решение этой задачи можно получить, распространив теорию идеального пропеллера на случай винта, работающего в трубе. Эквивалентная скорость определяется пз условия, что осевая скорость в плоскости винта будет такая же, как н при испытании в трубе, это ставит винт в те же условия работы, как и в дей- твительности, если пренебрегать изменением окружной скорости, Эквивалеит-1ая скорость прн обычных условиях работы винта меньше, чем скорость в грубе. [c.158]

Винт, влияние аэродинамической трубы 158 —, теория идеального пропеллера 143 теория элементов лопасти 149 Вихревая линия 94 Вихревая пелена 38, 88 Вихревая трубка 93 Вихри Карчама 73, 86, 89 Вихрь 33, 93 —одиночный 36, 40 44 —присоединенный 95 —свободный 96 Вихря напряжение 33, 93 —неизменяемость 34 Вынос, теорема эквивалентности 131 Вязкости коэфициент 76, 78 Вязкость 10, 75 Давление динамическое 8 Давления центр 7 Движения общие уравнения 82 ДуСлет 26, 37, 40, 44 Дуга окружности, профиль 55, 59 Жидкость идеальная 10, 86 Жуковского гипотеза 52, 89 —преобразование 54, 58 —профили 57, 59, 65, [c.162]

Во второй половине XIX в. появилось учение о вихреном двин<с-нии жидкости, создателем которого справедливо считают Гельмгольца, указавшего в 1858 г. основные свойства вихрей в идеальной жидкости. Само понятие вихря и его интерпретация, как угловой скорости вращения жидкого элемента в целом, были даны раньше Коши в 1815 г. и Стоксом в 1847 г. возможность движения без потенциала скоростей была указана Эйлером еще в 1775 г. Теория вихрей имеет обширную литературу, в которой тесно переплетаются вопросы гидродинамики с аналогиями в области электричества и магнетизма. Магнитные линии вокруг электрического проводника эквивалентны линиям тока вокруг вихревой нити (теорема Био — Савара служит основой как для расчета движения жидкости вокруг вихревых линий, так и для расчета магнитного поля вокруг электрического тока). Теория вихрей сыграла большую роль в развитии динамики атмосферы, теории крыла самолета, теории пропеллера и корабельного винта и др. Об этих приложениях, получивших особенное развитие в работах русских ученых (Н. Е. Жуковского — по вихревой теории винта и А. А. Фридмана — по вихрям в атмосфере), будет упомяпуто в следующем параграфе. [c.26]

Тела с малым сопротивление Во веек тех случаях, когда приходится иметь дело с обтеканием тел, обладающих большим сопротивлением, методы классической гидродинамики, т. е. динамики идеальной жидкости, не приводят к практ51ческн приемтемым результатам. Но в тех случаях, когда обтекаемые тела обладают небольшим сопротивлением, эти методы вполне применимы. В большинстве практических случаев— в особенности в авиационной и дирижаблестроите.тьной технике — задача сводится как раз к тому, чтобы свести сопротивление, обычно вредное, к минимуму. Поэтому эта область представляет собою широкое поле для применения именно классической гидродинамики. Этим обстоятельством и объясняется тот прогресс, который сейчас наблюдается в области авиации и воздухоплавания благодаря новейшим исследованиям движений воздуха, причем воздух понимается именно как жидкость без трения вспомним хотя бы о разработка наивыгоднейших форм корпуса дирижаблей, о теории крыла и пропеллера, И обратно, практические вопросы, выдвинутые авиационной техникой, дали толчок к дальнейшему развитию методов классической гидродинамики. [c.150]

Величина В называется коэфициентом нагрузки на ометаемую пропеллером площадь она играет основную роль в теории П. (см. Аэродинамика, расчет самолета). Полезная секундная работа будет РУ, следовательно идеальный кпд будет [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...