Линия вихревая нулевая

Из (1.16), (1.17) следует, что вихревые линии и трубки движутся вместе с жидкостью, причем интенсивность вихревой трубки не меняется со временем. Покажем это, используя рассуждения Бэтчелора [1973]. Рассмотрим жидкую трубку (рис. 1.3), тождественно совпадающую с произвольной вихревой трубкой в некоторый момент времени 1 . Выделим произвольный замкнутый жидкий контур. 9,. на поверхности вихревой трубки, один раз опоясывающий трубку. В соответствии с уравнением (1.16) циркуляция по такому жидкому контуру будет оставаться неизменной во время движения. Теперь выделим опять произвольный замкнутый жидкий контур небольших размеров 5 , лежащий на поверхности вихревой трубки, но не охватывающий ее. Поток завихренности через поверхность, ограниченную таким контуром, очевидно, равен нулю и остается нулевым, согласно (1.17), во все последующие моменты времени. Подобная ситуация возможна, если эти жидкие контуры остаются на поверхности вихревой трубки, не охватывая ее. С другой стороны, интенсивность вихревой трубки будет сохраняться во времени в силу инвариантности циркуляции по замкнутым жидким контурам, охватывающим трубку. Эти рассуждения и доказывают вышеприведенное утверждение для случая вихревой трубки. Аналогичные выводы для вихревой линии получаются, если поперечное сечение вихревой трубки стянуть в точку и таким образом в пределе перейти к вихревой линии. [c.31]

А такие точки пересечения, как мы видели выше, и есть дислокации фазы. Эту ситуацию иллюстрирует рис. 2.7.4, где показаны пересечения нулевых линий (точки абсолютного нуля поля), определяющие положение ВД. Таким образом, наличие в передающей среде неоднородностей, создает условия для стохастизации светового поля. Одним из признаков стохастичности поля является формирование вихревой структуры поля. [c.129]

Сверхпроводники II рода обладают сверхпроводящими электрическими свойствами вплоть до поля Нс2- Между нижним критическим полем Нс1 и верхним критическим полем Нсг плотность потока В ф О и эффект Мейснера является неполным. Значение Яс2 может более чем в 100 раз превышать значение критического поля Яс, к которому мы приходим при термодинамическом подходе к рассмотрению перехода в сверхпроводящее состояние в нулевом магнитном поле. В области напряженностей полей между Нс и Яс2 линии потока пронизывают сверхпроводник и он находится в вихревом состоянии (см. ниже рис. 12.36). Для сплава Nb, Al и Ge при температуре кипения жидкого гелия (см. рис. 12.7) было достигнуто ) поле Нс2 = [c.426]

Возвращаясь к возможности образования ненулевой циркуляции при обтекании твердого тела с острой задней кромкой при наличии в идеальной жидкости ( например, крыла ) поверхности разрыва, обратимся к рис. 89,а, где показано покоящееся тело и приведен ряд замкнутых жидких контуров, имеющих нулевую циркуляцию. Казалось, что и при безотрывном движении крыла циркуляция останется нулевой и движение будет безвихревым. Однако в этом случае имеет место сближение ранее разделенных жидких элементов верхних и нижних контуров ( рис. 89,6 ) вблизи задней острой кромки. Вдоль пунктирной линии касательная составляющая л скорости жидкости терпит разрыв и при сохранении сплошности жидкости без нарушения теоремы В.Томсона в ней возникает поверхностное распределение завихренности — вихревая пелена. Этому возможны возражения, состоящие в том, что обтекание с разрывом скорости не является единственно возможным. В идеальной жидкости допустимо перетекание жидких контуров за острую кромку с сохранением потенциальности поля скорости и отсутствием завихренности. Такое решение может иметь смысл с математической точки зрения. Однако оно приводит к бесконечному значению скорости и бесконечному отрицательному давлению на кромке. Данная ситуация не может существовать с физической точки зрения, поскольку жидкости не выдерживают отрицательных давлений — возникают кавитация и разрыв сплошности. Требование конечности скорости на задней кромке в [c.224]

На первый взгляд представлялось загадочным, почему в экспериментах [349] наблюдался сигнал разностной частоты со значительной амплитудой, наложенный на сигнал биений осцилляций двух близких частот от сигар в Ве, тем более что измерялась величина йМ/( Н, Возможно, это был инструментальный эффект, обязанный вихревым токам, возникающим в образце при модуляции поля [239, 350]. Пока частота модуляции со достаточно низка, так что глубина скин-слоя велика по сравнению с размерами образца, выходной сигнал должен быть строго пропорционален АМ/йН, Если, однако глубина скин-слоя сравнима с размерами образца или меньше их, то отношение между выходным сигналом и значением АМ/АН перестает быть линейным, если АжАМ/АН > 1, т.е. именно при выполнении условия МВ. В режиме сильного МВ острые пики осцилляций АжАМ/АН обусловливают относительно больший выходной сигнал, чем уплощенные нижние участки, и, таким образом, нулевая линия осцилляций смещается на некоторую величину, изменяющуюся за цикл биений. В результате в выходном сигнале проявляются относительно сильные осцилляции разностной частоты. [c.366]

При обтекании потоком местного сопротивления искривляются линии тока, изменяется поле скоростей, во многих случаях происходит отрыв потока, образуются области, заполненные мелкими и крупными вихрями, которые называют вихревыми, или водоворотными, областями. На рис. 6.1 и 6.2 эти области представлены в виде осредненных линий тока, а не траекторий частиц жидкости. На рис. 6.2 приведены также эпюры осредненных скоростей до и после диафрагмы. Эпюра за диафрагмой знакопеременная с нулевым значением скорости на стенках трубы и в центре водоворотных областей. [c.99]

Этот же результат можно получить по теории Лоуи, если при использовании бесселевых функций сохранить лишь члены нулевого порядка относительно k. Миллер показал, что такие аппроксимации достаточно хорошо описывают функцию Лоуи при k 0,5 для любых расстояний между вихревыми поверхностями. Наибольшая погрешность имеет место в представлении мнимой части (т. е. в сдвиге фаз) при малых h/b. Отсюда был сделан вывод, что теория несущей линии удовлетворительно описывает вли-яние повторных приближений к лопасти как поперечных, так и продольных вихрей, и только ближний вихревой след лопасти требует специального рассмотрения. [c.468]

Более полную информацию о структуре течения можно получить, построив непосредственно линии тока. Д/1я этого следует проинтегрировать систему уравнений с1г/и . =rdQ/uQ =ё2 и . Примеры линий тока приведены на цв. рис. 1. При искривлении вихря и нулевой скорости на оси (цв. рис. 1а) линии тока, проходящие вблизи вихревой нити, представляют собой деформированные спирали. На периферии при этом линии тока завиты слабо, т. е. осевая компонента скорости существенно превосходит окружную и радиальную. В случае и = и малом радиусе вихревой нити (цв. рис. 16,в) линии тока — плотные спирали и вблизи нити, и вдали от нее, при этом на периферии осевая скорость оказывается намного меньще окружной. В вихре большого радиуса а = 0,1) с нулевой скоростью на оси (цв. рис. в) линии тока, за исключением ближайших к вихревой нити, имеют сложную структуру. Наоборот, при щ = 1 (цв. рис. г) в центре трубы линии тока слабо искривлены. Более четко отличия в структуре течения видны при мало.м шаге винта (/г = 0,5). Так, при а = 0,5 и щ = 0 (цв. рис. 1д) поток вблизи стенок направлен вниз и слабо закручен. Во внутренней области винтовой спирали движение слабое. Обращает на себя внимание линия тока, проходящая вблизи оси трубы, которая направлена по диаметру, обвивает вихревую нить и снова проходит по диаметру, смещенному на гюлпериода. В противоположном случае, при щ = , в центре трубы реализуется вертикальный восходящий гюток, а на периферии - спиральное движение (цв. рис. е). [c.124]

На рнс. И и 12 представлены графики изменения скоростных напоров в камере сгорания при холодной продувке ее воздухом прн нормальных условиях. Линии I, 2, 3, 4 обозначают поперечные сечения, в которых были проведены замеры давлений в камере. Из рассмотрения этих графиков видно, что эпюры скоростных напоров имеют положительные и отрицательные значения. При этом максимальная отрицательная величина скоростного напора находится на оси камеры при расположении датчика по потоку. По мере удаления от продольной оси симметрии камеры сгорания отрицательная величина скоростного нанора уменьшается и на некотором расстоянии от нее пересекает нулевую линию и переходит в положительное значение с последующи.м нарастанием до максимальной величины скоростного напора у внутренней поверхности камеры сгорания. Соединив на эпюрах точки с нулевыми значениями статического напора, получаем граничную линию рассматриваемого сечения, относительно которой воздух движется в том же направлении, что и основной поток, но напор имеет отрицательное значение с образованием воронки, характерной для вихревого движения газового потока. С увеличением расхода воздуха границы зоны обратных токов заметно меняют свое положение (рис. И и 12). [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...