Измерение давления по тепловому излучению тел

Помимо давления, энергии и степени сжатия в ударной волне, в экспериментах с плазмой инертных газов проводились измерения ее оптических и электрических свойств. Ввиду прозрачности газа перед фронтом ударной волны тепловое излучение может беспрепятственно [c.349]

Измерение температур при помощи приборов основывается на зависимости от температуры каких-либо свойств вещества, например теплового расширения, давления насыщенного пара, давления вещества в газообразном состоянии при постоянном объеме или, наоборот, объема его при постоянном давлении, электрического сопротивления металлов, электродвижущей силы термоэлектрической мары, излучения и др. [c.1]

Требования к нормальным условиям измерений, установленные в государственных стандартах и другой нормативной документации, отличаются большой пестротой. Результаты анализа стандартизованных нормальных значений и областей влияющих величин по средствам и методам измерений пространства, времени, механических величин, температур и тепловых величин, расходов, электрических и магнитных величин, физико-химических, оптических, светотехнических, акустических параметров и ионизирующих излучений показывают, что даже для температуры, влажности, давления в разных документах установлены различные номиналы. В ряде стандартов нормальные области значений влияющих величин дифференцированы по точности средств и методов измерений. В этом отношении наиболее подробными и полными документами являются ГОСТ 8.050—73, геи Нормальные условия линейных и угловых измерений , ГОСТ 12997—76, ГСП Общие технические требования , ГОСТ 22261—76, Средства измерений электрических величин . [c.18]

К другой группе относятся экспериментальные поправки Атц и АЯо, объединяющие в себе целый ряд трудно рассчитываемых первичных поправок на неоднородность температурных датчиков, тепловое сопротивление прилегающих к слою участков ядра и блока (в схемах с термопарами), на паразитные тепловые мостики в слое и сквозное излучение через исследуемое вещество. Точная аналитическая оценка такого рода факторов практически невозможна, поэтому для учета их приходится предусматривать серию градуировочных опытов. Конкретные приемы градуировки зависят от схемы и назначения калориметра. На выбор их, в частности, влияют диапазон рабочих температур и давлений, природа и структурное состояние исследуемых веществ, особенности используемых температурных датчиков и требуемая точность измерений. Перечисленные факторы чаще всего оказываются взаимосвязанными. Так, от диапазона рабочих температур во многом зависят выбор и метрологические возможности температурных датчиков. В свою очередь, на форму замкнутого слоя и общее конструктивное оформление калориметра существенно влияют рабочие давления и структурное состояние исследуемых веществ. [c.131]

Влияние отложений на критическую тепловую нагрузку изучалось и другими исследователями. Например, в [3.10G] экспериментальный участок выполнялся из вертикальной трубки длиной 2500 мм с наружным диаметром 12 мм и внутренним диаметром 5,6 мм. Температура стенки трубы и теплоносителя измерялась Fe — Ко термопарами. По высоте участка были установлены сцинтилляторы и счетчик излучения для измерения количества отложившегося вещества. Давление и потери давле- [c.143]

Все приборы для измерения численной величины температуры основываются на том явлении, что у двух соприкасающихся тел через определенное время наступает состояние теплового равновесия и температуры их становятся одинаковыми. г- Это явление дает возможность использовать какие-либо, свойства тел, которые непосредственно зависят от температуры, например, свойство тел изменять свой объем с изменением температуры (ртутные термометры), изменять давление газа при постоянном объеме или объем газа при постоянном давлении (газовые термометры), изменять электродвижущую силу, возникающую в месте спая двух разнородных металлов, при нагреве этого спая (термоэлектрические термометры), изменять электрическое сопротивление с изменением температуры (термометры сопротивления) и т. д. Эти свойства положены в основу устройств ртутных, газовых, электрических и других термометров. Есть термометры, в основу устройств которых положен принцип использования законов излучения тел. [c.7]

Другой источник методической погрешности возникает при использовании вторичных величин и процессов. Например (см. разд. 1.4.3), погрешность измерений высоты барометром абсолютного давления, обусловленная изменениями температуры и влажности атмосферы по сравнению с теми их значениями, при которых барометр градуирован в единицах высоты, не зависит от свойств барометра (высотомера). Следовательно, она относится к методическим погрешностям. Аналогично, к методическим относится и погрешность измерения температуры с помощью оптического пирометра (см. там же), обусловленная отличием длины волны излучения объекта измерения от того значения, при котором пирометр градуирован в единицах температуры. Подобные отличия нередки и зависят от свойств тела, излучающего тепловой поток — вторичный процесс измеряемой величины. [c.64]

Первая методика расчета лучистого теплового потока с максимальным учетом особенностей процессов, протекающих в камерах ЖРД, была разработана советским ученым Л.Ф. Фроловым в 1955 г. Ученому удалось провести серию уникальных опытов по измерению лучистого потока газов, обобщить полученные результаты и предложить соответствующую графоаналитическую и теоретическую информацию, позволяющую производить соответствующие расчеты. Отличительной особенностью этой методики было то, что она учитывала особенности излучения газов при температурах и давлениях, характерных для продуктов сгорания ЖРД. Ученый, в частности, показал, что излучение водяного пара с увеличением плотности растет, ко лишь до некоторого предела (до значения удельного веса, примерно [c.92]

Н — сопротивление нити, теплота, отводимая от нити аа счёт теплопроводности газа, излучения нити и нагрева держателей нити. Последние два вида тепловых потерь не зависят от давления и определяют ниж. предел измерения, когда становится меньше Обычно этот предел 10-2—10 мм рт. ст. (1— 10 Па). Верх, предел обусловлен тем, что при больших давлениях в вязкостном режиме теплопроводность газа перестаёт зависеть от давления. Зависимость теплопроводности от давления имеет место только в мол. и молекулярно-вязкостном режиме, когда X превышает радиус нагреваемой нити, в режиме пост, темп-ры верх, предел может быть доведён до 50— 100 мм рт. ст. ( 10 Па). Различают термопарные В., где темп-ра нити измеряется присоединённой к ней термопарой, и В. сопротивления (Пи-рани), в к-рых темп-ра нити определяется по её сопротивлению Л. [c.62]

Интересные результаты по теплофизике неидеальной плазмы аргона и ксенона получены на установке адиабатического сжатия [47]. Исследуемый газ начального давления 2000 Па сжимался тяжельпи (массой 4,9 кг) поршнем в стальном канале длиной 7,5 м и диаметром 150 мм. Давление адиабатического сжатия фиксировалось пьезоэлектрическим датчиком, а положение поршня определяло степень сжатия. Кроме того, оптическим методом регистрировалось тепловое излучение плазмы, что давало информацию об эмиссионных спектрах и равновесной температуре. Зондовые методы использовались для фиксации электропроводности плотной плазмы. Эта уникальная установка позволила провести измерения при температурах до 14000 °К при давлениях до 14,5 ГПа и концентрациях электро-20 — 3 [c.355]

В [65] была предпринята попытка дополнить данные по сжимаемости измерениями температуры свинца при его изэнтропическом расширении в окрестности кривой кипения. Степень расширения ударно-сжатого свинца в отраженной волне разрежения и давление в конце разгрузки варьировались применением преград с разной динамической жесткостью, располагаемых по ходу волны вслед за образцом. Для измерений в области кривой кипения в качестве преград использовался гелий с различным начальным давлением. Гелий оставался прозрачным в ударносжатом состоянии и пропускал тепловое излучение образца свинца. Это излуч ение регистрировалось скоростные двухканальным пирометром, что позволяло определить яркостную температуру. [c.365]

В вакууме теплопередача между телами осуществляется только излучением. Поэтому достаточно всего нескольких тонкостенных металлических экранов, чтобы пра ктически полностью исключить неконтролируемые тепловые потери при проведении калориметрических измерений. Давление при проведении испытаний в вакууме обычцо составляет 10 —10 мм рт. ст., что достигается за счет использования обычных вакуумных агрегатов, состоящих из форвакуумното и диффузионного насосов. [c.81]

Пондеромоторные (механические) П. о. и. реагируют на световое давление, для измерения к-рого можно использовать разл. типы датчиков (ёмкостный, пьезоэлектрический), но чаще всего используют крутильные весы. Применение приёмников этого типа ограничено, т. к. они очень чувствительны к вибрациям и тепловому излучению окружающей среды. [c.586]

Из числа проведенных исследований следует упомянуть о разработке специальных отсосных термо1метров сопротивления для измерения и регулирования температуры быстро протекающих газов с переменными тепловыми параметрами и параметрами давления [1—4]. Требование, предъявляемое к надежному измерению температуры, в данном случае может быть в значительной мере выполнено путем стабилизирования отсасываемого количества газа, уменьшения влияния излучения и теплообмена кондукцией от термодатчика при помощи экранирующих вставок, выбора искусственно повышенной, стабилизированной скорости газа вдоль термодатчика, целесообразного изолирования от собственного тела термометра и конструирования термометра с минимальной теплоемкостью. Путем интенсивного омывания датчика потоком газа, расход которого стабилизируется соплом, помещенным позади датчика, можно выполнить условие, согласно которому термодатчик будет показывать значения, являющиеся лишь функцией полной температуры независимо от скорости течения и давления газа в измеряемом месте. [c.34]

ВКС 6259), абсолютные магнитные единицы электромагнитной системы СГС (ОСТ ВКС 5578), световые единицы (ОСТ 4891), единицы рентгеновского излучения (ОСТ ВКС 7623), единицы радиоактивности (ОСТ ВКС 7159) и др. Эти стандарты были разработаны Всесоюзным научно-исследовательским институтом метрологии и стандартизации (ВИМС)—ныне ВНИИМ им. Д. И. Менделеева. И стандартов на единицы измерений в различных областях науки и техники было разработано и утверждено за период с 1932 по 1934 гг. Однако в них не была установлена единая система единиц, что являлось их существенным недостатком. Так, стандарты Механические единицы , Система механических единиц , Единицы давления и Тепловые единицы основывались на системе МТС, стандарты же Световые единицы , Единицы в области акустики , Абсолютные магнитные единицы —на системе СГС. [c.13]

Приборы для измерения температуры газа. Измерять температуру непосредственным сравнением с единицей измерения невозможно, поэтому устройство приборов для измерения температуры основано на физических свойствах тел, связанных определенной зависимостью с температурой. Наиболее широко используются тепловые расширения (жидкостные стеклянные, дилатометрические, биметаллические термометры), давление газов, паров и жидкостей (манометрические термометры), электрическое сопротивление проводников (термометры сопротивления), тер-моэлектродвижуш,ая сила (термопары), энергия излучения (пирометры излучения). [c.237]

В реакционной зоне пламен наблюдается нарушение теплового распределения по вращательным уровням для ОН [26, 35], СН [27, 28] и Сз [29]. На фиг. 3 показано такое неравновесное распределение для ОН. Данные для фиг. 3 были получепы в опытах с ацетилено-кислородным пламенем, разбавленным 83% азота, при давлении 1 атм. Расчетная адиабатическая температура этого пламени равна приблизительно 2200° К. Измерения с однократно и дважды пропущенным через пламя излучением в пределах погрешности эксперимента дают для более высоких /С-переходов одну и ту же эффективную температуру около 5000° К. Если бы поглощение играло заметную роль, [c.349]

В период с 1927 по 1934 г. Комитетом по стандартизации при Совете Труда и Обороны были утверждены первые стандарты на метрические меры, на механические, электрические, магнитные, тепловые, световые, акустические единицы, единицы рентгеновского излучения, радиоактивности, давления, частоты и времени. Международную температурнл ю шкалу и др. Основным недостатком утвержденных И стандартов на единицы измерения было то, что одни стандарты основывались на системе МТС (метр — тонна — секунда), а другие — на системе СГС [c.13]

Для измерения температуры применялись металлические пластинки толщиной 1,5—2 мм. Пластинки располагались вне образца и находились практически в идеальном тепловом контакте с исследуемым образцом. Помимо давления на измерительный участок (8 пПсм ) контакт обеспечивался тщательной шлифовкой соприкасающихся поверхностей и главным образом прокладкой серебряной фольги толщиной 0,05 мм. Последняя для заполнения возможных неровностей контакта после монтажа рабочего участка доводилась до температуры размягчения. Вследствие низкой степени черноты серебряная прокладка уменьшала перенос тепла излучением непосредственно с пластины в исследуемый материал. При расчете вводилась поправка на теплопроводность измерительных пластин, которые были изготовлены из нержавеющей стали 1Х18Н10Т. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...